Kas yra fizikos medžiaga. Medžiagos taškas, kietas. Santykiai su tikrais objektais

Sprendžiant visą užduočių rinkinį galima atskirti nuo kūno formos ir dydžio ir apsvarstyti jį kaip materialinį tašką.

Apibrėžimas

Medžiagos taškas Fizikoje jie vadina masę turinčią kūną, tačiau jų dydžiai, palyginti su kitomis įstaigomis atstumais, gali būti nepaisoma nagrinėjamoje problemoje.

"Medžiagos taško" sąvoka

"Medžiagos taško" sąvoka yra abstrakcija. Nėra reikšmingų taškų. Tačiau tam tikrų mechanikų problemų nustatymas leidžia naudoti šią abstrakciją.

Kai kalbame apie kinematikos tašką, jis gali būti laikomas matematiniu tašku. Kinematikoje, po tašku tai reiškia mažą etiketę ant kūno ar pati kūno, jei jos matmenys yra mažos, palyginti su tų atstumų, kad kūno įveikia.

Šiame mechaniko skyriuje, pavyzdžiui, dinamika, jums reikia kalbėti apie medžiagos tašką kaip tašką, kuris turi masę. Pagrindiniai klasikinės mechanikos įstatymai priklauso materialaus taškui, organizmui, neturinčiam geometrinių dydžių, bet turi daug.

Dinamikos dinamika daugeliu atvejų dydis ir forma neturi įtakos judėjimo pobūdžiui, šiuo atveju kūnas gali būti laikomas materialiu tašku. Tačiau kitomis sąlygomis negalima atsižvelgti į tą patį taško kūną, nes jo forma ir dydis pasirodo esąs lemiamas kūno judėjimo aprašyme.

Taigi, jei asmuo interesus, kiek laiko jums reikia automobilio gauti iš Maskvos į Tyumen, tai nėra būtina žinoti, kaip visi juda iš ratų. Bet jei vairuotojas bando išspausti savo automobilį siauroje automobilių stovėjimo aikštelėje, neįmanoma imtis automobilio materialaus taško, nes automobilio dydis yra svarbus. Jūs galite pasiimti žemę už materialaus taško, jei mes manome, kad mūsų planetos judėjimas aplink saulę, bet jūs negalite to padaryti, kai studijuojant savo judėjimą aplink savo ašį, jei bandome nustatyti priežastis, kodėl diena pakeičia naktį. Taigi, tas pats kūnas kai kuriomis sąlygomis gali būti laikoma materialiniu tašku, kitomis sąlygomis neįmanoma to padaryti.

Yra keletas judėjimo tipų, kuriuose kūnas gali būti saugiai paimtas dėl materialaus taško. Pavyzdžiui, su siūlomu tvirtu judėjimu, visos jos dalys perkelia tą patį, todėl tokiu judėjimu organizmas paprastai laikomas tašku, kurio masė yra lygi kūno masei. Bet jei tas pats kūnas sukasi aplink jo ašį, tai neįmanoma materialaus taško.

Ir taip, medžiagos taškas yra paprasčiausias modelis kūno. Jei kūnas gali būti kaip materialinis taškas, jis žymiai supaprastina savo judėjimo mokymosi užduotį.

Skiriami įvairūs eismo tipai, visų pirma, pagal trajektorijos išvaizdą. Jei trajektorijos judėjimas taško yra tiesia linija, tada judėjimas vadinamas paprasta. Atsižvelgiant į makroskopinio kūno judėjimą, prasminga kalbėti apie tiesų arba kreivės kūno judėjimą tik tada, kai jis yra įmanoma, kai apibūdinant judesį, jis apsiriboja atsižvelgiant į vieno taško judėjimą šio kūno judėjimo. Į kūną apskritai skirtingi taškai gali padaryti skirtingus judesius.

Medžiagų taškų sistema

Jei kūnas negali būti imtasi materialinio taško, jis gali būti atstovaujamas kaip materialių taškų sistema. Tokiu atveju kūnas yra protiškai suskirstytas į be galutinai mažus elementus, kurių kiekvienas gali būti imtasi materialaus taško.

Mechanikoje kiekvienas kūnas gali būti atstovaujamas kaip materialių taškų sistema. Turėdami eismo įstatymus, galime manyti, kad mes turime būdą apibūdinti bet kokį kūną.

Mechanikoje didelį vaidmenį žaidžia visiškai kieto kūno sąvoka, kuri apibrėžiama kaip materialinių punktų sistema, atstumai tarp kintamų, bet kokių šios kūno sąveikos.

Užduočių pavyzdžiai su sprendimu

1 pavyzdys.

Užduotis. Tokiu atveju kūnas gali būti laikomas materialiu tašku:

Sportininkas varžybose išmeta šerdį. Core gali būti laikoma medžiaga?

Kamuolys sukasi aplink savo ašį. Kamuolys yra medžiagos taškas?

Gimnasas atlieka treniruotes ant barų.

Runner įveikia atstumą.

2 pavyzdys.

Užduotis. Kokiomis sąlygomis akmuo gali būti laikomas materialiu tašku. Žr. 1 pav. 2 pav.

Sprendimas: Fig. 1 Akmens matmenys negali būti laikomi mažais, palyginti su atstumu iki jo. Šiuo atveju akmuo negali būti laikomas materialiu tašku.

Fig. 2 akmuo sukasi, todėl negali būti laikomas materialiu tašku.

Atsakymas. Akmuo išmestas gali būti laikomas materialiu tašku, jei jo matmenys yra mažos, palyginti su atstumu iki jo, ir jis bus palaipsniui (nebus sukimosi).

Apibrėžimas

Medžiagos taškas yra makroskopinis korpusas, matmenys, forma, rotacija ir vidinė struktūra, kurios gali būti nepaisoma apibūdinant jo judėjimą.

Klausimas, ar šis kūnas gali būti laikomas materialiu tašku, priklauso nuo šios kūno dydžio, tačiau išspręstos problemos sąlygomis. Pavyzdžiui, žemės spindulys yra gerokai mažesnis už atstumą nuo žemės iki saulės, o jo orbitalinis judėjimas gali būti gerai apibūdintas kaip materialinio taško judėjimas su masės lygiu žemės masės ir esančių jos centre. Tačiau, atsižvelgiant į kasdienį žemės judėjimą aplink savo ašį, jo materialinis punktas nėra prasmingas. Materialinio taško modelio taikymas tam tikru kūnui priklauso nuo pat pačios organizmo dydžio, nes jos judėjimo sąlygomis. Visų pirma, pagal teoremo dėl sistemos masės judėjimo progresyvaus judėjimo centro judėjimo, bet koks kietas korpusas gali būti laikomas materialiniu tašku, kurio pozicija sutampa su masės kūno centre.

Mišios, padėtis, greitis ir kai kurios kitos fizinės medžiagos savybės kiekvienu konkrečiu tašku visiškai lemia jo elgesį.

Medžiagos taško padėtis erdvėje apibrėžiama kaip geometrinio taško padėtis. Klasikinėje mechanikoje materialiojo taško masė remiasi nuolatiniu laiku ir nepriklauso nuo bet kokių jos judėjimo ir sąveikos su kitomis įstaigomis charakteristikomis. Su aksiomatiniu požiūriu į klasikinės mechanikos statybą, tai yra laikoma viena iš ašies:

Aksioma

Medžiagos taškas yra geometrinis taškas, kuris yra sujungtas su skaliku, vadinama masė: $ (r, m) $, kur $ r $ yra vektorius Euklido erdvėje, nurodyta bet kurioje dekoratyviniame koordinačių sistemoje. Mišios remiasi pastoviu, nepriklausomai nuo taško erdvėje, be laiko.

Mechaninė energija gali būti sukrauta su materialiu tašku tik kinetinės energijos judėjimo erdvėje ir (arba) potenciali sąveikos energija su lauku. Tai automatiškai reiškia materialinio taško nesugebėjimą deformuoti (medžiagos taškas gali būti vadinamas visiškai kieto kūno) ir sukimosi aplink savo ašį ir pokyčius šios ašies kryptimi erdvėje. Tuo pačiu metu, kėbulo modelis, aprašytas materialiniu punktu, kuris susideda iš keičiant savo atstumą nuo kai kurių momentinio sukimosi centro ir dviejų eulio kampų, kurie nustato linijos, jungiančio šį tašką su centru, kryptimi, yra Labai plačiai naudojamas daugelyje mechanikos skyrių.

Išnagrinėjus realių įstaigų judėjimo įstatymus, studijuojant idealaus modelio judėjimą - medžiagos tašką - yra pagrindinis mechanikoje. Bet makroskopinis korpusas gali būti atstovaujama kaip sąveikaujančių medžiagų taškų g, su masės lygi jo dalių masėms. Šių dalių judėjimo tyrimas sumažinamas iki materialinių taškų judėjimo.

Ribotas reikšmingo taško koncepcijos taikymas yra matomas iš šio pavyzdžio: retefied dujų aukštoje temperatūroje, kiekvienos molekulės dydis yra labai mažas, palyginti su tipišku atstumu tarp molekulių. Atrodytų, kad jie gali būti apleisti ir laikomi medžiagų molekule. Tačiau tai ne visada yra atvejis: oscilliacijos ir molekulės sukimas - svarbus molekulės "vidaus energijos" rezervuaras, kurio "talpa" nustatoma pagal molekulės matmenis, jo struktūrą ir chemines savybes. Gerai apytiksliai, kaip materialinio taško, kartais galima apsvarstyti monoominę molekulę (inertines dujas, metalų poras ir kt.), Bet netgi tokiose molekulėse yra pakankamai aukštos temperatūros, dėl to atsiranda elektronų korpusų sužadinimas Molekulių susidūrimai, po to pabrėžiami.

1 pratimas

a) automobilis, patekęs į garažą;

b) Automobilis ant kelio Voronezh - Rostovas?

a) automobilio patekimas į garažą negali būti imtasi materialaus taško, nes transporto priemonės matmenys yra būtini;

b) Automobilis ant greitkelio Voronezh Rostovas gali būti imtasi materialaus taško, nes automobilio dydis yra daug mažesnis už atstumą tarp miestų.

Ar galima imtis reikšmingo taško:

a) berniukas, kuris nuo mokyklos eina 1 km;

b) berniukas atlieka įkrovimą.

a) Kai berniukas, grįžęs iš mokyklos, eina į namus nuo 1 km atstumu, tada berniukas šiame judėjime gali būti laikomi materialiniu tašku, nes jo matmenys yra nedideli, palyginti su atstumu, kurį jis eina.

b) Kai tas pats berniukas atlieka ryto įkrovimo pratimus, tai neįmanoma atsižvelgti į medžiagos tašką.

Medžiagos taškas

Medžiagos taškas (Dalelė) - paprasčiausias fizinis modelis mechanikoje yra puikus kūnas, kurio dydžiai yra nulis, taip pat galite suskaičiuoti kūno dydžius be galo mažų, palyginti su kitų dydžių ar atstumų per prisiimtų užduočių pagal tyrimą. Medžiagos taško padėtis erdvėje apibrėžiama kaip geometrinio taško padėtis.

Praktiškai pagal materialaus tašką supranta kūno svorį, dydį ir formą, kurios gali būti nepaisoma sprendžiant šią užduotį.

Su tiesiu kūno judėjimu, viena koordinatės ašis yra pakankama, kad būtų galima nustatyti jo padėtį.

funkcijos

Medžiagos masė, padėtis ir greitis kiekvienu konkrečiu tašku visiškai lemia jo elgesį ir fizines savybes.

Pasekmė

Mechaninė energija gali būti sukrauta su materialiu tašku tik kinetinės energijos pavidalu erdvėje ir (arba) galimą sąveikos energiją su lauku. Tai automatiškai reiškia materialinio taško nesugebėjimą deformuoti (medžiagos taškas gali būti vadinamas visiškai kieto kūno) ir sukimosi aplink savo ašį ir pokyčius šios ašies kryptimi erdvėje. Tuo pačiu metu, kėbulo modelis, aprašytas materialiniu punktu, kuris susideda iš keičiant savo atstumą nuo kai kurių momentinio sukimosi centro ir dviejų eulio kampų, kurie nustato linijos, jungiančio šį tašką su centru, kryptimi, yra Labai plačiai naudojamas daugelyje mechanikos skyrių.

Apribojimai

Ribotas reikšmingo taško koncepcijos taikymas yra matomas iš šio pavyzdžio: retefied dujų aukštoje temperatūroje, kiekvienos molekulės dydis yra labai mažas, palyginti su tipišku atstumu tarp molekulių. Atrodytų, kad jie gali būti apleisti ir laikomi medžiagų molekule. Tačiau tai ne visada yra atvejis: oscilliacijos ir molekulės sukimas - svarbus molekulės "vidaus energijos" rezervuaras, kurio "talpa" nustatoma pagal molekulės matmenis, jo struktūrą ir chemines savybes. Gerai apytiksliai, kaip materialinio taško, kartais galima apsvarstyti monoominę molekulę (inertines dujas, metalų poras ir kt.), Bet netgi tokiose molekulėse yra pakankamai aukštos temperatūros, dėl to atsiranda elektronų korpusų sužadinimas Molekulių susidūrimai, po to pabrėžiami.

Pastabos

Wikimedia fondas. 2010 m.

• Mechaninis judėjimas
• Visiškai kietas kūnas

Žiūrėti, kas yra "medžiagos taškas" kituose žodynuose:

Medžiagos taškas - taškas turi daug. Mechanikoje materialinis punktas naudojamas tais atvejais, kai kūno dydžiai ir forma nežaidžia vaidmenimis studijuojant jo judėjimą, tačiau tik masė yra svarbi. Beveik bet koks kūnas gali būti laikomas materialiu tašku, jei ... ... Didelis enciklopedinis žodynas

Medžiagos taškas - koncepcija, skirta mechanikoje, kad būtų paskirtas objektas, laikomas tašku, turinčiu masę. M. t. Pré yra apibrėžiamas kaip GEOM pozicija. Taškai, kurie žymiai supaprastina mechanikos problemų sprendimą. Praktiškai kūnas gali būti laikomas ... ... Fizinė enciklopedija

medžiagos taškas - taškas, turintis masę. [Rekomenduojamų sąlygų rinkinys. 102. Teorinis mechanikas. SSRS mokslų akademija. Mokslinės techninės terminijos komitetas. 1984 m. Temos teorinės mechanikos lt dalelių de Extracle Punkt FR taškas Matériel ... Techninis vertėjas katalogas

Medžiagos taškas Šiuolaikinė enciklopedija

Medžiagos taškas - Mechanikoje: be galo mažas korpusas. Užsienio žodžių žodynas į rusų kalbą. Chudinov A.N., 1910 ... Rusų kalbos užsienio žodžių žodynas

Medžiagos taškas - Medžiagos taškas, koncepcija, skiriama mechanikoje, kad būtų paskirtas organizmas, matmenys ir forma, kurių galima apleisti. Medžiagos taško padėtis erdvėje apibrėžiama kaip geometrinio taško padėtis. Kūnas gali būti laikomas medžiagomis ... ... Iliustruotas enciklopedinis žodynas

medžiagos taškas - koncepcija, skirta be galo mažų dydžių, turinčio masę, mechanikoje. Medžiagos vietos vietos padėtis yra apibrėžiama kaip geometrinio taško padėtis, kuri supaprastina mechanikos problemų sprendimą. Beveik bet koks kūnas gali ... ... enciklopedinis žodynas

Medžiagos taškas - geometrinis taškas su mase; Medžiaga dot abstraktus materialinio kūno vaizdas, turintis masę ir neturi dydžio ... Šiuolaikinio gamtos mokslų pradžia

medžiagos taškas - Latingusis Taškas Statusas T sritis Fizika Atitikmenys: Angl. Masinis taškas; Medžiagų taškas. MassenPunkt, M; Materieller Punkt, M Rus. Medžiagos taškas, F; Taško masė, f žinom. Taškas masse, m; Point Matériel, M ... Fizikos terminų Žodynas

medžiagos taškas - taškas, turintis daug ... Politechnikos terminologijos žodynas

Knygos. \\ T

• Stalų rinkinys. Fizika. 9 klasė (20 lentelių) ,. Akademinis albumas 20 lapų. Medžiagos taškas. Judančio kūno koordinatės. Pagreitis. Niutono įstatymai. Pasaulinio sunkumo įstatymas. Tiesus ir kreivinis judėjimas. Kūno judėjimas

Mechaninis kūno judėjimas vadinamas savo pozicijos pokyčiu erdvėje, palyginti su kitomis įstaigomis laikui bėgant. Jis studijuoja mechaniko kūnų judėjimą. Iš visiškai kietos (ne deformuoti judant ir sąveiką) judėjimas, kuriame visi jo taškai šiuo metu juda vienodai, vadinama vertimo judėjimu, būtina apibūdinti vieno kūno taško judėjimą. Judėjimas, kuriame visų kūno taškų trajektorijos yra apskritimai su centru vienoje tiesioje linijoje ir visi apskritimų plokštumos yra statmenos šiai tiesiogiai, vadinama sukimosi judesiu. Kūnas, forma ir jų dydžiai gali būti apleisti šiose sąlygose, vadinamas materialiniu tašku. Tai yra nereikšminga

vertė yra leistina, kai kūno dydžiai yra nedideli, palyginti su atstumu, kurį jis eina arba šio kūno atstumas iki kitų įstaigų. Norėdami apibūdinti kūno judėjimą, bet kuriuo metu turite žinoti savo koordinates. Tai yra apmokestinama pagrindinė mechanikos užduotis.

2. Pasiūlymo reliatyvumas. Referencinė sistema. Vienetai.

Norėdami nustatyti materialinio taško koordinates, turite pasirinkti atskaitos korpusą ir susieti su juo koordinačių sistemą ir nustatykite laiko pradžią. Koordinatės sistema ir laiko pradžios pradžios nuoroda yra orientacinė sistema, susijusi su kūno judėjimu. Sistema turėtų judėti su postkanto greičiu (arba poilsiu, kuris paprastai kalbėjo tuo pačiu dalyku). Kūno judėjimo trajektorija, išlaikytas kelias ir judėjimas - priklauso nuo atskaitos sistemos pasirinkimo, t.y. Mechaninis judėjimas. Ilgio ilgio ilgis yra metras lygus atstumui, vakuume esančia šviesa per sekundę. Antra - laiko matavimo vienetas yra lygus cezio-133 atomo spinduliuotės laikotarpiui.

3. trajektorija. Kelias ir judėjimas. Momentinis greitis.

Kūno trajektorija vadinama linija, aprašyta erdvėje judančioje medžiagoje. Kelias yra trajektorijos ploto ilgis nuo pradinio iki galutinio materialinio taško judėjimo. Radio vektorius - vektorius, jungiantis kilmę ir vietos tašką. Judėjimas - vektorius, jungiantis pradinį ir posūkio trajektorijos svetainę, apmokytą per tam tikrą laiką. Greitis yra fizinė vertė, kuri apibūdina judėjimo greitį ir kryptį tam tikru laiku. Vidutinis greitis yra apibrėžiamas kaip. Vidutinis bėgių greitis yra lygus kūno perduotam keliui per šį atotrūkį. . Momentinis greitis (vektorius) - pirmoji spindulio vektorinio judėjimo taško išvestinė priemonė. . Momentinis greitis skirtas trajektoriui trajektoriui, vidutiniam - palei. Instant Track greitis (Scalar) - pirmasis kelio darinys laiku, dydis yra lygus momentiniam greičiui

4. Vienodas tiesinis judėjimas. Kinematinių verčių priklausomybės grafikai nuo vienodo judėjimo laiko. Papildymo greitis.

Judėjimas su pastoviu moduliu ir kryptimi vadinama vienoda paprastu judėjimu. Su vienodu tiesiniu judesiu, kūnas perduoda tuos pačius atstumus bet kokiais vienodais intervalais. Jei greitis yra pastovus, tada praėjo kelias apskaičiuojamas kaip. Klasikinis greičio pridėjimo greitis yra suformuluotas taip: Medžiagos judesio greitis, atsižvelgiant į fiksuotą atskaitos sistemą, yra lygi kilnojamojo sistemos judėjimo greičio sumai ir judėjimo greičio sumai. judėjimo greitis mobiliojo sistemos santykinai fiksuoto.

5. Pagreitis. EQUAL paklaustas tiesinis judėjimas. Kinematinių kiekių priklausomybės grafikai nuo pusiausvyros judėjimo.

Judėjimas, kuriame organizmas vienodiems laiko intervalams atlieka nevienodą judėjimą, vadinamas netolygiu judėjimu. Su netolygiu progresuojančiu judėjimu, kūno greitis laikui bėgant skiriasi. Pagreitis (vektorius) yra fizinė vertė, apibūdinanti modulio greičio keitimo greitį ir kryptimi. Momentinis pagreitis (vektorius) yra pirmoji laiko darinys. . Taip pat vadinamas judėjimas su pagreičiu, nuolatiniu moduliu ir kryptimi. Greitis su pusiausvyros judėjimu apskaičiuojamas kaip.

Nuo čia formulės kelio su pusiausvyriniais judėjimais rodoma kaip

Be to, formulės, gautos iš greičio lygčių ir kelio su pusiausvyros judėjimu.

6. Nemokamas lašas. Svorio pagreitis.

Krintantis kūnas vadinamas jo judėjimu gravitacijos srityje (???) . Vakuo kūnuose lašas vadinamas nemokamu lašeliu. Tai eksperimentiškai nustatė, kad kai kūnas yra laisvas, tas pats perkeliamas vienodai nepriklausomai nuo jo fizinių savybių. Pagreitis, su kuriuo kūnas patenka į žemę, vadinama laisvo rudens pagreitinimu ir nurodoma

7. Vienodas judėjimas aplink apskritimą. Pagreitis su vienodu kūno judėjimu aplink apskritimą (centripetalinis pagreitis)

Bet koks judėjimas ant pakankamai mažos trajektorijos dalies yra įmanoma apsvarstyti kaip vienodą judėjimą aplink perimetrą. Vienodo judėjimo aplink apskritimą procese greičio vertė išlieka pastovi ir pasikeičia greičio vektoriaus kryptimi.<рисунок>.. pagreičio greitis važiuojant aplink apskritimą yra statmena greičio vektoriui (kryptis liestiniu), į apskritimo centrą. Laikotarpis, už kurį kūnas daro pilną posūkį aplink perimetrą, yra vadinamas laikotarpiu. . Vertė, atvirkštinis laikotarpis, rodantis apsisukimų skaičių vienam laikui, yra vadinamas dažniu. Taikant šias formules, tai gali būti produkcija, arba. Kampinis greitis (sukimosi greitis) yra apibrėžiamas kaip . Visų kūno taškų kampinis greitis yra tas pats, ir apibūdina besisukančio kūno judėjimą kaip visuma. Šiuo atveju linijinis kūno greitis išreiškiamas kaip ir pagreitis.

Judėjimų nepriklausomumo principas svarsto bet kokio kūno taško judėjimą kaip dviejų judėjimo sumą - progresuojančią ir rotaciją.

8. Pirmasis Newton įstatymas. Inercinės nuorodos sistema.

Kūno greičio išsaugojimo fenomenas, nesant išorinių įtakų, vadinama inercija. Pirmasis Niutono įstatymas, jis yra inercijos įstatymas, sako: "Yra nuorodų sistemų, kurios, palyginti su palaipsniui judančiomis įstaigomis, išlaiko savo greitį pastovus, jei kitos įstaigos neveikia ant jų." Referencinė sistema, palyginti su išorinių įtakų nebuvimo, juda tiesios ir tolygiai vadinamos inercinėmis informacinėmis sistemomis. Su žeme susijusios etaloninės sistemos laikomos inercinėmis, atsižvelgiant į žemės sukimąsi.

9. Mišios. Jėga. Antrasis Niutono įstatymas. Jėgų pridėjimas. Gravitacijos centras.

Kūno keitimo keitimo priežastis visada yra jos sąveika su kitomis įstaigomis. Dviejų kūnų sąveika visada keičia greitį, t. Y. Įsigyta pagreitis. Abiejų įstaigų pagreičio santykis yra vienodai su bet kokia sąveika. Kūno nuosavybė, kuria jo pagreitis priklauso nuo sąveikos su kitomis įstaigomis vadinama inercija. Kiekybinė priemonė inertiškumo yra kūno masė. Sąžiningų korpusų masės santykis yra lygus pagreičio modulių atvirkštiniam santykiui. Antrasis Niutono įstatymas nustato ryšį tarp kinematinio judesio savybės ir dinaminių sąveikos charakteristikų. , arba, tiksliau ,, i.e. Materialinio taško pulso keitimo lygis yra lygus jo veikimui. Su vienu metu veikiant vienam kėbului kelių jėgų, kūnas juda su pagreitinimu, kuris yra vektoriaus pagreičio suma, kuri atsirastų, kai kiekviena iš šių jėgų atskirai veikiami. Jėgos, taikomos vienam taškui, taikomam vektorių formavimo taisyklei. Ši nuostata vadinama jėgų nepriklausomumo principu. Mišių centras yra toks kieto arba kietųjų kūnų sistemos taškas, kuris juda tokiu pačiu kaip materialiniu masės tašku, lygus visos visos sistemos masės sumai, kuriai ta pati galia jėga veikia ant kūno. . Integruoti šią išraišką laiku, galite gauti išraiškas masės centro koordinatams. Gravitacijos centras yra vienodai visos gravitacijos gravitacijos, veikiančios šio organo dalelėms, yra bet kokioje erdvėje esančioje padėtyje. Jei linijiniai kūno dydžiai yra nedideli, palyginti su žemės dydžiu, masių centras sutampa su sunkio centru. Visų elementarių gravitacijos jėgų momentų suma, palyginti su bet kokia ašis, einančia per sunkio centrą, yra nulis.

10. Trečiasis Niutono įstatymas.

Su bet kokia dviejų įstaigų sąveika, įgytų pagreičių modulių santykis nuolat yra lygus atvirkštiniams masių santykiams. Nes. Institucijų sąveika, pagreičio greitis turi priešingą pusę, galite tai įrašyti . Pasak "Newton" antrosios teisės, pirmojo organo jėga yra lygi antrajai. Šiuo būdu, . Trečiasis "Newton Law" jungiasi jėga, su kuria įstaigos veikia viena kitai. Jei du kūnai bendrauja tarpusavyje, tarp jų kylančios jėgos yra taikomos skirtingoms įstaigoms, yra lygūs, priešingai kryptimi, veikti kartu viena tiesia linija, turi tą patį pobūdį.

11. Elastingumo jėgos. Kalės įstatymas.

Jėga, atsirandanti dėl kūno deformacijos ir nukreipta į pusę priešais kūno dalelių judėjimui su šia deformacija, vadinama elastingumo jėga. Eksperimentai su strypu parodė, kad mažose deformacijose, palyginti su kūno dydžiu, elastingumo jėgos modulis yra tiesiogiai proporcingas laisvos lemputės galo judėjimo moduliui, kuris atrodo. Šis ryšys buvo įsteigtas R.GUK, jos įstatymas yra suformuluotas kaip: elastingumo jėga, atsirandanti organizmo deformacijos metu, yra proporcinga kūno pailgėjimui prie kūno priešais kūno dalelių judėjimo kryptimi deformacijos metu. Koeficientas k. Jis vadinamas kūno standumu ir priklauso nuo kūno formos ir medžiagos. Jis išreiškiamas Niutone ant skaitiklio. Elastingumo stiprybės yra dėl elektromagnetinių sąveikų.

12. Trinties jėgos, stumdomas trinties koeficientas. Klampi trinties (???)

Jėga, atsirandanti dėl įstaigų sąveikos, nesant santykinio kūnų judėjimo, yra vadinama taikos trinties jėga. Poilsio trinties jėga yra lygi išoriniam jėgos moduliui, kuriam siekiama liesti liestiškai susisiekti su kūnais ir priešais jį kryptimi. Su vienodu vieno kūno judėjimu ant kito paviršiaus, esant išorinei jėgai ant kūno, jėga galioja varomosios jėgos moduliui ir priešinga kryptimi. Ši jėga vadinama trinties jėga. Slydimo trinties stiprumo vektorius yra skirtas greičio vektoriui, todėl ši jėga visada sukelia santykinį kūno greitį. Trinties jėgos taip pat ir elastingumo stiprumas, turi elektromagnetinį pobūdį ir atsiranda dėl sąveikos tarp kontaktinių kūnų atomų. Eksperimentiškai nustatyta, kad didžiausia poilsio trinties jėgos modulio vertė yra proporcinga slėgio galiai. Taip pat yra maždaug lygus didžiausios trinties jėgos ir stumdomos koeficiento, kaip ir maždaug lygus proporcingumo koeficientams tarp trinties jėgų ir kūno slėgio ant paviršiaus.

13. Gravitacinės jėgos. Pasaulinio sunkumo įstatymas. Gravitacija. Kūno svoris.

Nuo to, kad įstaigos nepriklausomai nuo jų masės patenka į tą patį pagreitį, iš to išplaukia, kad joms veikianti jėga yra proporcinga kūno masei. Ši traukos jėga, veikianti visose žemės kūnuose, vadinamas dideliu sunkiu. Gravitacijos jėga galioja bet kuriuo atstumu tarp įstaigų. Visi kūnai traukia vieni kitus, pasaulio stiprumas yra tiesiogiai proporcingas masės masei ir yra atvirkščiai proporcingas kvadratiniam aikštei tarp jų. Pasaulio stiprybių vektoriai yra nukreipti tiesia linija sujungiant masės centrus. , G yra gravitacinė konstanta, lygi. Kūno svoris vadinamas jėga, su kuria kūnas dėl gravitacijos veikia ant paramos arba tęsiasi sustabdymo. Kūno svoris yra lygus moduliui ir yra priešinga paramos elastingumo krypčiai pagal trečiąjį Niutono įstatymą. Pasak "Newton" antrojo įstatymo, jei nėra jokios galios ant kūno jėgos, organizmo gravitacija yra išlyginto elastingumo. Kaip rezultatas, kūno svoris ant fiksuoto ar tolygiai judančios horizontalios atramos yra lygus sunkio stiprumui. Jei parama juda su pagreičiu, tada antrajame Niutono įstatyme Kur rodomas. Tai reiškia, kad kūno svoris, pagreičio kryptis sutampa su laisvo kritimo pagreičio kryptį, yra mažesnė už likusios kūno svorį.

14. Kūno judėjimas pagal gravitacijos veikimą vertikaliai. Dirbtinių palydovų judėjimas. Nesvarumas. Pirmasis kosminis greitis.

Mesti kūną lygiagrečiai į Žemės paviršių, skrydžio atstumas bus didesnis, tuo didesnis pradinis greitis. Didelės spartos vertės taip pat būtina atsižvelgti į žemės sukrūklą, kuris atsispindi gravitacijos vektoriaus krypties pokyčiuose. Tam tikra greičio verte kūnas gali judėti aplink žemę pagal pasaulio jėgos veikimą. Šis greitis, vadinamas pirmuoju kosminiu, galima nustatyti nuo kūno judėjimo aplink apskritimą lygtį. Kita vertus, nuo antrojo įstatymo Niutono ir pasaulio pasaulio, tai reiškia. Taigi, atstumu R. nuo dangiškos kūno masės centro M. Pirmasis kosminis greitis yra lygus. Keičiant kūno kūną, jo orbitos forma iš elipsės apskritimo keičiasi. Kai pasiekiamas antrasis kosminis greitis, orbita tampa paraboška.

15. Kūno impulsas. Impulsų išsaugojimo įstatymas. Jet varmenis.

Pagal Antrąjį Niutono įstatymą, neatsižvelgiant į tai, ar organizmas buvo taikos ar perkeltos, jo greičio pokytis gali atsirasti tik sąveikaujant su kitomis įstaigomis. Jei ant kūno masės m. laikui t. Yra jėga ir jo judėjimo greitis svyruoja nuo anksčiau, tada kūno pagreitinimas yra lygus. Remiantis antrąja Niutono įstatymu, jis gali būti parašytas stiprumui. Fizinė vertė, lygi jėgos darbui jo veikimo metu yra vadinamas maitinimo pulsu. Jėgos impulsas rodo, kad yra vienodai keičiasi visose tų pačių pajėgų įtakoje, jei jėgos laikas yra vienodai vienodai. Ši vertė yra lygi kūno masės produktui dėl jo judėjimo greičio vadinamas kūno pulsu. Kūno impulso pokytis yra lygus jėgos impulsui, kuris sukėlė šį pakeitimą. Laikas du kūnai, masės ir juda su greičiu ir. Pagal Trečiąją Niutono įstatymą, jų sąveikos organai veikiantys jėgos yra lygios moduliui ir yra priešingos krypties, t.y. Jie gali būti žymimi kaip. Dėl impulsų pokyčių, kai galima įrašyti sąveiką. Iš šių išraiškų mes tai gauname Tai reiškia, kad dviejų kūnų impulsų vektorinė suma prieš sąveiką yra lygus impulsų vektoriniam sumai po sąveikos. Bendrojoje formoje impulsų apsaugos įstatymas skamba taip: jei tada.

16. Mechaninis darbas. Galia. Kinetinė ir potenciali energija.

Darbas. \\ T Bet Nuolatinė jėga vadinama fizine verte, lygi jėgos ir judėjimo modulių, padaugintų iš tarp vektorių ir. . Darbas yra skalarinė vertė ir gali turėti neigiamą vertę, jei kampas yra tarp vengrų ir jėgų. Darbo vienetas vadinamas JOULE, 1 džultis yra lygus darbui, kurį atlieka 1 Niutonas, perkeliant savo paraiškos tašką 1 metru. Galia yra fizinė vertė, lygi darbo santykiui laikotarpiu, per kurį šis darbas buvo atliktas. . Maitinimas vadinamas Watt, 1 vatas yra lygus maitinimui, kuriame dirba 1 džaulyje, atliekamas per sekundę. Tarkime, kad yra masė m. Yra jėga (kuri paprastai gali būti kelių jėgų auga), pagal kurį organizmas juda į vektoriaus kryptimi. Antrojo "Newton Law" galios modulis yra lygus ma.ir judėjimo vektoriaus modulis yra susijęs su pagreičio ir pradinio bei galutinio greičio, kaip. Iš čia dirbti jis paaiškina formulę . Fizinė vertė, lygi pusei kūno masės produkto vienam kvadratiniam palei, yra vadinama kinetine energija. EQUAL pajėgų darbas yra lygus kinetinės energijos pokyčiams. Fizinė vertė, lygi kūno masės produktui laisvo rudens pagreičio modulio ir aukščio, į kurį kūnas yra pakeltas virš paviršiaus, nulinės potencialo yra vadinamas potencialia energija organizme. Galimo energijos pokytis apibūdina kūno judėjimo sunkumą. Šis darbas yra lygus potencialios energijos pasikeitimui su priešingu ženklu. Kūnas, esantis žemiau žemės paviršiaus, turi neigiamą potencialią energiją. Potenciali energija ne tik padidino kūnus. Apsvarstykite darbą, kurį atlieka elastingumo stiprumas pavasario deformacijoje. Elastingumo jėga yra tiesiogiai proporcinga deformacijai, o vidutinė vertė bus lygi , darbas yra lygus deformacijos jėgos darbui , Or . Fizinė vertė, lygi pusei kūno standumo vienam kvadratiniam deformacijai, yra vadinama potencialia deformuoto kūno energija. Svarbi galimos energijos charakteristika yra ta, kad organizmas negali turėti jo, be sąveikos su kitomis įstaigomis.

17. Energijos išsaugojimo mechanikoje išsaugojimas.

Potenciali energija apibūdina sąveikaujančius organus, kinetinę - juda. Tiek ir kitas kyla dėl sąveikos tel. Jei kelios įstaigos bendrauja tarpusavyje pajėgų ir elastingumo jėgų, ir jokios išorinės jėgos jiems neveikia (arba jų giminaitis yra nulis), tada su bet kokia sąveika, elastingumo jėgos ar kapo jėgų jėga yra lygi potencialios energijos keitimas su priešingu ženklu. Tuo pačiu metu, pasak kinetinės energijos teorijos (kūno kinetinės energijos pokytis yra lygus išorinių pajėgų darbui) tos pačios jėgos darbas yra lygus kinetinės energijos pokyčiams. . Iš šios lygybės matyti, kad kinetinės ir potencialios įstaigų, sudarančių uždarą sistemą ir sąveikauja su viena kitomis jėgomis ir elastingumu, suma išlieka pastovi. Kinetinės ir potencialios kūno energijos sumą vadinama visiška mechanine energija. Visa uždaros įstaigų sistemos mechaninė energija sąveikauja su viena kitomis jėgomis ir elastingumu išlieka nepakitusi. Gravirumo ir elastingumo jėgų darbas yra lygus, viena vertus, kinetinės energijos padidėjimas ir, kita vertus, potencialo sumažėjimas, ty darbas yra lygus energijos, kuriai paverčiama iš vienos rūšis į kitą.

18. Paprasti mechanizmai (linkę plokštuma, svirtis, blokas).

Norint, kad didelės masės kėbului būtų galima perkelti jėgos, žymiai mažesnio kūno svorio. Jei pakilimo plokštumos kampas yra lygus, tada norėdami perkelti kūną palei lėktuvą, būtina taikyti jėgą lygi. Šios jėgos santykis su kūno svoriu su trinties jėgos nepaisymu yra lygus plokštumos kampo sinusui. Bet kai aš norėjau jėga, nėra jokio laimėtojo darbo, nes Kelias padidėja kartais. Šis rezultatas yra energijos išsaugojimo įstatymo pasekmė, nes sunkumo darbas nepriklauso nuo kėlimo trajektorijos.

Svirtis yra pusiausvyros, jei jėgos, besisukančios jį pagal laikrodžio rodyklę, yra lygi apšvietimo momentui, sukant svirtį prieš laikrodžio rodyklę. Jei svirtimi jėgų jėgų kryptys yra statmenos trumpiausiam tiesioginiam prijungimui prie paraiškos taškų ir sukimosi ašies, pusiausvyros sąlygos yra formą. Jei svirtis suteikia laimėjimus. Jėga, nesuteikia laimėjimo darbe, nes Kai pasukdami kampu jėga daro darbą, ir jėga daro darbą. Nes. pagal sąlygą.

Blokas leidžia pakeisti jėgos kryptį. Prie skirtingų fiksuoto bloko taškų pečių yra tokie patys, todėl fiksuoto bloko laimėjimo galia nesuteikia. Kėliau krovinį su mobiliojo įrenginio pagalba, laimėjimai galioja du kartus, nes Gravitacijos pečių dvigubai į kabelinės įtampos jėgos peties petį. Bet tempdami kabelį ilgio l. apkrova pakyla iki aukščio l / 2.Todėl fiksuotas blokas taip pat nesuteikia laimėjimo darbe.

19. Slėgis. Pascal įstatymas skysčiams ir dujoms.

Fizinė vertė, lygi jėgos modulio, veikiančio statmenai paviršiui, santykiui, yra paviršius yra slėgis. Slėgio vienetas - Pascal, lygus slėgiui, pagamintam jėga 1 Niutone iki 1 kvadratinio metro ploto. Visi skysčiai ir dujos perduoda spaudimą, pagamintus ant jų visų nurodymų.

20. Ataskaitiniai laivai. Hidraulinis presas. Atmosferos slėgis. Bernoulli lygtis.

Cilindriniame laive slėgio slėgis laivo apačioje yra lygus skysčio kolonėlės svoriui. Slėgis laivo apačioje yra lygus kai slėgis yra gylis h. Vienodai. Ant laivo sienos galioja tą patį slėgį. Lygybė skysčio slėgio tuo pačiu aukščiu lemia tai, kad ataskaitų laivuose bet kokio formos, laisvieji paviršiai ribojamų homogeniško skysčio yra tokio paties lygio (jei nepaisoma kapiliarų jėgų alms). Atsižvelgiant į nehomogeninio skysčio atveju, nei tankus skysčio post aukštis bus mažiau aukštis mažiau tankus. Remiantis Pascal įstatymu, hidraulinės mašinos veikia. Jį sudaro du bendravimo laivai, uždarų stūmoklių skirtingų sričių. Išorinės jėgos pagamintas slėgis viename stūmoklyje perduoda Pascal įstatymu į antrąjį stūmoklį. . Hidraulinė mašina suteikia jėgos pelną tiek kartų, nes jos didelio stūmoklio plotas yra mažesnis kvadratinis.

Su stacionariu nesuspausto skysčio judėjimu, tęstinumo lygtis galioja. Idealiam skysčiui, kuriame galite pamiršti klampumą (tai yra, trinties tarp jo dalelių) matematinė išraiška Energijos išsaugojimo įstatymas yra "Bernoulli" lygtis .

21. Torricelli patirtis. Atmosferos slėgio pokyčiai su aukščiu.

Pagal gravitacijos veiksmus, viršutiniai atmosferos sluoksniai yra maitinami pagrindu. Šis slėgis pagal Pascal įstatymą perduodamas visomis kryptimis. Šis slėgis turi didžiausią svarbą žemės paviršiuje ir yra dėl oro kolonėlės svorio nuo paviršiaus į atmosferos sieną. Padidėjęs aukštis, atmosferos sluoksnių masė, kuri sumažinama iki paviršiaus, todėl atmosferos slėgis mažėja. Prie jūros lygio atmosferos slėgis yra 101 kPa. Toks slėgis turi 760 mm gyvsidabrio aukštį. Jei nuleidžiame vamzdelį į skystą gyvsidabrį, kuriame yra sukurtas vakuumas, tada pagal atmosferos slėgį, gyvsidabris pakils jame tokiu aukščiu, kuriame skysčio stulpelio slėgis bus lygus išoriniam atmosferos slėgiui ant gyvsidabrio atviro paviršiaus. Kai atmosferos kaita pasikeitė, skysčio stulpelio aukštis vamzdyje taip pat pasikeis.

22. Archimedean skysčių ir dujų galia. Plaukimo sąlygos Tel.

Slėgio priklausomybė nuo skysčio ir dujų nuo gylio sukelia išstumiamos jėgos, veikiančios bet kuriam skysčiui ar dujoms, atsiradimui. Ši jėga vadinama Archimedean galia. Jei kūnas yra įdėtas į skystį, tada slėgis ant šoninių sienų laivo yra lyginamos viena nuo kitos, o gautas slėgis iš apačios ir aukščiau yra archimedėjos jėga. . Jėgos, stumdančios skysčio (dujų) panardinamą kūną, yra lygi skysčio (dujų), išstumtų organizme, svoriui. Archimedėjos stiprumas yra nukreiptas priešingai nei gravitacijos galia, todėl sveriant kūno svorį skystyje yra mažesnis nei vakuume. Ant kūno skystyje, sunkio ir archimedo pajėgų aktų stiprumas. Jei modulio gravitacijos stiprumas yra daugiau - kūnas nuskendo, mažiau - pasirodo, lygus - gali būti bet kokio gylio pusiausvyros pusiausvyrai. Šie santykiai yra lygūs kūno tankio ir skysčio (dujų) santykiams.

23. Pagrindinės molekulinės ir kinetinės teorijos nuostatos ir jų patyręs pagrindimas. "Brownian Motion". Svoris ir dydis molekulės.

Molekulinė-kinetinė teorija vadinama cheminės medžiagos struktūros ir savybių doktrina naudojant atomų ir molekulių egzistavimą kaip mažiausias medžiagos daleles. Pagrindinės MKT nuostatos: Medžiaga susideda iš atomų ir molekulių, šios dalelės yra chaotiškai judančios, dalelės bendrauja tarpusavyje. Atomų ir molekulių judėjimas ir jų sąveika paklūsta mechanikos įstatymais. Siekiant molekulių su jų konvergencija, vyrauja traukos jėgos. Tam tikru atstumu tarp jų yra atbaidančios jėgos, kurios yra pranašesnės už traukos jėgos modulį. Molekulės ir atomai sudaro nediskriminuojančius svyravimus dėl nuostatų, kuriose traukos ir atbaidymo pusiausvyra yra vieni kitiems. Skystyje molekulė ne tik svyruoja, bet ir šokinėja iš vienos pusiausvyros padėties į kitą (sklandumą). Atomių atstumo dujose, daug didesnis nei molekulių matmenys (suspaudimas ir išplėtimas). R. Browne XIX a. Pradžioje atrado, kad kietos dalelės atsitiktinai juda skystyje. Šis reiškinys gali paaiškinti tik MTK ,. \\ T Atsitiktinai judančių skysčių arba dujų molekulių susiduria su kieta dalelė ir pakeiskite kryptimi ir greičio modulį jo judėjimo (tuo pačiu metu, žinoma, keičiasi ir jo kryptis ir greitis). Kuo mažesnis dalelių dydžiai yra dar labiau pastebimi, impulso pokyčiai tampa. Bet kuri medžiaga susideda iš dalelių, todėl medžiagos kiekis yra proporcingas dalelių skaičiui. Medžiagos sumos vienetas vadinamas moliu. Mol yra lygus medžiagos kiekiui, kuriame yra tiek daug atomų, nes jose yra 0,012 kg anglies 12 S. Molekulių skaičiaus santykis su medžiagos kiekiu yra vadinama konstanta Avhipa: . Medžiagos kiekį galima rasti kaip molekulių skaičiaus santykis su pastoviu AVogadro. Molar Mass. M. vadinamas vertė, lygi medžiagos masės santykiui m. medžiagos kiekį. Mole masė išreiškiama kilogramais. Molinė masė gali būti išreikšta per molekulės masę m 0. : .

24. Puiki dujos. Pagrindinė tobulos dujų molekulinės ir kinetinės teorijos lygtis.

Paaiškinti medžiagos savybes dujinėje būsenoje, naudojamas idealus dujų modelis. Šiame modelyje yra daroma prielaida, kad dujų molekulės turi nedidelį dydį, palyginti su laivo tūriu, nėra pritraukimo tarp molekulių, kai laivas turi būti išjungtas ir laivo sienos. Kokybinis dujų slėgio reiškinio paaiškinimas yra tai, kad idealios dujų molekulės susidūrimo su laivo sienos sąveikauja su jais kaip elastingų kūnų. Sudarant molekulę su laivo sienele, greičio vektoriaus ant ašies projekcija, statmena prie sienos pokyčių priešais. Todėl, kai susidūrimas, projekcija yra greita -Mv X. anksčiau mV X.ir impulso pokytis yra lygus. Susidūrio metu molekulė veikia ant sienos su jėga, lygi trečiajam Niutono įstatymui, priešinga kryptimi. Molekulės yra labai daug, ir vidutinė geometrinio sumos, veikiančių atskirų molekulių pusėje, ir sudaro dujų slėgį ant laivo sienų. Dujų slėgis yra lygus slėgio jėgos modulio santykiui su laivo sienos plotu: p \u003d f / s. Tarkime, kad dujos yra kubiniame laive. Vienos molekulės impulsas yra 2 mv.viena molekulė paveikia sieną vidutiniškai jėga 2mv / dt.. Laikas D. t. judesiai iš vienos laivo sienos į kitą lygią 2L / V., taigi. Slėgio jėga ant visų molekulių laivo sienos yra proporcinga jų numeriui, t.y. . Dėl bendro chaotiško molekulių judėjimo, jų judėjimas kiekvienai kryptims yra vienodai ir lygi 1/3 viso molekulių skaičiaus. Šiuo būdu, . Kadangi slėgis gaminamas Kubos aikštės krašte l 2., slėgis bus lygus. Ši lygtis vadinama pagrindine molekulinės kinetinės teorijos lygtimi. Skirta vidutinės molekulių kinetinės energijos, mes gauname.

25. Temperatūra, jo matavimas. Absoliutus temperatūros skalė. Dujų molekulių greitis.

Pagrindinė MCT lygtis tobula dujų sukuria ryšį tarp mikro ir makroskopinių parametrų. Susisiekus su dviem kūnais, jų makroskopiniai parametrai keičiasi. Kai šis pakeitimas nustojo, jie sako, kad buvo šiluminė pusiausvyra. Fizinis parametras, tas pats visose įstaigų kūno dalyse, kurios yra šiluminės pusiausvyros būklės, vadinamas kūno temperatūra. Eksperimentai parodė, kad bet kuriai dujoms, kurios yra šiluminės pusiausvyros būklės, slėgio santykis su molekulių kiekiu yra tas pats . Tai leidžia jums imtis sumos kaip temperatūros matas. Kaip n \u003d n / v, atsižvelgiant į pagrindinį MKT lygtį, todėl vertė yra lygi dviejų trečdalių vidutinio kinetinės energijos molekulių. kur k. - proporcingumo koeficientas, priklausomai nuo skalės. Kairėje šios lygties pusėje parametrai yra ne neigiami. Nuo čia - dujų temperatūra, kuria jos slėgis pastoviam tūryje yra nulis, vadinama absoliuti nuline temperatūra. Šio koeficiento vertę galima rasti dviejose žinomose medžiagos, turinčios žinomą slėgį, tūrį, temperatūros molekulių skaičių. . Koeficientas k., vadinama "Boltzmann" konstanta, yra lygi . Iš temperatūros ir vidutinio kinetinės energijos temperatūros lygčių I.E. Vidutinė chaotiško molekulių judėjimo kinetinė energija yra proporcinga absoliučiam temperatūrai. . Ši lygtis rodo, kad su tomis pačiomis temperatūros vertėmis ir molekulių koncentracija, bet kurios dujos slėgis yra vienodai.

26. idealios dujų būklės lygtis (MENDELEV-KLAPAIRONO lygtis). Izoterminiai, izochnijos ir izobariški procesai.

Naudojant slėgio priklausomybę nuo koncentracijos ir temperatūros, galima rasti ryšį tarp makroskopinių dujų parametrų - tūrio, slėgio ir temperatūros. . Ši lygtis vadinama idealios dujų būklės (MENDELEV-KLAPAIRONO lygtis) lygtį.

Izoterminis procesas vadinamas procesu, tekančiu pastovi temperatūroje. Nuo idealios dujų būklės lygties, tai reiškia, kad esant pastovi temperatūrai, masės ir sudėties dujų, slėgio ant tūrio produktas turėtų likti pastovus. Izoterminio (išlenkto izoterminio proceso) grafikas yra hiperbolis. Lygtis vadinama Boyle Mariotta įstatymu.

Procesas vyksta su pastoviu tūrio, masės ir sudėties dujų yra vadinamas izoormaliu procesu. Pagal šias sąlygas kur yra dujų slėgio temperatūros koeficientas. Ši lygtis vadinama Charleso įstatymu. Izochoro proceso lygties diagrama vadinama Isochora ir yra tiesioginė, einanti per koordinates kilmę.

Izobarinis procesas vadinamas procesu, tekančiu pastoviu slėgiu, masiniu ir dujų sudėčiu. Panašiai, kaip ir izochlorinio proceso, galite gauti izobaric proceso lygtį. . Šiam procesui apibūdinanti lygtis vadinama gėjų Loursak įstatymu. Izobarinio proceso lygties grafikas vadinamas Isobar ir yra tiesioginis, einantis per koordinates kilmę.

27. Vidinė energija. Dirbti termodinamikoje.

Jei galimas molekulių sąveikos energija yra nulis, tada vidinė energija yra lygi visų dujų molekulių judėjimo kinetinėms energijoms sumai . Todėl, kai dujų pokyčių temperatūra ir dujų keitimo vidinė energija. Pakeitus į idealios dujų būklės energijos lygtį, mes gauname, kad vidaus energija yra tiesiogiai proporcinga dujų slėgio produktui iki tūrio. . Vidaus energijos energija gali skirtis tik sąveikaujant su kitomis įstaigomis. Su mechanine įstaigų sąveika (makroskopinė sąveika), perduodamos energijos matas yra darbas Bet. Su šilumos mainais (mikroskopine sąveika), perduodamos energijos matas yra šilumos kiekis Q.. Unsinulatacinėje termodinaminėje sistemoje, vidinės energijos pasikeitimas D U. lygus perduodamo šilumos kiekio sumai Q. ir išorės jėgos Bet. Vietoj darbo Betatlieka išorinės jėgos, yra patogiau apsvarstyti darbą A`pagal išorės įstaigų sistemą. A \u003d -a`. Tada pirmasis termodinamikos įstatymas išreiškiamas kaip arba. Tai reiškia, kad bet kuri mašina gali atlikti išorinių įstaigų darbą tik gaunant šilumą Q. arba sumažinti vidinę energiją d U.. Šis įstatymas neapima pirmojo natūra amžinojo variklio sukūrimo.

28. Šilumos kiekis. Specifinis cheminės medžiagos šilumos talpa. Energijos taupymo į šiluminius procesus įstatymas (pirmoji termodinamikos įstatymas).

Šilumos perdavimo iš vienos kūno procesas į kitą be atlikimo yra vadinamas šilumos mainais. Kūno perduodama energija dėl šilumos mainų vadinama šilumos kiekiu. Jei šilumos perdavimo procesas nėra susijęs su darbu, tada remiantis pirmuoju termodinamikos įstatymu. Kūno vidinė energija yra proporcinga kūno masės ir jo temperatūros masei, \\ t . Vertė nuo. Jis vadinamas konkrečiu šilumos talpa, vienas -. Konkretus šilumos talpa rodo, kiek šilumos turi būti perduodama šildymui 1 kg medžiagos už 1 laipsnį. Konkretus šilumos pajėgumas nėra vienareikšmiškas charakteristika, ir priklauso nuo organizmo atliekamos operacijos šilumos perdavimo metu.

Atsižvelgiant į šilumos mainus tarp dviejų įstaigų lygybės nulinės veiklos išorės jėgų ir šiluminės izoliacijos iš kitų įstaigų sąlygomis, atsižvelgiant į energijos taupymo įstatymą sąlygomis . Jei vidinės energijos pokytis nėra lydi darbu, tada arba, iš kur. Ši lygtis vadinama šilumos balanso lygtimi.

29. Pirmojo termodinamikos įstatymo taikymas izoprocesams. "Adiabat" procesas. Šiluminių procesų negrįžtamumą.

Vienas iš pagrindinių procesų daugelyje mašinų yra dujų plečia su darbu procesas. Jei su ISOBAR dujų plečiasi nuo tūrio V 1.iki apimties V 2. Baliono stūmoklio perkėlimas buvo l., tada dirbti A. Puiki dujos yra lygios arba . Jei lyginate plotą pagal ISOBAR ir izotermą, galime daryti išvadą, kad su tuo pačiu išsiplėtimo dujų su tuo pačiu pradiniu slėgiu, kai izoterminis procesas bus mažesnis už darbo dydį. Be izobariškų, izochlorino ir izoterminių procesų yra vadinama. "Adiabat" procesas. Adiabatar vadinamas procesu, kuris vyksta pagal šilumos mainų nebuvimą. Netoli Adiabatum gali būti laikoma greito išplėtimo ar dujų suspaudimo procesu. Šiame procese darbas atliekamas dėl vidinės energijos pokyčių, t. Y. Todėl, su adiabatiniu procesu, temperatūra sumažėja. Kadangi, su adiabatiniu dujų suspaudimu, dujų temperatūra pakyla, dujų slėgis, kurio kiekis sumažėja, didėja greičiau nei su izoterminiu būdu.

Šilumos perdavimo procesai spontaniškai įgyvendinami tik viena kryptimi. Visada šilumos perdavimas atsiranda dėl šaltesnio kūno. Antrasis įstatymas termodinamikos teigia, kad termodinaminis procesas nėra veiksmingas, dėl kurio šilumos perdavimas iš vienos kūno į kitą, daugiau karšta, be jokių kitų pokyčių. Tai įvertina antrojo tipo amžinojo variklio kūrimą.

30. Šiluminių variklių veikimo principas. Šiluminio variklio efektyvumas.

Paprastai šiluminėse mašinose, darbas atliekamas plečiant dujas. Dujos, plėtojant darbą, vadinama darbo skysčiu. Dujų plėtra atsiranda dėl to, kad kaitinama jo temperatūra ir slėgis. Prietaisas, iš kurio darbinis skystis gauna šilumos kiekį Q. vadinamas šildytuvas. Įrenginys, į kurį mašina suteikia šilumui po darbo eigos, vadinama šaldytuvu. Pirma, slėgis yra asitroriškai auga, yra izoikliai, yra amootherally aušinamas, jis yra išspaudžiamas.<рисунок с подъемником>. Dėl darbo ciklo veikimo dujos grįžta į pradinę būklę, jos vidaus energija vyksta pradinės vertės. Tai reiškia kad . Pagal pirmąjį termodinamikos įstatymą. Organizmo atliekamas darbas per ciklą yra lygus Q. Šilumos kiekis, gautas pagal kūną per ciklą, yra lygi skirtumui nuo šildytuvo ir nurodyto šaldytuvo. Taigi,. Mašinos efektyvumas vadinamas santykiais naudingam naudojamam energijai .

31. Garinimas ir kondensacija. Prisotintos ir neprisotintos poros. Oro drėgmė.

Netolygus šiluminio judesio kinetinės energijos platinimas lemia tai. Kad bet kurioje temperatūroje kai kurių molekulių dalies kinetinė energija gali viršyti galimą privalomą energiją su kita. Garavimas vadinamas procesu, kuriuo molekulės skrenda nuo skysčio ar kieto kūno paviršiaus. Garavimas lydi aušinimą, nes Greitesnės molekulės palieka skystį. Skysčio išgaravimas uždarame laive pastovi temperatūra lemia molekulių koncentraciją dujinėje būsenoje. Po kurio laiko yra pusiausvyra tarp garavimo molekulių kiekio ir grįžtant į skystį. Dinaminės pusiausvyros dinaminės medžiagos su jo skysčiu yra vadinamas prisotintu keltu. Poros, esančios slėgiu, esančiu žemiau sočiųjų poros slėgio, vadinamas neprisotintu. Saušto poros slėgis nepriklauso nuo pastovios temperatūros nuo tūrio (nuo). Su pastovia molekulių koncentracija, prisotintas garų slėgis didėja greičiau nei idealios dujų slėgis, nes Esant temperatūrai, didėja molekulių skaičius. Vandens garų slėgio santykis tam tikroje temperatūroje iki sočiųjų poros slėgio toje pačioje temperatūroje, išreikšta procentais, vadinama santykine drėgnuma. Sumažinkite temperatūrą, tuo mažiau sočiųjų garų slėgis, todėl atvėsinama iki tam tikros temperatūros, garas tampa prisotintas. Ši temperatūra vadinama rasos tašku. t p..

32. Kristaliniai ir amorfiniai kūnai. Mechaninės kietųjų įstaigų savybės. Elastingos deformacijos.

Amorfiniai yra vadinami kūnais, kurių fizinės savybės yra vienodos visomis kryptimis (izotropinėse įstaigose). Fizinių savybių izotropija paaiškina chaotišku molekulių turiniu. Kietosios įstaigos, kuriose užsakomos molekulės vadinamos kristalais. Nevienodos kristalinių korpusų savybės įvairiomis kryptimis (anizotropinės įstaigos). Kristalų savybių anizotropija paaiškinama tuo, kad su užsakyta nevienodo sąveikos jėgos struktūra įvairiomis kryptimis. Išorinis mechaninis poveikis organizmui sukelia atomų perkėlimą iš pusiausvyros padėties, o tai sukelia kūno formą ir tūrį - deformaciją. Deformacijai gali būti apibūdinamas absoliutus pailgėjimas, lygus ilgio skirtumui prieš ir po deformacijos ar santykinio pailgėjimo. Deformuojant kūną atsiranda elastingumui. Fizinė vertė lygi elastingumo jėgos modulio santykiui su kūno skerspjūvio plotu vadinama mechanine įtampa. Su mažomis deformacijomis įtampa yra tiesiogiai proporcinga santykiniam pailgėjimui. Proporcingumo koeficientas E. Lygtis vadinama elastiniu modulu (Jung moduliu). Elastinis modulis yra pastovus šiai medžiagai. Iš kur. Galima deformuoto kūno energija yra lygi darbui, praleistam tempimui ar suspaudimui. Iš čia .

Gerklės įstatymas atliekamas tik su mažomis deformacijomis. Maksimali įtampa, kurioje ji vis dar atliekama vadinama proporcingumo riba. Už šios ribos įtampa nustoja augti proporcingai. Iki tam tikro lygio stresas yra deformuotas kūnas atkurs jo dydžius po apkrovos pašalinimo. Šis taškas vadinamas kūno elastingumo ribą. Viršijus elastingumo ribą, prasideda plastikinė deformacija, kurioje organizmas neatkuria savo buvusios formos. Plastikinės deformacijos srityje įtampa beveik nėra didėja. Šis reiškinys vadinamas materialiniu sklandumu. Dėl pajamingumo stiprumo įtampa padidėja iki taško, vadinamo stiprumo stiprumu, po kurio įtampa sumažėja iki kūno sunaikinimo.

33. Skysčių savybės. Paviršiaus įtempimas. Kapiliariniai reiškiniai.

Galimybė laisvai judėti molekulių skystyje sukelia skysčio srautą. Skystosios būklės kūnas neturi pastovios formos. Skysčio formą lemia laivo ir paviršiaus įtempimo jėgos forma. Skysčio viduje kompensuojama molekulių pritraukimo jėga, o paviršius nėra. Bet kokia molekulė paviršių traukia skysčio viduje molekulės. Pagal šių molekulės jėgų veikimą į paviršių yra paimti viduje, kol laisvas paviršius tampa minimalus visiems įmanomas. Nes. Minimalus paviršius su šia tūra turi kamuolį, su nedideliu veiksmu kitų jėgų, paviršius užima sferinio segmento formą. Laivo krašto paviršius vadinamas menistu. Drėkintuvo reiškinys pasižymi ribiniu kampu tarp paviršiaus ir meniško sankirtos taške. Paviršiaus įtempimo dydis d l. lygus. Paviršiaus kreivumas sukuria pernelyg didelį spaudimą skysčiui, lygiam garsui ir spinduliui . Koeficientas yra vadinamas paviršiaus įtempimo koeficientu. Kapiliarinis yra vadinamas vamzdeliu su mažu vidiniu skersmeniu. Su pilnu drėkinimu paviršiaus įtempimo stiprumas yra nukreiptas į kūno paviršių. Tokiu atveju skysčio kėlimas į kapiliarus tęsiasi pagal šią jėgą, kol gravitacijos stiprumas nepalieka paviršiaus įtampos stiprumo, nes nuo to laiko Tada.

34. Elektrinis mokestis. Apmokestinamų įstaigų sąveika. Coulon įstatymas. Elektros mokesčio išsaugojimo įstatymas.

Nei mechanikas, nei IRT negali paaiškinti jėgų prigimties prizų. Atomų ir molekulių sąveikos įstatymai gali būti paaiškinti remiantis elektros mokesčių idėjomis.<Опыт с натиранием ручки и притяжением бумажки> Šiame eksperimente aptiktų įstaigų sąveika vadinama elektromagnetu ir sukelia elektros mokesčiai. Mokesčių gebėjimas pritraukti ir reaguoti paaiškina prielaidą apie dviejų tipų mokesčius - teigiamą ir neigiamą. Tokiu pačiu mokesčiu kaltinamos įstaigos yra atstumtos, pritraukiami skirtingi dalykai. Įkrovimo vienetas yra pakabukas - mokestis, einantis per dirigento skerspjūvį per 1 sekundę 1 amp srove. Uždaroje sistemoje, į kurią elektros rinkliavos nėra įtrauktos ir iš kurių elektros rinkliavos nesikreipia į bet kokią sąveiką algebriniu kiekiu visų kūnų suintomis. Pagrindinis elektros su elektrostatikos įstatymas, jis yra Coulomb įstatymas, jis sako, kad sąveikos jėgos modulis tarp dviejų mokesčių yra tiesiogiai proporcingas įkrovimo modulių produktui ir atvirkščiai proporcingai atstumo kvadratui tarp jų. Jėga yra nukreipta palei tiesią liniją, jungiančią įkrautus kūnus. Yra atbaidymo ar traukos galia, priklausomai nuo mokesčių ženklo. Pastovus. \\ T k. Koloninės teisės išraiškoje yra lygi . Vietoj to koeficientas naudoja vadinamuoju. Elektrinis pastovus susijęs su koeficientu k. išraiška, iš kur. Priskirtų elektros krūvių sąveika vadinama elektrostatiniu.

35. Elektros laukas. Elektrinis lauko stiprumas. Elektrinių laukų superpozicijos principas.

Apie kiekvieną mokestį yra elektrinis laukas, remiantis Closestream teorija. Elektrinis laukas yra esminis objektas, nuolat egzistuoja erdvėje ir gali veikti kitais mokesčiais. Elektrinis laukas yra platinamas erdvėje šviesos greičiu. Fizinė vertė, lygi jėgos, su kuria elektrinis laukas veikia bandymo mokesčiui (taškas teigiamas mažas mokestis, kuris neturi įtakos lauko konfigūracijai), į šio mokesčio vertę, vadinama elektriniu lauko stiprumu. Naudojant Coulomb įstatymą, galima gauti filialo stiprumo formulę, kurią sukūrė mokestis. q. atstumu. \\ t r. nuo mokesčio . Lauko stiprumas nepriklauso nuo mokesčio, į kurį ji veikia. Jei mokestis q. Kelių mokesčių elektriniai laukai veikia vienu metu, gauta jėga pasirodo lygi kiekvienos srities veikiančių jėgų geometrinei sumai. Tai vadinama elektros laukų superpozicijos principu. Elektrinio lauko stiprumo linija vadinama liestiniu, į kurį kiekviename taške sutampa su įtempimo vektoriumi. Įtempimo linijos prasideda teigiamais mokesčiais ir baigiasi neigiamu arba eina į begalybę. Elektrinis laukas, kurio įtampa yra vienoda visiems bet kuriame erdvės taške, vadinama homogenišku elektriniu lauku. Maždaug homogeniškas gali būti laikomas lauke tarp dviejų lygiagrečių "Varepelly" įkrautų metalinių plokščių. Su vienodu įkrovimo pasiskirstymu q. Ant kvadrato paviršiaus S. Paviršiaus įkrovimo tankis yra lygus. Dėl begalinės plokštumos su paviršiaus įkrovimo tankio lauko stiprumu yra vienodas visuose erdvės taškuose ir lygus .

36. Elektrostatinio lauko eksploatavimas įkraunant mokestį. Galimas skirtumas.

Kai mokestis perkeliamas į elektrinį lauką nuotoliniu būdu tobulu darbu yra lygus . Kaip ir sunkio darbo atveju, Coulomb pajėgos darbas nepriklauso nuo įkrovos trajektorijos. Kai judėjimo vektoriaus kryptis yra pakeista iki 180 0, lauko jėgos veikimas keičia ženklą priešingai. Taigi, elektrostatinio lauko galios darbas, kai įkrovimas juda palei uždarytą kontūrą, yra nulis. Laukas, kurio jėgos, išilgai uždaroje trajektorijoje, veikimas yra nulis, vadinamas potencialiu lauku.

Kaip ir kūno masė m. Gravirumo srityje turi potencialiai energiją, proporcingą kūno masę, elektros krūvį elektrostatiniame lauke yra potenciali energija W P.proporcingas įkrovimui. Elektrostatinio lauko galios darbas yra lygus galimo mokesčio, priimto priešingu ženklu, pokyčiams. Viename elektrostatinio lauko taške skirtingi mokesčiai gali turėti skirtingą potencialią energiją. Tačiau potencialios energijos santykis su šiuo klausimu yra palyginamoji vertė. Ši fizinė vertė yra vadinama elektriniu lauko potencialu, iš kur galimas mokestis energija yra lygi potencialo gamybai šiuo metu už mokestį. Potencialas yra skalarinė vertė, kelių sričių potencialas yra lygus šių sričių potencialo sumai. Energijos pokyčių matas kūnų sąveika yra darbas. Įkraunant mokestį, elektrostatinio lauko galios veikimas yra lygus energijos pokyčiams su priešingu ženklu, todėl. Nes. Darbas priklauso nuo potencialų skirtumo ir nepriklauso nuo jų trajektorijos, potencialų skirtumas gali būti laikomas elektrostatinio lauko energijos charakteristikomis. Jei potencialas yra begalinis atstumas nuo mokesčio, kad būtų lygus nulis, tada atstumu r. Nuo apmokestinimo nustatoma pagal formulę .

Bet kokio elektrinio lauko atlikto darbo santykis, kai juda teigiamą mokestį iš vieno lauko taško į kitą, į įkrovos vertę vadinama įtampa tarp šių taškų, kur kilęs darbas. Elektrostatinėje srityje įtampa tarp dviejų taškų yra lygi galimam skirtumui tarp šių taškų. Įtampos vienetas (ir potencialų skirtumas) vadinamas voltu ,. \\ t 1 VOLT yra lygi tokiai įtampa, kurioje laukas daro darbą 1 džauliu, kad perkeltumėte mokestį į 1 pakabinamą. Viena vertus, darbas dėl mokesčio judėjimo yra lygus jėgos darbui judėti. Kita vertus, jį galima rasti gerai žinomoje įtampoje tarp kelio kelių. Iš čia. Elektrinio lauko stiprumo vienetas yra matuoklio voltas ( v / M.).

Kondensatorius yra dviejų laidininkų sistema, atskirta dielektriniu sluoksniu, kurio storis yra nedidelis, palyginti su laidininkų dydį. Tarp plokščių, lauko stiprumas yra lygus dvigubai įtampai kiekvienos plokštės, už plokščių, jis yra nulis. Fizinė vertė, lygi vienos iš plokščių į įtampą tarp plokštelių, yra vadinama kondensatoriaus elektros talpa. Elektrinių pajėgumų vienetas - Faradas, su 1 farado talpa turi kondensatorių, tarp plokštelių, kurių įtampa yra 1 voltas, kai mokestis už 1 pakabuką mokestį. Lauko stiprumas tarp kietųjų kondensatorių plokštelių yra lygus plokštelių įtempimo sumai. , ir tai už homogenišką lauką atliekamas, tada . Elektros talpa yra tiesiogiai proporcinga plokščių plote ir yra atvirkščiai proporcinga atstumui tarp jų. Vartojant tarp dielektrinių plokščių, jo elektrinis pajėgumas didėja e kartus, kur e yra įvestos medžiagos dielektrinė.

38. Dielektrinė konstanta. Elektrinis lauko energija.

Dielektrinė konstanta yra fizinė vertė, apibūdinanti elektrinio lauko stiprumo modulio santykį su vakuume į elektrinio lauko modulį homogeniniame dielektrinėje. Elektrinio lauko veikimas yra lygus, bet įkraunant kondensatorių, jos įtampa auga nuo 0 anksčiau U., SO. . Todėl potenciali kondensatoriaus energija yra lygi.

39. Elektros srovė. Dabartinė galia. Elektros srovės buvimo sąlygos.

Elektros srovė vadinama užsakytu elektros mokesčių judėjimu. Dėl dabartinės krypties yra priimami teigiamų mokesčių judėjimas. Elektriniai mokesčiai gali tvarkingai judėti pagal elektrinio lauko veikimą. Todėl pakankama sąlyga dabartinei egzistavimui yra lauko ir laisvo krūvio vežėjų buvimas. Elektrinį lauką galima sukurti dviem prijungtais varianetiškai įkrautais kūnais. Mokesčio santykis D. q.Perkelkite dirigento skerspjūvį per laiko intervalą D t. Į šį intervalą vadinama srovė. Jei dabartinė srovė nesikeičia laikui bėgant, srovė vadinama pastoviu. Taigi, kad dabartinė dirigentas ilgą laiką egzistavo, būtina, kad sąlygos, dėl kurių dabartinė yra nepakitę.<схема с один резистором и батареей>. Jėgos, sukeliančios mokestį už dabartinį šaltinį, vadinami trečiųjų šalių jėgomis. Galvaniniame elemente (ir bet kokia baterija - G. ???) Jie yra cheminės reakcijos jėgos, DC automobilyje - Lorentz galia.

40. Ohma įstatymas grandinės skyriui. Atsparumas laidams. Laidininkų atsparumo priklausomybė nuo temperatūros. Superlaidumas. Nuoseklus ir lygiagretus laidininkų prijungimas.

Įtampa tarp elektros grandinės sklypo galų santykis su srovės stiprumu yra pastovios vertė ir vadinama atsparumu. Atsparumo vienetas 0 Ohm, atsparumas 1 omų yra toks grandinės sklypas, kuriame 1 amperų įtampa yra 1 voltas. Atsparumas yra tiesiogiai proporcingas ilgiui ir atvirkščiai proporcingai skerspjūviui, kur R yra specifinis elektrinis atsparumas, ši cheminė medžiaga yra pastovi šiomis sąlygomis. Kai šildomas, metalų atsparumas padidinamas linijiniu įstatymu, kur R0 yra atsparumas 0 ° C temperatūroje, A yra atsparumo temperatūros koeficientas, ypatingas kiekvienam metalui. Artėja prie absoliučios nulinės temperatūros, medžiagos atsparumas smarkiai sumažėja iki nulio. Šis reiškinys vadinamas superlaidimu. Dabartinis superlaidų medžiagų ištrauka atsiranda be prarasto dirigento šildymo.

Ohm įstatymas grandinės skyriui vadinamas lygtimi. Nuoseklus laidininkų prijungimas, srovė yra vienoda visuose laidininkuose, o įtampa grandinės galai yra lygūs įtampų kiekiui visiems iš eilės leidiniams. . Nuoseklus laidininkų prijungimas, bendras atsparumas yra lygus atsparumo dalims. Su lygiagrečiu jungtimi, kiekvienos grandinės skyriaus galuose įtampa yra vienodai, o dabartinės jėgos šakos į atskiras dalis. Iš čia. Su lygiagrečiais laidais, vertė atvirkštinė, bendras pasipriešinimas yra lygus visų lygiagrečiojo dirigento atsparumo atsparumui.

41. Darbas ir dabartinė galia. Elektromotive jėga. Visos grandinės įstatymas.

Elektrinio lauko galios darbas, sukuriantis elektros srovę, vadinama dabartine operacija. Darbas. \\ T Bet srovė ant sklypo su atsparumu R. D. t. lygus. Elektros srovės galia yra lygi Komisijos santykiui, t. Y. . Darbas išreiškiamas įprastu, džauliais, galia - vatais. Jei nėra jokio darbo ant grandinės zonoje pagal elektrinio lauko ir cheminės reakcijos neveikia, tada darbas veda prie dirigento šildymo. Tuo pačiu metu darbas yra lygus dirigento išleistam šilumos skaičiui su dabartine (JOULE-LENZA įstatymu).

Elektros grandinėje darbas atliekamas ne tik išorinėje vietoje, bet ir baterijoje. Dabartinio šaltinio elektrinis atsparumas yra vadinamas vidiniu atsparumu r.. Vidiniame grandinės segmente skiriama šilumos kiekiui. Visiškas elektrostatinio lauko galios veikimas, kai juda palei uždarytą kontūrą, yra nulis, todėl visas darbas atliekamas dėl išorinių jėgų, palaikančių pastovią įtampą. Išorinių jėgų su nešiojamuoju mokesčiu santykiai vadinami elektromotive Source Force, kur d q. - Nešiojamas mokestis. Jei atsirado dėl DC, įvyko tik dirigentų šildymas, tada energijos taupymo įstatymas . . Yaux elektros grandinėje yra tiesiogiai proporcingas EMF ir atvirkščiai proporcingai visam atsparumui grandinei.

42. Puslaidininkiai. Puslaidininkių elektrinis laidumas ir jo priklausomybė nuo temperatūros. Savo ir priemaišų laidumas puslaidininkių.

Daugelis medžiagų nesuteikia dabartinių, taip pat metalų, tačiau tuo pačiu metu nėra dielektrinių. Vienas iš puslaidininkių skirtumų yra tai, kad kai šildomas ar apšvietimas, jų specifinis pasipriešinimas didėja, bet mažėja. Tačiau pagrindinis praktiškai taikomas turtas pasirodė esąs vienpusis laidumas. Dėl netolygaus terminio judesio energijos paskirstymo puslaidininkių kristale kai kurie atomai yra jonizuoti. Išleisti elektronai negali būti užfiksuoti aplink atomuose, nes Jų valencija yra prisotinta. Šie nemokami elektronai gali judėti metalu, sukuriant elektroninį laidumo srovę. Tuo pačiu metu atomas, elektronas buvo sulaužytas nuo apvalkalo, tampa jonu. Ši jonai neutralizuojama, užfiksuojant kaimyno atomą. Dėl tokio chaotiško judėjimo yra vietos judėjimas su trūkstamu jonu, kuris yra išoriškai matomas kaip teigiamas mokestis. Tai vadinama skylės laidumo srovė. Perfect puslaidininkių kristalų srovė sukuriama judant vienodai laisvų elektronų ir skylių. Šis laidumo tipas vadinamas savo laidumu. Kai temperatūra mažėja, laisvųjų elektronų skaičius, proporcingas vidutinei atomų energijai, kritimas ir puslaidininkis tampa panašus į dielektrinį. Semiconductor, siekiant pagerinti laidumą, kartais yra priemaišos, kurios yra donorų (padidinti elektronų skaičių nekliudant skylių skaičius) ir suvartojimo (padidinti skylių skaičių nekliudant elektronų skaičių). Puslaidininkiai, kur elektronų skaičius viršija skylių skaičių, vadinama elektroniniais puslaidininkiais arba N tipo puslaidininkiais. Puslaidininkiai, kur skylių skaičius viršija elektronų kiekį, vadinama skylės puslaidininkiais arba P tipo puslaidininkiais.

43. Puslaidininkinis diodas. Tranzistorius.

Puslaidininkių diodas susideda iš p-n. Perėjimas, t.y. Iš dviejų sujungtų įvairių laidumo tipų puslaidininkių. Prijungus, elektronų difuzija įvyksta r.-Semiconductor. Tai lemia nekompensuotus teigiamus donoro priemaišos jonų išvaizdą elektroniniame puslaidininkyje, ir skylėse - neigiami advokatų priemaišų jonai, užfiksuoti išankstinius elektronus. Tarp dviejų sluoksnių kyla elektrinis laukas. Jei yra teigiamas mokestis elektroniniame laidumo srityje, o plotas su skylė yra neigiama, tada fiksavimo laukas padidės, srovė smarkiai sumažės ir beveik nepriklausoma nuo įtampos. Šis įtraukimo metodas vadinamas fiksavimo, o dabartinė srovė diode yra atvirkščiai. Jei yra teigiamas mokestis ant ploto su skylės laidumo, ir plotas su elektroniniu yra neigiamas, tada fiksavimo laukas susilpnės, dabartinė jėga per diodą šiuo atveju priklauso tik nuo išorinės grandinės atsparumo. Šis įtraukimo metodas vadinamas pralaidumu, o dabartinė srovė diode yra tiesioginė.

Tranzistorius, tai yra puslaidininkių triodai, susideda iš dviejų p-n. (Or. \\ T n-p.) Perėjimai. Vidurinė kristalo dalis vadinama baze, ekstremalia - emitter ir kolektoriaus. Tranzistoriai, kuriuose bazė yra skylės laidumas yra vadinamas tranzistoriais p-n-p Perėjimas. Įjungti tranzistorių p-n-p-Type į kolektorių yra tirpinant neigiamą poliškumą, palyginti su emitter. Duomenų bazės įtampa gali būti teigiama ir neigiama. Nes. Skylės didesnės, tada pagrindinė srovė per perėjimą bus difuzijos srautas iš skylių r.- Registracija. Jei turite nedidelę tiesioginę įtampą ant emitento, tada skylės išsklaido nuo jo r.- registro B. N.- atsižvelgiant į (duomenų bazę). Bet nes Bazė yra siaura, tada skylės skrenda per jį, pagreitinti lauką, kolektoriuje. (???, aš praleidau ...). Tranzistorius gali platinti dabartinę, tokiu būdu ją sustiprino. Dabartinio keitimo kolektoriaus grandinės santykis su srovės keitimu bazinėje grandinėje, su kitais dalykais yra lygi, vertė yra pastovi, vadinama integruotu pagrindinio srovės perdavimo koeficientu. Todėl keičiant srovės pagrindo grandinėje galima gauti pokyčius dabartinės grandinės srovės. (???)

44. Elektros srovė dujose. Dujų išmetimo tipai ir jų taikymas. Plazmos koncepcija.

Dujos pagal šviesos ar šilumos įtaką gali tapti dabartiniu dirigentu. Erdvinimo srovės fenomenas per dujas pagal išorinės įtakos būklę vadinama nepriklausoma elektros iškrova. Dujų jonų procesas pagal temperatūros įtaką vadinama šiluminė jonizacija. Jonų atsiradimas šviesos spinduliuotės įtakoje - fotonizacija. Dujos, kuriose didelė molekulių dalis yra jonizuota, vadinama plazma. Plazmos temperatūra pasiekia keletą tūkstančių laipsnių. Elektronai ir plazminiai jonai gali judėti pagal elektrinio lauko įtaką. Atsižvelgiant į lauko intensyvumą, priklausomai nuo dujų slėgio ir pobūdžio, tai įvyksta be išorinių jonizatorių poveikio. Šis reiškinys vadinamas nepriklausomu elektros iškrovimu. Kad elektronas patenka į atomą, būtina, būtina, kad jis neturėjo mažiau jonizacijos energijos. Šis elektronų elektronas gali būti perkamas pagal išorinio elektrinio lauko jėgų įtaką dujose laisvo važiavimo keliu, t.y. . Nes. Laisvos kilometražo ilgis yra mažas, nepriklausomas iškrovimas yra tik su didelio lauko stiprumu. Esant mažam dujų slėgiui, susidaro "Gazey" išleidimas, kuris paaiškinamas didinant dujų laidumą leidime (didėjančio laisvo kilometro kelio keliu). Jei dabartinė srovė nepriklausomame iškrovime yra labai didelė, elektronai gali sukelti šildymo katodą ir anodą. Nuo katodo paviršiaus aukštoje temperatūroje atsiranda elektronų emisija, kuri palaiko dujų išleidimą. Šis išleidimo tipas vadinamas lanku.

45. Elektros srovė vakuume. Termoelektroninė emisija. Katodinių spindulių kineskopas.

Vakuuose nėra laisvo krūvio nešiklių, todėl vakuume nėra išorinės įtakos. Tai gali įvykti, jei vienas iš elektrodų šilumos iki aukštos temperatūros. Šildomas katodas skleidžia elektronus nuo paviršiaus. Nemokamų elektronų emisijos fenomenas iš šildomų kūnų paviršiaus yra vadinamas termoelektroniniu kiekiu. Paprasčiausias instrumentas, naudojant termoelektroninį emisiją, yra elektracable diodas. Anode susideda iš metalinės plokštės, katodo - nuo plonos valcuotos vielos spiralės. Aplink katodą, elektroninis debesis yra sukurtas, kai jis yra šildomas. Jei prijungiate katodą į teigiamą akumuliatoriaus vaizdą ir anodą į neigiamą, diodo viduje esantis laukas pakeis elektronus į katodą, ir nebus srovės. Jei prisijungiate priešingai - anodas į pliusą, o minuso katodas yra elektrinis laukas, kad elektronai būtų perkelti į anodą. Tai paaiškina vienpusio diodo laidumo savybę. Elektrons juda nuo katodo prie anodo gali būti valdoma naudojant elektromagnetinį lauką. Dėl to diodas yra pakeistas ir tarp anodo ir katodo pridedamas tinklelis. Gautas prietaisas vadinamas paleidikliu. Jei tinklelis siūlo neigiamą potencialą, laukas tarp tinklelio ir katodo bus išvengta elektronų judėjimo. Jei pateikiate teigiamą - tada laukas užkirs kelią elektronų judėjimui. Katodo skleidžiamus elektronus galima kalbėti elektriniais laukais, kad būtų užkirstas kelias iki didelės spartos. ELT naudojama elektronų sijų gebėjimas nukrypti nuo elektromagnetinių laukų poveikio.

46. \u200b\u200bSrovių magnetinė sąveika. Magnetinis laukas. Jėga, veikianti laidininkui su magnetiniu lauke dabartu. Magnetinio lauko indukcija.

Jei per dirigentai perduodama vienos krypties srovė, jie traukia ir, jei lygi, tada atstumti. Todėl yra sąveika tarp laidininkų, kurių negalima paaiškinti elektrinio lauko buvimu, nes Apskritai laidininkai yra elektroniniai. Magnetinis laukas sukuriamas perkeliant elektros mokesčius ir veikia tik judančiais mokesčiais. Magnetinis laukas yra ypatingas dalykas ir nuolat erdvėje. Elektros srovės per laidininko perėjimas lydi magnetinio lauko karta, neatsižvelgiant į terpę. Magnetinė laidininkų sąveika naudojama dabartinės jėgos vertei nustatyti. 1 amp yra dabartinis stiprumas, einantis per du lygiagrečius dirigentus ¥ ilgio ir mažo skerspjūvio, esančio 1 metro atstumu nuo vienos nuo kito, kuriame magnetiniai srautai mažina mažą sąveikos galią, lygią kiekvienam ilgio metrui. Jėga, su kuria magnetinis laukas veikia laidininko su dabartine yra vadinamas ampero jėga. Jei norite apibūdinti magnetinio lauko gebėjimą paveikti laidininką su dabartine yra vertė, vadinama magnetine indukcija. Magnetinio indukcinio modulio yra lygus maksimaliam AMP jėgos vertė, veikianti dirigentui su dabartiniu srovės galingumu dirigente ir jo ilgio. Indukcinės vektoriaus kryptis nustatoma kairiosios rankos taisyklė (ranka dirigentas, nykščiu, delnu - indukcija). Magnetinio indukcijos vienetas yra Tesla, lygus tokio magnetinio srauto indukui, kuriame didžiausia ampero 1 Niutono stiprumas veikia 1 amp 1 metrą. Linija, bet kurioje vietoje magnetinio indukcijos vektorius yra nukreiptas liestiniu, vadinama magnetine indukcija. Jei visuose tam tikros vietos taškuose indukcinis vektorius turi tą pačią vertę modulyje ir ta pačia kryptimi, šioje dalyje lauke yra vienodas. Priklausomai nuo dirigento polinkio kampu su dabartine palyginti su magnetinio indukcinio vektoriaus amper jėgų kampu, jis keičiasi proporcingai kampo sinusui.

47. Amperos įstatymas. Magnetinio lauko veiksmas judančio mokesčio. Lorentz galia.

Magnetinio lauko poveikis dirigente rodo, kad jis veikia dėl judančių mokesčių. Tokos galia I. Su koncentracija susijusi su koncentracija n. Nemokamos įkrautos dalelės, greitis v. jų užsakytas judėjimas ir kvadratas S. Skerspjūvio dirigento išraiška, kur q. - vienos dalelės mokestis. Pakeitus šią išraišką į amperos formulę, mes gauname . Nes. nSL. lygus laisvų dalelių skaičiui laidininko ilgyje l., tada jėga, veikianti lauko šone per įkrautą dalelę, judančią greičiu v. A kampu A iki magnetinio indukcinio vektoriaus B. lygus. \\ T . Ši jėga vadinama Lorentz jėga. Lorentz jėgos dėl teigiamą mokestį kryptis nustatoma kairiosios rankos taisyklė. Homogeniniame magnetiniame lauke, dalelė, statmena magnetinio lauko indukcijos linijoms, pagal Lorentz jėgos veikimą įsigyja centripetrinį pagreitį ir juda aplink perimetrą. Rato spindulys ir apyvartos laikotarpis nustato išraiškomis . Ridio ir greičio reformavimo laikotarpio nepriklausomumas naudojamas įkrautų dalelių greitintuvu - ciklotron.

48. Medžiagos magnetinės savybės. Feromagnetika.

Elektromagnetinė sąveika priklauso nuo terpės, kurioje yra mokesčiai. Jei turite mažą ritę su maža ritė, tada ji bus daroma. Jei įdėkite geležies šerdį į didelį įdėklą, tada nuokrypis padidės. Šis pakeitimas rodo, kad indukcija skiriasi, kai yra šerdis. Medžiagos, žymiai sustiprinančios išorinį magnetinį lauką, vadinami feromagnetais. Fizinė vertė, rodanti, kiek kartų didesnė už magnetinio lauko induktyvumą viduryje skiriasi nuo vakuuminio lauko induktyvumo, vadinama magnetiniu pralaidumu. Ne visos medžiagos didina magnetinį lauką. Paramagnetics sukuria silpną lauką, kuris sutampa su išorine kryptimi. Diamagnets susilpnina jūsų lauką išorinio lauko. Feromagnetizmas paaiškinamas elektronų magnetinėmis savybėmis. Elektronas yra judantis įkrovimas, todėl turi savo magnetinį lauką. Kai kuriuose kristaluose yra blogio lygiagrečios elektronų magnetinių laukų orientacijos sąlygos. Dėl to atsiranda feromagneto kristalų, magnetizuotų sričių, vadinamų domenais. Didėjant domenų išoriniam magnetiniam laukui, jie organizuoja jų orientaciją. Su tam tikra indukcinė vertė yra visiškas domenų orientacijos supaprastinimas ir yra magnetinis prisotinimas. Kai feromagnetas yra gautas iš išorinio magnetinio lauko, o ne visi domenai praranda orientaciją, o kūnas tampa nuolatiniu magnetas. Domenų orientacijos užsakymą gali sumažėti atomų šiluminiai svyravimai. Temperatūra, kurioje medžiaga nustoja būti, kad būtų vadinama Curie temperatūra.

49. Elektromagnetinis indukcija. Magnetinis srautas. Elektromagnetinio indukcijos įstatymas. Lenzos taisyklė.

Uždaroje grandinėje, elektros srovė atsiranda keičiant magnetinį lauką. Ši srovė vadinama indukcinė srovė. Dabartinio įvykio fenomenas uždaroje grandinėje su pokyčiais magnetiniame lauke, kontūro praleidimas yra vadinamas elektromagnetiniu indukcija. Už dabartinės grandinės srovės išvaizda rodo trečiųjų šalių pajėgų buvimą ne elektrostatinio pobūdžio arba EDC indukcijos atsiradimo. Kiekybinis elektromagnetinio indukcijos reiškinio aprašymas grindžiamas EDC indukcijos sukūrimu ir magnetiniu srautu. Magnetinis srautas F. Per paviršių yra fizinė vertė, lygi paviršiaus ploto gabalui S.ant magnetinio indukcinio vektoriaus modulio B. Ir ant kampo a cosine tarp jo ir normalaus iki paviršiaus. Magnetinio srauto - Weberio vienetas, lygus srautui, kuris, turintis vienodą mažėjančią nulį, 1 sekundę sukelia 1 voltą iki nulio. Indukcinės srovės kryptis priklauso nuo to, ar srautas didėja ar mažėja, lemia kontūrą, taip pat lauko kryptimi, palyginti su kontūru. "Lenz" bendroji kompozicija: uždaroje grandinėje pasirodo indukcinė srovė turi tokią kryptį, kad magnetinis srautas jį sukūrė per kontūro ribą, siekia kompensuoti magnetinio srauto pokyčius, vadinamą šiuo srove. Elektromagnetinio indukcijos įstatymas: EMF indukcija uždaroje kilpoje yra tiesiogiai proporcinga magnetinio srauto pokyčiams per paviršių, ribojantį šioje grandinėje ir yra lygus šio srauto pokyčiams ir atsižvelgiant į LENZ taisyklę. Keičiant EMF į ritę, sudarytą iš n. identiški posūkiai, bendra emf n. Dar kartą EDC viename atskirame pasukime. Dėl homogeninio magnetinio lauko, pagrįstu magnetinio srauto nustatymu, iš to išplaukia, kad indukcija yra 1 tesla, jei srautas per grandinę per 1 kvadratinį metrą yra 1 Weber. Elektros srovės atsiradimas fiksuotame laidyje nėra paaiškinama magnetine sąveika, nes Magnetinis laukas galioja tik judančiais mokesčiais. Elektrinis laukas, atsirandantis dėl magnetinio lauko pakeitimo, vadinama "Vortex Electric" sritis. Vortex lauko jėgų darbas perkelti mokesčius ir yra EMF indukcija. Vortex laukas nėra susijęs su mokesčiais ir yra uždaros linijos. Šio lauko darbai uždaroje kilpa gali skirtis nuo nulio. Elektromagnetinio indukcijos reiškinys taip pat atsiranda magnetinio srauto šaltiniu bėgiojimu. Šiuo atveju EMF indukcijos priežastis yra lygi yra Lorentz galia.

50. Savęs indukcijos fenomenas. Induktyvumas. Magnetinio lauko energija.

Elektros srovė, einanti per laidininką, aplink jį sukuria magnetinį lauką. Magnetinis srautas F. Per kontūrą proporcingas magnetinio indukcijos vektoriui Įir indukcija, savo ruožtu, dabartinės galios laidininko. Todėl jis gali būti parašytas magnetiniu srautu. Proporcingumo koeficientas vadinamas induktyviu ir priklauso nuo dirigento savybių, jo dydžio ir aplinkos, kurioje jis yra. Indukcinis vienetas - Henris, induktyvumas yra 1 henris, jei esant 1 amp magnetinio srautui yra 1 Weber. Pakeitus dabartinę ritės stiprumą, keičiamas magnetinis srautas. Magnetinio srauto pokytis sukelia EMF indukcijos ritės atsiradimą. EMF indukcijos atsiradimo reiškinys ritė dėl dabartinės šioje grandinėje pokyčių yra vadinama savarankišku indukcija. Pagal LENZ taisykles savarankiškai indukcija neleidžia didinti, kai įjungiama ir mažėja, kai grandinė yra išjungta. Savarankiško indukcijos, atsirandančio induktyvumo ritės, emf L., atsižvelgiant į elektromagnetinio indukcijos įstatymą yra lygus . Leiskite, jei tinklas yra atjungtas nuo šaltinio, dabartinis sumažėja pagal linijinę teisę. Tada EMF savęs indukcija turi nuolatinę vertę lygi . Per. \\ T t. Su linijine mažėjančia, grandinė praeis. Tuo pačiu metu elektros srovės veikimas yra lygus . Šis darbas atliekamas pagal energijos šviesą W M. Magnetinio lauko ritė.

51. harmoniniai virpesiai. Amplitudė, laikotarpis, dažnis ir fazės virpesių.

Mechaninės virpesiai nurodo korpusų judesius, kartojant tiksliai arba maždaug vienodai tuo pačiu metu. Svarbios sistemos veikiančios jėgos yra vadinamos vidaus pajėgomis. Pajėgos, veikiančios nuo kitų įstaigų sistemos įstaigų, vadinamos išorinėmis jėgomis. Nemokami svyravimai yra virpesiai, atsiradę pagal vidaus pajėgų įtaką, pavyzdžiui, švytuoklę ant sriegio. Servetėlės \u200b\u200bpagal išorės pajėgų veiksmus - priversti virpesius, pavyzdžiui, variklio stūmoklį. Bendros visų tipų virpesių bruožai yra judėjimo proceso pakartojamumas tam tikru laiko intervalu. Harmoninis vadinamas virpesiais, aprašytais lygtyje . Visų pirma, sistemoje kylančios svyravimai su viena grįžtanti jėga proporcinga deformacijai yra harmoninga. Minimalus intervalas, per kurį kino judesio kartojimas vadinamas osciliacijos laikotarpiu T.. Fizinė vertė, atvirkštinio svyravimų laikotarpis ir apibūdinantis svyravimų skaičius vienam laikui yra vadinamas dažniu. Dažnis matuojamas Hertz, 1 hz \u003d 1 s -1. Taip pat naudojamas ciklinio dažnio sąvoka, kuri nustato virpesių skaičių 2p sekundėms. Maksimalus poslinkio modulis iš pusiausvyros padėties vadinamas amplitudu. Vertė po Kosinus ženklu yra virpesių fazė, J 0 - pradinis virpijimų etapas. Išvestinės finansinės priemonės taip pat yra harmoningai pasikeitusios ir visapusiškos mechaninės energijos atsitiktine nuokrypiu h.(kampas, koordinatės ir kt.) yra lygūs kur Bet ir. \\ T Į - konstantos apibrėžtos sistemos parametrais. Šios išraiškos diferenciacija ir atsižvelgiant į išorinių jėgų trūkumą, jis gali būti parašytas, iš kur.

52. Matematinis švytuoklė. Krovinių virpesiai pavasarį. Matematinio švytuoklės ir krovinių virpesių laikotarpis pavasarį.

Mažų dydžių korpusas, sustabdytas ant nepertraukiamo sriegio, kurio masė yra nereikšminga, palyginti su kūno mase, vadinama matematiniu švytuokliu. Vertikali padėtis yra pusiausvyros padėtis, kurioje gravitacijos jėga yra lyginama elastingumo jėga. Su nedideliais švytuoklės nuokrypiais dėl pusiausvyros pozicijos, atsiranda lygios jėgos, kuria siekiama pusiausvyros padėties, o jos svyravimai yra harmoningi. Matematinio švytuoklės harmoninių virpesių laikotarpis su nedideliu taikymo srities kampu yra lygus. Siekiant pareikšti šią formulę rašyti Newton antrąją įstatymą švytuoklės. Gravitacijos šviesa ir įtempimo temos įstatymas švytuokle. Jų savarankiškai sugeriantis nuokrypis mažu kampu yra lygus. Taigi, Nuo! .

Su harmoniniais svyravimais kūno sustabdytas pavasarį, elastingumo stiprumas yra lygus gerklės įstatymui. Pagal antrąjį Niutono įstatymą.

53. Energijos transformavimas harmoninuose svyravimuose. Priversti virpesius. Rezonansas.

Su matematinio švytuoklės nukrypimu nuo pusiausvyros padėties, jos potenciali energija didėja, nes Padidina atstumą iki žemės. Persikeliant į pusiausvyros padėtį, padidėja švytuoklės greitis, o kinetinė energija didėja, sumažindama atsargų potencialą. Ekentės padėtyje kinetinė energija - maksimali galimybė yra minimali. Atsižvelgiant į maksimalų nuokrypį - priešingai. Pavasaris yra tas pats, bet nėra potencialios energijos žemės srityje, tačiau imamasi potencialia pavasario energija. Nemokami virpesiai visada yra lengvinantys, i.e. su mažėjančia amplitudė, nes Energija išleidžiama sąveikai su aplinkinėmis įstaigomis. Energijos nuostoliai yra lygūs išorinių jėgų darbui tuo pačiu metu. Amplitudė priklauso nuo pokyčių dažnio. Tai pasiekia maksimalią amplitudę ne išorinės jėgos virpesių dažnumu, kuris sutampa su savo sistemos virpesiais dažniu. Priverstinių svyravimų amplitudės didinimo reiškinys pagal aprašytas sąlygas vadinamas rezonansu. Kadangi su rezonansu, išorės jėga daro maksimalų teigiamą darbą už laikotarpį, tada rezonanso sąlyga gali būti apibrėžiama kaip didžiausios energijos perdavimo sistemos būklę.

54. Viršijimų pasiskirstymas elastiniuose laikmenose. Skersinės ir išilginės bangos. Bangos ilgis. Bangos ilgio prijungimas prie jo pasiskirstymo greičio. Garso bangos. Garso greitis. Ultragarsas

Osciliacijų sužadinimas vienoje terpės vietoje sukelia priverstines virpesių kaimyninių dalelių. Sklypo virpesių platinimo procesas yra vadinamas banga. Bangos, kai virpesiai atsiranda statmenai sklidimo kryptimi, vadinamos skersine bangomis. Bangos, kai virpesiai atsiranda palei bangų sklidimo kryptį, vadinamos išilgine bangomis. Išilginės bangos gali pasireikšti visose žiniasklaidos priemonėse, skersiniame - kietose įstaigose, atsižvelgiant į elastingumą paviršiaus įtempimo ir gravitacijos jėgų deformacijai ar jėgoms. Dauginant svyruojančių virpesių greitis erdvėje yra vadinamas bangų greičiu. Atstumas L tarp taškų arčiausiai vienas kito, svyruoja tose pačiose fazėse, vadinamas bangos ilgiu. Bangos ilgio priklausomybė nuo greičio ir laikotarpio yra išreikšta, arba. Jei bangos atsiranda, jų dažnis nustatomas pagal šaltinių virpestų dažnį, o greitis - terpė, kurioje jie išplito, todėl vienos dažnio bangos gali turėti skirtingus ilgius skirtingose \u200b\u200baplinkose. Kompresija ir oro atsparus procesai platinami visomis kryptimis ir vadinamos garso bangomis. Garso bangos yra išilginės. Garso greitis priklauso nuo bet kokių bangų greičio nuo terpės. Oro, garso greitis 331 m / s, vandenyje - 1500 m / s, plieno - 6000 m / s. Garso slėgis - papildomai slėgis dujų arba skysčio sukelia garso banga. Garso intensyvumas matuojamas energija, gabenama garso bangomis vienam laikui per skerspjūvio ploto vienetą, statmeną bangų sklidimo krypčiai ir matuojamas vatais vienam kvadratiniam metrui. Garso intensyvumas lemia jo tūrį. Garso aukštis nustatomas pagal virpesių dažnį. Ultragarso ir infrasound skambučių garso virpesiai gulėti už klausos dažnių 20 kilohertz ir 20 herz, atitinkamai.

55.Found elektromagnetiniai virpesiai grandinėje. Energijos transformavimas virpesių grandinėje. Savo virpesių dažnį grandinėje.

Elektrinis svyravimo kontūras vadinamas sistema, kurią sudaro kondensatorius ir ritė, prijungta prie uždaros grandinės. Prijungus ritę į ritės kondensatorių, dabartinis įvykis ir elektros lauko energija virsta magnetiniu lauko energija. Kondensatorius nedelsiant išleidžiamas, nes Tai trukdo EMF savęs indukcija į ritę. Kai kondensatorius yra visiškai išleidžiamas, savarankiškai indukcijos EMF bus užkirstas kelias mažėjančiam srovės, o magnetinio lauko energija pereis prie elektros energijos. Dabartinė kyla iš to, įkrauna kondensatorių, ir įkrovimo ženklas ant padengto bus priešingas originalas. Po to procesas kartojamas tol, kol visa energija išleidžiama ant grandinės elementų šildymui. Taigi virpesių grandinės magnetinė energija virsta elektros ir nugaros energija. Dėl bendro sistemos energijos galima įrašyti santykius: Kur į savavališką laiką . Kaip žinote, už visą grandinę . Tikėdamasis, kad idealiu atveju R »0., Aš pagaliau gaunu, Or. Šios diferencialinės lygties sprendimas yra funkcija kur. Vertė W yra vadinama savo apskrito (ciklinio) dažnio virpesių grandinėje.

56. Priversti elektros virpesius. Kintama elektros srovė. Kintamosios srovės generatorius. Galia AC.

Pakaitinė srovė elektros grandinėms yra priverstinių elektromagnetinių virpesių sužadinimo rezultatas. Leiskite plokščiam apvalkalui turėti sritį S. ir vektorinio indukcija B. Jis yra su statmenu į pasukimo kampo j plokštumą. Magnetinis srautas F. Per posūkio sritį šioje byloje nustatoma išraiška. Pasukdami ruožtu su dažniu N, J kampu keičiasi pagal įstatymą., Tada srauto išraiška bus formuojama. Magnetinio srauto keitimas sukuria indukcijos EMPS lygų minuso srauto keitimo kursui. Todėl EMF indukcijos pokyčiai vyks darnūs įstatymai. Įtampa, pašalinta iš generatoriaus išėjimo, yra proporcinga apvijos posūkių skaičiui. Keičiant harmonijos įstatymo įtampą Lauko stiprumas dirigentas skiriasi nuo to paties įstatymo. Pagal lauko veikimą, kurių dažnumas ir etapas sutampa su įtampos virpestų dažnumu ir etapu. Dabartinėje grandinėse esančių svyravimai yra priversti atsirasti pagal taikomosios kintamosios įtampos įtaką. Kai dabartinės ir įtampos fazės sutampa, kintamosios srovės galia yra lygi arba . Todėl vidutinė cosine aikštės vertė už laikotarpį yra 0,5, todėl. Dabartinė vertė yra vadinama DC stiprumo, skleidžiančią tą patį kiekį šilumos laidininko kaip kintamos srovės. Su amplitude Aš max. Harmoniniai svyravimai dabartinės jėgos veikiančios įtampos lygi. Aktyvi įtampos vertė taip pat yra mažesnė už jo amplitudės vertę. Vidutinė srovės galia svyruojančių fazių sutapimas nustatomas per aktyvų įtampą ir dabartinę jėgą.

5 7. Aktyvus, indukcinis ir talpinis atsparumas.

Aktyvus pasipriešinimas R. Tai vadinama fizine verte, lygi galios santykiu į dabartinės jėgos kvadratą, kuris gaunamas iš galios išraiškos. Maži dažniu jis praktiškai nepriklauso nuo dažnio ir sutampa su laidininko atsparumu.

Tarkime, kad ritė įjungta kintamosios srovės grandinėje. Tada, kai dabartinis pokytis pagal įstatymą "SelfinDucia" EMF. Nes. Elektros atsparumas ritė yra nulis, tada EMF yra lygus atėmus įtampą prie išorinio generatoriaus sukuriamo ritės galų (?? Ką dar yra generatorius ???). Todėl dabartinės pokyčiai sukelia įtampos pokyčius, bet su fazės perjungimu . Produktas yra virpesių įtampos amplitudė, t.y. . Įtampos svyravimų amplitudės santykis su dabartinių svyravimų amplitude vadinama indukciniu atsparumu .

Leiskite kondensatoriui būti grandinėje. Su savo įtraukimu, jis užkrauna ketvirtadalį laikotarpio, tada kulniukai tiek, kiek tas pats, bet su poliškumu pasikeitimo. Kai įtampa pakeičiama harmoninės teisės kondensatoriumi Įkrovos už jos plokštes yra lygus. Srovė grandinėje atsiranda, kai įkrovimo pakeitimai :, taip pat, jei dabartinių jėgos svyravimų amplitudė su ritė yra lygi . Vertė, lygi amplitudės santykiui su srovės stiprumu, vadinama talpa .

58. OHM įstatymas dėl kintamosios srovės.

Apsvarstykite grandinę, kurią sudaro iš eilės prijungtieji rezistoriai, ritės ir kondensatorius. Bet kuriuo metu taikoma įtampa yra lygi kiekvieno elemento įtampai. Dabartiniai visuose elementų svyravimuose vyksta įstatymu. Įtampos svyravimai ant rezistoriaus sutampa ant fazės su dabartinės stiprumo svyravimais, įtampos svyravimai kondensatoriaus atsilieka už fazės nuo dabartinės svyravimų, įtampos svyravimai ant ritės yra prieš dabartinę svyravimo fazę (Kodėl yra už kažką ???). Todėl įtampos sumos lygybės sąlyga paprastai gali būti parašyta kaip. Naudojant vektorinę schemą, galite matyti, kad įtampos amplitudė grandinėje yra lygi arba i.e. . Pilnas atsparumas grandinei . Iš diagramos akivaizdu, kad įtampa taip pat svyruoja harmonikos įstatymą. . Pradinę fazę J galima rasti pagal formulę . Momentinė galia kintamos srovės grandinėje yra lygus. Kadangi vidutinė kosinio kvadratinių vertė yra 0,5 ,. \\ t Jei grandinėje yra ritė ir kondensatorius, tada pagal OHM įstatymą AC. Vertė vadinama galios koeficientu.

59. rezonansas elektros grandinėje.

Talpa ir indukcinis atsparumas priklauso nuo taikomosios įtampos dažnio. Todėl su pastoviu amplitude dabartinės jėgos amplitudės priklauso nuo dažnio. Su šia dažnio verte, užviršijant ritės įtampos sumą ir kondensatorių tampa nuliui, nes Jų virpesiai yra priešingi fazei. Kaip rezultatas, įtampa aktyviam pasipriešinimui rezonansui yra lygus pilnai įtampai, o dabartinė galia pasiekia maksimalią vertę. Išreikšti indukcinį ir talpinį atsparumą rezonansui: , taigi . Ši išraiška rodo, kad su įtampos svyravimų amplitude ant ritės ir kondensatoriaus gali viršyti taikomosios įtampos svyravimų amplitudė.

60. Transformatorius.

Transformatorius yra du ritės su skirtingu apsisukimų skaičiumi. Kai taikoma vienam iš įtampos ritinių. Jei įtampa keičia harmoniką, tas pats įstatymas pakeis srovę. Magnetinis srautas, einantis per ritę, yra lygus . Pakeitus magnetinį srautą kiekviename pirmojo ritės posūkyje, pasirodo savęs indukcija. Darbas yra EDC amplitudė viename posūkyje, tas pats EDC pirminėje ritinėje. Antrinis ritė persmelkia tą patį magnetinį srautą. Nes. Magnetiniai srautai yra tokie patys, tada. Aktyvus varžos atsparumas nepakanka, palyginti su indukciniu atsparumu, todėl įtampa yra maždaug lygi EDC. Iš čia. Koeficientas Iki vadinamas transformacijos koeficientu. Nuostoliai dėl laidų ir šildymo šildymo yra mažos, todėl F. 1 "F 2. Magnetinis srautas yra proporcingas srovės stiprumui ir posūkių skaičiui. Iš čia, aš. . Tie. Transformatorius padidina įtampą Iki Kartą, mažinant dabartinę srovę tuo pačiu metu. Dabartinė galia abiejose grandinėse, kai neatsižvelgia į nuostolius yra tas pats.

61. Elektromagnetinės bangos. Jų pasiskirstymo greitis. Elektromagnetinių bangų savybės.

Bet koks magnetinio srauto pokytis grandinėje sukelia joje esančią indukcinę srovę. Jo išvaizda paaiškinama sūkurių elektrinio lauko atsiradimu su bet kokiu magnetinio lauko pakeitimu. "Vortex Electric Poda" turi tą patį turtą kaip įprastą, kad sukurtų magnetinį lauką. Taigi, vieną dieną magnetinių ir elektrinių sričių genties gamybos procesas nuolat tęsiasi. Elektriniai ir magnetiniai laukai, sudarantys elektromagnetines bangas vakuume, skirtingai nuo kitų bangų procesų. Iš eksperimentų su trukdžiais buvo įkurta elektromagnetinių bangų propagavimo norma, kuri buvo maždaug. Apskritai, elektromagnetinės bangos greitis savavališkai aplinkai apskaičiuojamas pagal formulę. Energijos ir magnetinio komponento energijos tankis yra lygus vieni kitiems: Iš kur. Elektromagnetinių bangų savybės yra panašios į kitų bangų procesų savybes. Kai dviejų aplinkų skirsnio ribos yra iš dalies atsispindi, iš dalies susigrąžintos. Nuo dielektrinės paviršiaus neatspindi, nuo metalų nėra visiškai atsispindi. Elektromagnetinės bangos turi trukdžių savybes (Hertz patirtį), difrakcija (aliuminio plokštė), poliarizacija (tinklelis).

62. Radijo ryšio principai. Paprasčiausias radijo imtuvas.

Norėdami atlikti radijo ryšį, būtina užtikrinti elektromagnetinių bangų spinduliuotės galimybę. Kuo didesnis kampas tarp kondensatorių plokštelių - kuo laisly EM banga yra platinama erdvėje. Tiesą sakant, atvira grandinė susideda iš ritės ir ilgos vielos - antenos. Vienas antenos galas yra įžemintas, kitas yra pakeltas virš žemės. Nes. Elektromagnetinių bangų energija yra proporcinga ketvirtojam laipsniui, tuomet su "Em Wave" garso dažnių kintamosios srovės svyravimus beveik neįvyksta. Todėl moduliacijos principas yra dažnumas, amplitudė ar fazė. Paprasčiausias moduliuojamas virpesių generatorius rodomas paveiksle. Leiskite grandinės dažniui pagal įstatymus. Leiskite moduliuojamų garso svyravimų dažniui taip pat keičiasi kaip Ir W.<(Kas yra prakeikta tiksliai ???) (G - vertė, atvirkštinis atsparumas). Pakeičiant į šią įtampų išraišką, kur mes gauname. Nes. su dažnio rezonansu, toli nuo rezonanso dažnio, yra supjaustyti, tada nuo išraiškos i. Antroji, trečioji ir penktoji komponentai išnyksta, t.y. .

Apsvarstykite paprasčiausią radiją. Jį sudaro antena, virlilatacinė grandinė su kintamojo talpos kondensatoriumi, detektoriaus diodu, rezistoriumi ir telefonu. Apibendrinimo grandinės dažnis pasirenkamas taip, kad jis sutampa su nešikliu dažniu, o virpesių amplitudė ant kondensatoriaus tampa didžiausia. Tai leidžia pasirinkti norimą visų priimtų dažnį. Nuo grandinės moduliuojami aukšto dažnio svyravimai patenka į detektorių. Pasibaigus detektoriui, dabartinis kiekvienas kondensatoriaus mokesčius sumažinamas, o šie pusiau ratai, kai srovė neperduoda per diodą, kondensatorius išleidžiamas per rezistorių. (Supratau teisingai ???).

64. Analogija tarp mechaninių ir elektrinių virpesių.

Analogijos tarp mechaninių ir elektrinių virpesių atrodo taip:

Koordinuoti
Greitis		Tokos galia
Pagreitis		Dabartinis kaitos greitis
		Indukcinis
Standumas. \\ T		Kiekis, atvirkštinis elektros talpa
		Įtampa
Klampumas		Atsparumas
Potencinė energija deformuotas pavasaris		Elektrinis lauko energija kondensatorius. \\ T
Kinetinė energija, kur. 65. Elektromagnetinių emisijų mastas. Elektromagnetinės spinduliuotės savybių priklausomybė nuo dažnio. Elektromagnetinės spinduliuotės naudojimas. Elektromagnetinio jaučio ilgio nuo 10 -6 m iki m diapazonas yra radijo bangos. Naudojamas televizijos ir radijo ryšiams. Ilgis nuo 10 -6 m iki 780 Nm - infraraudonųjų spindulių bangų. Matoma šviesa - nuo 780 nm iki 400 Nm. Ultravioletinė spinduliuotė - nuo 400 iki 10 nm. Spinduliuotė nuo 10 nm iki 10 val. - rentgeno spinduliuotės. Mažesni bangos ilgiai atitinka gama spinduliuotę. (Taikymas ???). Kuo mažesnis bangos ilgis (taigi, virš dažnio), tuo mažiau bangos absorbuojamos pagal terpę. 65. Tiesus šviesos plitimas. Šviesos greitis. Šviesos atspindžio ir refrakcijos įstatymai. Tiesioginė, nurodant šviesos sklidimo kryptį, vadinama šviesos spinduliu. Dviejų žiniasklaidos sienoje šviesa gali būti iš dalies atspindėta ir platinama pirmojoje terpėje nauja kryptimi, taip pat iš dalies pereiti per sieną ir paskleidžia antroje aplinkoje. Kritęs spindulys, atsispindi ir statmenai dviejų aplinkų sienai, atkurta rudens taške, gulėjusi ta pačia plokštuma. Apsvarstymo kampas yra lygus kritimo kampui. Šis įstatymas sutampa su bet kokio pobūdžio bangų atspindžio įstatymu ir yra įrodyta guigens principu. Kai praėjo dviejų aplinkų skirsnio ribos riba, sinuso požiūris į kritimo kampo į lūžio kampo sinusas yra vertė yra nuolatinė dviejų žiniasklaidos duomenų.<рисунок>. Vertė n. vadinamas lūžio rodikliu. Šio terpės lūžio indeksas vadinamas absoliučiu šios terpės lūžio rodikliu. Stebint lūžio efektą, galima matyti, kad jei tai yra optiškai tankesnės priemonės aplinkos perėjimas mažiau tankiu, su laipsniškai padidinant rudenį, tai yra įmanoma pasiekti šią vertę, kad Lūžio kampas taps lygus. Tuo pačiu metu atliekamas lygybė. A 0 kampas yra vadinamas visiško atspindžio kampu. Kampų, didelių 0, yra visiškas atspindys. 66. Lens, vaizdo pastatas. Objektyvo formulė. Objektyvas vadinamas skaidriu kūnu, apribotas dviem sferiniais paviršiais. Objektyvas, kuris yra storesnis nei viduryje, vadinamas įgaubtu, kuris vidutinis storesnis yra išgaubtas. Tiesioginis, einantis per abiejų sferinių objektyvo paviršių centrus vadinamas pagrindine objektyvo optine ašimi. Jei objektyvo storis yra mažas, tada galima teigti, kad pagrindinė optinė ašis susikerta su objektyvu viename taške, vadinamas objektyvo optiniu centru. Tiesioginė, perduodama per optinį centrą, vadinama šonine optine ašimi. Jei ant objektyvo siųsti šviesos lygiagrečiai į pagrindinę optinę ašį spindulys, tada išgaubtas objektyvo paketas surinks taške F. Lęšių formulėje atstumas nuo lęšių iki įsivaizduojamo vaizdo yra neigiamas. Bikonotipo optinė galia (ir iš tiesų) objektyvas nustatomas nuo jo kreivio spindulio ir lūvio indekso su stiklu ir oru . 66. Suderinamumas. Šviesos trukdymas ir jo naudojimas technikoje. Šviesos difrakcija. Difrakcijos grotelės. Difrakcijos ir trukdžių reiškiniuose stebimas šviesos bangos savybės. Du šviesos dažniai, kurių etapų skirtumas yra nulis, yra vadinami nuosekliais vieni kitiems. Interferencijos - nuoseklių bangų pridėjimas - yra atsparios trukdžių modernizavimas ir šviesos minimumai. Su skirtumu, yra didžiausia trukdžiai, su - Minimumas. Šviesos nuokrypio reiškinys nuo tiesios dauginimo regiono pertraukos yra vadinamas šviesos difrakcija. Šis reiškinys paaiškinamas "Geungens-Fresnel" principas: sutrikimas bet kuriuo taške yra antrinių bangų, skleidžiamų kiekvieno bangos paviršiaus elementas, trukdžių rezultatas. Difrakcija naudojama spektriniuose įrenginiuose. Šių įrenginių elementas yra difrakcijos tinklelis, kuris yra skaidri plokštelė su nepermatomų lygiagrečių juostų sistema, esančia atstumu d. Draugas vienas nuo kito. Leiskite monochromatinei bangai patenka į groteles. Kaip difrakcijos rezultatas iš kiekvieno plyšio, šviesa taikoma ne tik originalioje kryptimi, bet ir visose kitose. Jei už barų įdėjote objektyvą, tada židinio plokštumoje lygiagrečios spinduliai iš visų įtrūkimų bus surinkti vienoje juostelėje. Lygiagrečios spinduliai eina su skirtumu. Pastebimas su judėjimo skirtumu sveiko skaičiaus bangų skaičiumi, laikomasi didžiausios šviesos trukdžių. Kiekvienam bangos ilgiui maksimali būklė atliekama jo kampo j verte, todėl grotelės susilpnina baltą šviesą į spektrą. Kuo didesnis bangų ilgis, tuo didesnis kampas. 67. Šviesos sklaida. Elektromagnetinės spinduliuotės spektras. Spektroskopija. Spektrinė analizė. Šaltiniai spinduliuotės ir tipų spektrai. Siauras lygiagrečios baltos šviesos spindulys, kai eina per prizmę, susilpnina skirtingų spalvų šviesos paketus. Spalvų juosta, matyt, vadinama tvirtu spektru. Šviesos greičio priklausomybės nuo bangos ilgio (dažnio) priklausomybės reiškinys vadinamas šviesos dispersija. Šis efektas paaiškinamas tuo, kad balta šviesa susideda iš skirtingų bangų ilgių, iš kurių priklauso nuo lūžio rodiklis. Ji turi didžiausią vertę trumpiausią bangą - violetinę, mažiausią - raudonai. Vakuume šviesos greitis nepaisant jo dažnio yra tas pats. Jei spektro šaltinis yra rarefied dujų, spektras turi siaurų linijų juodą foną. Suslėgtos dujos, skysčiai ir kietos įstaigos skleidžia tvirtą spektrą, kur spalvos sklandžiai eina viena į kitą. Spektro pobūdis paaiškinamas tuo, kad kiekvienas elementas yra būdingas konkrečiam spinduliuotės spektro rinkiniui. Ši savybė leidžia naudoti spektrinę analizę, kad būtų galima nustatyti cheminės medžiagos cheminę sudėtį. Spektroskopas vadinamas prietaisu, kuriuo tiriama tam tikro šaltinio skleidžiamo šviesos spektrinė sudėtis. Skilimas atliekamas naudojant difrakcijos groteles (geriau) arba prizmę, ultravioletinio regiono kvarco optika taikoma. 68. Nuotraukų efektas ir jo įstatymai. Kvantinė šviesa. Einšteino lygtis foto efekto. Taikyti nuotraukų efektą technikoje. Electrons iš kietųjų ir skystųjų korpusų fenomenas pagal šviesos įtaką yra vadinamas išoriniu fotelektriniu efektu, ir tokiu būdu "Electrons" suplėšė - fotoelektronai. Patyrę foto efekto įstatymai - didžiausias fotoelektronų greitis nustatomas pagal šviesos dažnumą ir nepriklauso nuo jo intensyvumo, kiekvienai medžiagai yra savo raudonoji foto efekto riba, t. Y.. Toks dažnis N Min, kai fotoelektronas vis dar įmanoma, fotoelektronų skaičius, ištrauktas per sekundę, yra tiesiogiai proporcingas šviesos intensyvumui. Jame taip pat nustatoma foto efekto atsitiktinė - tai atsiranda iš karto po apšvietimo pradžios, jei viršijama raudona siena. Foto efekto paaiškinimas yra įmanomas naudojant kvantinę teoriją, patvirtinančią energijos diskrarą. Elektromagnetinė banga, šioje teorijoje, susideda iš atskirų porcijų - kvantų (fotonų). Sugeriant energijos kvantinę, fotoelektronas įsigyja kinetinę energiją, kurią galima rasti iš Einšteino lygties fotografavimo efekto , kur ir 0 yra išėjimo veikimas, medžiagos parametras. Iš fotoelektronų paliekant metalo paviršių skaičius yra proporcingas elektronų kiekiui, kuris, savo ruožtu, priklauso nuo apšvietimo (šviesos intensyvumo). 69. "Rutterford" eksperimentai apie alfa dalelių išsklaidymą. Branduolinio atomo modelis. "Quantum" postuluoja boroną. Pirmasis atomo struktūros modelis priklauso Thomsonui. Jis pasiūlė, kad atomas yra teigiamai įkrautas rutulys, viduje, kuris yra padengtas neigiamai įkrautų elektronų intarpais. Rutherford atliko patirtį sparčių alfa dalelių sunaikinimo metalo plokštės sunaikinimo. Šiuo atveju buvo pastebėta, kad kai kurie iš jų yra šiek tiek nukrypti nuo tiesios linijos sklidimo, o kai kurios proporcingai - ant kampų daugiau nei 2 0. Tai buvo paaiškinta tuo, kad teigiamas atomo mokestis yra ne tolygiai, bet kai kuriuose trims, žymiai mažesnis atomo dydis. Ši centrinė dalis buvo vadinama atomo šerdimi, kur yra koncentruotas teigiamas mokestis ir beveik visa masė. Atominės branduolio spindulys turi apie 10-15 m dydį. Taip pat siūloma taip vadinama. Atomo planetinis modelis, kuriame elektronai sukasi aplink atomą kaip planetą aplink saulę. Toliausiai orbitos spindulys \u003d atomo spindulys. Tačiau šis modelis prieštarauja elektrodinamikai, nes Paspartintas judėjimas (įskaitant elektronus aplink apskritimą) lydi EM-bangų spinduliuotė. Todėl elektronai palaipsniui praranda savo energiją ir turėtų nukristi ant šerdies. Tiesą sakant, nei spinduliuotės ir elektronų polinkis. Šio paaiškinimą buvo pateikta N. kraujo, pateikęs du postulentus - atominės sistemos gali būti tik kai kuriose tam tikrose valstybėse, kai šviesa nėra lenktynių, nors judėjimas pagreitintas įvyksta, ir perjungus iš vienos valstybės į kitą , Quantum įvyksta, arba kvantinės emisijos pagal įstatymą, kuriame yra pastovios lentos. Įvairios stacionariosios valstybės nustatomos pagal santykį kur n. - sveikasis skaičius. Dėl elektrono judesio aplink apskritimą vandenilio atomo, išraiška yra teisinga, Coulomb sąveikos jėga su branduoliu. Iš čia. Tie. Dėl postulato borono apie energijos kiekį, judėjimas yra įmanoma tik stacionariuose apskritos orbitose, kurių spinduliai yra apibrėžti kaip. Visos valstybės, išskyrus vieną, yra stacionarios sąlyginai, ir tik viename tinkle, kuriame elektronas turi minimalų energijos rezervą - atomas gali būti savavališkai ilgą laiką, ir likusios valstybės vadinamos susijaudinusi. 70. Šviesos ištuštinimas ir absorbcija atomais. Lazeris. Atomai gali spontaniškai išskirti šviesą kvantu, o jis eina nenuosekli (nes kiekvienas atomas spinduliuoja nepriklausomai nuo kitų) ir yra vadinamas spontaniškai. Elektronų perėjimas nuo viršutinio lygio iki apatinės gali pasireikšti esant išoriniam elektromagnetiniam laukui, kurio dažnis yra lygus pereinamam dažniui. Tokia spinduliuotė vadinama privertinta (sukelta). Tie. Dėl susijaudinimo atomo sąveikos su atitinkamo dažnio fotonu, dviejų vienodų fotonų su ta pačia kryptimi ir dažniu tikimybė yra didelė. Sukeltos spinduliuotės bruožas yra tas, kad jis yra monochromatinis ir nuosekliai. Šis turtas grindžiamas lazerių (optinių kvantinių generatorių) veikimu. Kad cheminė medžiaga padidintų šviesą, einančią per ją, būtina, kad daugiau nei pusė savo elektronų būtų sužadintoje būsenoje. Ši sąlyga vadinama atvirkštine gyventojų skaičiumi. Šiuo atveju fotonų absorbcija bus mažiau paplitusi už emisiją. Norėdami dirbti lazeriu ant rubino strypo yra naudojamas vadinamuoju. Siurblio žibintas, kurio reikšmė yra sukurti atvirkštinį gyventoją. Tuo pačiu metu, jei viena atomo pajamos iš metastingos būsenos į pagrindinį būseną atsiras fotonų emisijos grandinės reakcija. Su atitinkamu (paraboliniu) atspindinčio veidrodžio formu galima sukurti pluoštą viena kryptimi. Visų sužadintų atomų mirksėjimas įvyksta 10-10 s, todėl lazerinė galia pasiekia milijardus vatų. Taip pat yra dujų lempų lazeriai, kurių privalumas yra spinduliuotės tęstinumas. 70. Atom branduolio sudėtis. Izotopai. ATOMINIŲ NUCLEI. Branduolinės reakcijos. Elektrinis hone atomo dangtelis q. lygus pradinio elektros krūvio produktui e. Sekos numeriu Z. Cheminis elementas Mendeleev lentelėje. Atomai, turintys tą pačią struktūrą, turi tą patį elektroninį apvalkalą ir chemiškai nesiskiria. Branduolinėje fizikoje naudokite savo matavimo vienetus. 1 Fermi yra 1 femetometras ,. \\ T 1 atominis masės vienetas - 1/12 masės anglies atomo. . Atomai su tuo pačiu branduolio mokesčiu, tačiau įvairios masės vadinamos izotopais. Izotopai skiriasi jų spektrose. Atomo branduolys susideda iš protonų ir neutronų. Protonų, esančių branduoliui, skaičius yra lygus mokesčio numeriui Z., neutronų skaičius - masė, atėmus protonų skaičių A - z \u003d n. Teigiamas protonas yra skaitmeninis lygus elektronų mokesčiui, protonų masė - 1.007A.e.m. Neutronas neturi mokesčio ir turi daug 1,009A.m. (Neutronas yra sunkesnis už protoną daugiau nei dvi elektroninės masės). Neutronai yra stabilūs tik atominės branduolio kompozicijoje, jie gyvena laisvos formos ~ 15 minučių ir dezintegruoti į protoną, elektroną ir antininą. Iš gravitacinio traukos tarp branduolio branduolio stiprumas viršija elektrostatinę jėgą 10 36 kartus. Nuklei stabilumą paaiškina specialiomis branduolinėmis jėgomis. 1 FM atstumu nuo protonų, branduolinės jėgos yra 35 kartus didesnės už coulomb, bet labai greitai sumažėja, o ne maždaug 1,5 FM atstumu, jie gali būti apleisti. Branduolinės jėgos nepriklauso nuo to, ar dalelė turi mokestį. Tikslūs atominės branduolio masės matavimai parodė, kad yra skirtumas tarp branduolio masės ir jo brandebrinių masių algebrinės sumos. Padalinkite atominį branduolį į komponentus, būtina išleisti energiją. Vertė vadinama masiniu defektu. Minimali energija, kuri turėtų būti išleista prie branduolio atskyrimo į savo branduolių komponentus, vadinama pagrindine riba energija suvartojama dirbti su pritraukimo branduolinėmis jėgomis. Ryšio energijos santykis su masės skaičiumi vadinama konkrečiu ryšio energija. Branduolinė reakcija vadinama pradinio atominio branduolio konvertavimu, kai sąveikauja su bet kokia dalimi kitam kitam nuo originalo. Dėl branduolinės reakcijos, dalelės ar gama kvantų galima išskirti. Branduolinės reakcijos yra dviejų tipų - už kai kurių, būtina išleisti energiją, su kitais, energija yra išleistas. Išleistas energija vadinama branduoline reakcija. Su branduolinėmis reakcijomis atliekami visi išsaugojimo įstatymai. Impulso momento išsaugojimo įstatymas yra nugaros išsaugojimo įstatymas. 71. Radioaktyvumas. Radioaktyviosios spinduliuotės ir jų savybių tipai. Branduoliai turi galimybę spontaniškai skilti. Tuo pačiu metu tik tie branduoliai, turintys minimalią energiją, palyginti su tomis, kuriose branduolys gali spontaniškai paversti šerdimi. Branduoliai, kuriuose protonai yra didesni už neutronus yra nestabilūs, nes Padidina coulbo nuodėmę. Branduoliai, kuriuose yra daugiau neutronų, taip pat yra nestabilūs, nes Neutronų masė yra didesnė už protonų masę, o masės padidėjimas padidina energiją. Nuchlei gali būti išleidžiami iš pernelyg didelės energijos arba dalijant į stabilias dalis (alfa skilimas ir padalijimas) arba keičiant mokestį (beta skilimas). Alfa skilimas yra spontaniškas atominio branduolio padalijimas ant alfa dalelių ir pagrindinio produkto. "Alpha" skilimas priklauso nuo visų elementų sunkesnių nei urano. Alfa dalelių gebėjimas įveikti branduolio pritraukimą yra nustatomas pagal tunelio efektą (Schrödininger lygtis). Su "Alpha" skilimo, o ne visos branduolio energijos virsta kinetine energija branduolio ir alfa dalelių judėjimo. Dalis energijos gali eiti į produkto branduolį. Taigi po to, kai po žlugimo produkto šerdis skleidžia kelis gama kvantu ir ateina į normalų. Taip pat yra kitos rūšies skilimo - spontaniško branduolio padalijimo. Lengviausias elementas, galingas tokio skilimo yra uranas. Sumažėjimas įvyksta pagal įstatymą, kur T. - pusinės eliminacijos laikas, pastovus šiam izotopui. Beta skilimas yra spontaniškas atominio branduolio konversija, dėl kurių jo mokestis padidėja vienas, skleidžiant elektroną. Tačiau neutronų masė viršija protonų ir elektronų masės sumą. Tai paaiškinama kitos dalelės išsiskyrimu - elektroniniu antineurino . Ne tik neutronas gali dezintegruoti. Laisvas protonas yra stabilus, bet kai susiduria su dalelėmis, ji gali sulūžti per neutroną, poziciją ir neutriną. Jei naujojo branduolio energija yra mažesnė, tada yra "Positron Beta" . Kaip ir alfa skilimas, beta skilimas taip pat gali lydėti gama spinduliuotės. 72. Jonizuojančiosios spinduliuotės registravimo metodai. Fotoemulsijų metodas yra taikyti mėginį į fotoflastiką, o po to, kai dalelių atsekamumo storio ir ilgio akivaizdu galima nustatyti radioaktyviosios medžiagos kiekį ir paskirstymą mėginyje. Scintiliacijos skaitiklis yra įrenginys, kuriame greito dalelės kinetinė energija į šviesos blykstės energiją, kuri, savo ruožtu, inicijuoja foto efektą (elektros srovės impulsą), kuris yra sustiprintas ir registruotas. "Wilson" fotoaparatas yra stiklinė kamera su oro ir suklastotų alkoholio poromis. Kai dalelė juda per kamerą, ji jonizuoja molekules, kuriose prasideda kondensatas. Dėl lašų, \u200b\u200bsusidariusių kaip rezultatas, grandinė sudaro dalelių takelį. Burbulas kamera veikia tų pačių principų, tačiau skystis arti virimo taško tarnauja kaip registratorius. Dujų išlydžio matuoklis (Geigerio matuoklis) yra cilindras, pripildytas išardomo dujų ir ištempto sriegio nuo laidininko. Dalelė sukelia dujų jonizaciją, jonus pagal elektrinio lauko veikimą nukreipiami į katodą ir anodą, jonizuojančią kitais atomais. Įvyksta karūnos išleidimas, kurio impulsas yra užfiksuotas. 73. Urano branduolių grandinės reakcija. 30s, tai buvo eksperimentiškai nustatyta, kad per urano neutronų švitinimo, lantano švirkštimo yra suformuota, kuri negali būti suformuota dėl alfa ar beta lūžio rezultatas. Uranium-238 Core sudaro 82 protonai ir 146 neutronai. Skiriant, tiksliai pusiau turėtumėte suformuoti prazeksiją, bet stabiliame neutronų prazizijos branduolyje 9 mažiau. Todėl urano padalijimo metu suformuojami kiti branduoliai ir nemokami neutronai. 1939 m. Buvo pagamintas pirmasis dirbtinis urano branduolio padalijimas. Tuo pačiu metu buvo išskirti 2-3 nemokami neutronai ir 200 MEV energijos, o apie 165 MEV buvo išskirta kinetinės energijos pavidalu arba arba arba. Palankiomis sąlygomis išlaisvintos neutronai gali sukelti kitų urano branduolių padalinius. Neutronų reprodukcijos koeficientas apibūdina, kaip atsiranda reakcija. Jei jis yra daugiau nei vienas. Taigi, su kiekvienu padalijimu, didėja neutronų skaičius, uranas šildomas iki kelių milijonų laipsnių temperatūros, o branduolinė sprogimas įvyksta. Skilimo faktoriuje, mažesnis vienetas, reakcija išnyks, ir tuo pačiu įrenginiu - palaikoma pastoviu lygiu, kuris naudojamas branduoliniuose reaktoriuose. Iš natūralių urano izotopų, tik šerdis yra pajėgi dalytis, o labiausiai paplitęs izotopas sugeria neutroną ir virsta plutoniu pagal schemą. Plutonium-239 savo savybėmis yra panašios į Uranium-235. 74. Branduolinis reaktorius. Termobranduolinė reakcija. Branduoliniai reaktoriai yra dvi rūšys - lėtai ir greitai neutronuose. Dauguma padalinyje išleistų neutronų turi apie 1-2 MEV energiją ir apie 10 7 m / s greitį. Tokie neutronai yra sparčiai vadinami ir vienodai efektyviai absorbuojami tiek urano-235 ir urano-238, ir kadangi Sunkus izotopas yra daugiau, ir jis nėra padalintas, tada grandinės reakcija nesukuria. Neutronai, judantys su greičiu apie 2 val. 3 m / s, vadinami šiluminiais. Tokie neutronai yra aktyvesni nei greitai, absorbuojami uranium-235. Taigi, įgyvendinant kontroliuojamą branduolinę reakciją, neutronai turi būti sulėtinti iki šilumos greičių. Dažniausiai reaktoriai yra grafitas, paprastas ir sunkus vanduo. Kad padalijimo koeficientas būtų išlaikytas vieneto lygyje, absorbatoriai ir atšvaitai naudojami. Absorbatoriai yra strypai iš kadmio ir boro, kvapą gniaužiančių šiluminių neutronų, atšvaito - berilio. Jei naudojamas kaip kuras naudoti urano, praturtintas izotopu su masė 235 masė, reaktorius gali veikti be lėtintuvo greito neutronų. Tokiame reaktoriuje, dauguma neutronų absorbuojamas urano-238, kuris dėl dviejų beta davimų tampa plutonium-239, taip pat branduolinio kuro ir branduolinių ginklų šaltinio medžiagą. Taigi, greito neutronų reaktorius yra ne tik energijos įrenginys, bet ir degių degimo įrenginys reaktoriui. Trūkumas yra būtinybė praturtinti uraną su šviesos izotopu. Energija branduolinėse reakcijose pabrėžiamas ne tik dalijant sunkius branduolius, bet ir sujungiant plaučius. Norėdami prijungti branduolius, būtina įveikti rėpės Coulomb jėgą, kuri yra įmanoma maždaug 10,7-10 8 Kullijos temperatūroje. Helio sintezė nuo deuterio ir tritio arba . Sintezėje yra 1 gramų helio, išleidžiamas energijos lygiavertis 10 tonų dyzelinio kuro deginimui. Kontroliuojamas termokertoja reakcija yra įmanoma, kai jis šildomas iki atitinkamos temperatūros, perduodamas elektros srovę per jį arba su lazeriu. 75. Jonizuojančiosios spinduliuotės biologinis poveikis. Radiacinės saugos. Radioaktyviųjų izotopų naudojimas. Bet kurios medžiagos spinduliuotės poveikio matas absorbuojamas spinduliuotės dozę. Dozės vienetas yra pilkas, lygus dozei, kurią apšvitinta medžiaga sveria 1 kg perduoda energiją 1 džauliu. Nes. Bet kokios medžiagos fizinis poveikis yra prijungtas ne tiek su šildymu, kaip ir jonizacija, įvedamas poveikio dozės vienetas, kuris apibūdina spinduliuotės jonizacijos poveikį į orą. Invidentas poveikio dozės vienetas yra rentgeno kiekis, lygus 2,58H10 -4 CL / kg. Su poveikio doze 1 rentgeno spindulių 1 cm 3 orl yra 2 mlrd porų jonų. Su ta pačia absorbuota dozė, įvairių rūšių švitinimo poveikis yra apšvitintas. Sunkesnė dalelė - tuo stipresnis jo veiksmas (tačiau yra sunkesnis ir lengviau). Radiacinės biologinio poveikio skirtumą pasižymi biologinio efektyvumo koeficientas, lygus gama spindulių vienetui, 3 šiluminiams neutronams, 10 neutronų su 0,5 MEV energijos energija. Dozė, padauginta iš koeficiento, apibūdina dozės biologinį poveikį ir vadinama lygiaverte doze, matuojant Ziviuose. Pagrindinis veikimo mechanizmas organizme yra jonizacija. Jonai įeina į cheminę reakciją su ląstele ir pažeidžia savo veiklą, kuri lemia ląstelės mirtį ar mutaciją. Natūrali spinduliuotės fonas yra vidutiniškai 2 MW per metus, miestuose - papildoma +1 MW per metus. 76. Šviesos greičio absoliutumas. Elementai šimtai. Relativeistinė dinamika. Eksperimentinis būdas buvo nustatyta, kad šviesos greitis nepriklauso nuo to, nuo kurios stebėtojas yra įsikūrusi kurioje atskaitos sistemoje. Taip pat neįmanoma išsklaidyti jokios pradinės dalelės, pavyzdžiui, elektrono, greičio, lygų šviesos greičiui. Šio fakto prieštaravimas ir Galilėjos reliatyvumo principas buvo išspręsta A. Einšteinu. Jo [specialus] reliatyvumo teorijos pagrindas buvo du postulatai: bet kokie fiziniai procesai vienodai veikia įvairiose inercinėse informacinėse sistemose, vakuume šviesos greitis nepriklauso nuo šviesos šaltinio ir stebėtojo greičio. Reliatyvumo teorijos aprašytas reiškinys vadinamas reliatyvistiniu. Reliatyvumo teorijoje įvedami du dalelių kategorijai - tie, kurie juda su greičiu, mažiau nuo.ir su kuriais galite prijungti atskaitos sistemą ir tuos, kurie juda su greičiu lygiu nuo.Su kuria jūs negalite sujungti atskaitos sistemą. Padauginti šią nelygybę (), mes gauname. Ši išraiška yra reliatyvistinis greitis, kuris sutampa su Newtonian v.<. Bet kokiam santykiniam inercinių nuorodų sistemų greičiui V I.E. Tai, kas veikia atskaitos sistemoje, susijusioje su dalelėmis, yra invariantas, t. Y. Tai nepriklauso nuo inercinės atskaitos sistemos pasirinkimo. Reliatyvumo principas keičia šį teiginį, sakydamas, kad kiekvienoje inercinėje atskaitos sistemoje laikas teka tas pats, bet vienas visiems, absoliutus, laikas neegzistuoja. Koordinatės laikas yra susijęs su savo laiku. . Šios išraiškos pastatymas kvadrate, mes gauname. Dydis s. Vadinamas intervalu. Relativeistinio greičio tarifo pasekmė yra doplerio efektas, kuris apibūdina virpestų dažnio pokyčius, priklausomai nuo bangos ir stebėtojo greičio greičio. Kai stebėtojas juda kampu Q į šaltinį, dažnio pokyčiai pagal įstatymą . Kai juda pašalinimas iš šaltinio, spektras pereina į mažiau dažnių, atitinkančių didesnį bangos ilgį, t.y. Į raudoną spalvą, kai artėja - į violetinę. Pulsas taip pat skiriasi nuo greičio arti nuo.:. 77. Pradinės dalelės. Iš pradžių pradinės dalelės buvo protonų, neutronų ir elektronų, vėliau - foton. Kai buvo atrasta neutronų - muos ir peonijos buvo įtrauktos į elementarių dalelių skaičių. Jų masė svyravo nuo 200 iki 300 elektroninių masių. Nepaisant to, kad neutronas išskaido kanalą, elektroną ir neutrinų, nėra šių dalelių viduje, ir tai laikoma pradinė dalelė. Dauguma elementarių dalelių yra nestabilūs ir turi maždaug 10-6-10 -16 s pusinės eliminacijos laiką. "Dirak" sukurtoje elektronų judėjime, elektronų judėjimas atomo turėjo būti, kad elektronas galėtų turėti dvigubą su priešingu mokesčiu. Ši dalelė, aptikta kosminė spinduliuotė, vadinama pozityronu. Vėliau buvo įrodyta, kad visos dalelės egzistuoja jų anti-pleistrai, kuriai būdingi nugara ir (jei yra). Taip pat yra tikros neutralios dalelės, kurios visiškai sutampa su savo kovos su koledomis (PI-Zero Meson ir ši nulinė Meson). "Annihilation" fenomenas yra abipusis dviejų anti-dalelių sunaikinimas, pavyzdžiui, energijos izoliacija . Pagal energijos išsaugojimo įstatymą, energinga energija yra proporcinga iš priekio dalelių masės sumai. Pagal išsaugojimo įstatymus dalelės niekada nekyla. Dalelės yra suskirstytos į grupes, didėjančia masė - fotonas, leptonai, mezonai, baronai. Yra 4 tipai esminiai (neįmanoma kitų) sąveika - gravitacinis, elektromagnetinis, silpnas ir stiprus. Elektromagnetinė sąveika paaiškinama keistis virtualiais fotonais (nuo Heisenbergo neapibrėžtumo, tai reiškia, kad per trumpą laiką elektronas dėl savo vidinės energijos gali būti išleistas Quantum, ir grąžina energijos praradimą tuo pačiu surinkimu. Išmetamas kvantinis kiekis absorbuojamas, taip užtikrinant sąveiką.), Stiprus - gluons.) (nugara 1, svoris 0, toleruoja "spalvą" Quark Charge), silpni - vektoriniai bosonai. Gravitacinė sąveika nėra paaiškinta, tačiau gravitacinio lauko kvantas teoriškai turi turėti daug 0, nugara 2 (???).

Medžiagos taškas yra materialinis taškas, koncepcija, skirta mechanikoje, kad būtų paskirtas organizmas, kurio dydis ir forma gali būti apleista. Medžiagos taško padėtis erdvėje apibrėžiama kaip geometrinio taško padėtis. Kūnas gali būti laikomas materialiniu tašku tais atvejais, kai jis juda palaipsniui dideliems (palyginti su jo matmenimis); Pavyzdžiui, žemė su maždaug 6,4 tūkst. Km spinduliu yra materialinis taškas savo metiniame judėjime aplink saulę (orbitos spindulys - vadinamoji ekliptika yra apie 150 milijonų km). Panašiai taikoma materialiojo taško sąvoka, jei nagrinėjamos problemos sąlygose negali būti atsižvelgiama į kūno judėjimo sąlygas (pvz., Nepaisyti kasdienio žemės sukimosi, kai studijuojant metinį judėjimą ).

Šiuolaikinė enciklopedija. 2000 m.

Medžiagos taškas

Remiantis galimybe lokalizuoti fizinius daiktus laiku ir erdvėje, klasikiniame mechanikoje, judėjimo įstatymų tyrimas prasideda paprasčiausiai. Šis atvejis yra medžiagos judėjimas. Pagrindinių dalelių analizės mechanikos schema formuoja pagrindinių kalbėjimo įstatymų prielaidas.

Medžiagos taškas yra objektas su begaliniu mažu dydžiu ir baigtine mase. Ši idėja visiškai atitinka idėjas apie medžiagos diskretiškumą. Anksčiau fizikai bandė jį nustatyti kaip elementarių dalelių derinį judėjimo būsenoje. Šiuo atžvilgiu jo dinamikos medžiaga buvo tik theorinės konstrukcijos įrankis.

Aptariamo objekto dinamika kyla iš inercijos principo. Pasak jo, materialus taškas, o ne išorės jėgų įtaka, laikui bėgant išlaiko savo poilsio (arba judėjimo). Ši pozicija yra pakankamai griežta.

Pagal inercijos principą, medžiagos taškas (nemokamai) juda vienodai ir paprasta. Atsižvelgiant į ypatingą atvejį, kuriame greitis yra nulis, galima teigti, kad objektas išlaiko poilsio būklę. Šiuo atžvilgiu galima daryti prielaidą, kad tam tikros jėgos įtaka subjektui sumažėja tiesiog pasikeitimui jo greičiu. Paprasčiausia hipotezė yra prielaida, kad greičio pokytis, kurį materialus punktas turi, yra tiesiogiai proporcingas jėgos rodikliui. Šiuo atveju proporcingumo koeficientas mažėja didėjančia inercija.

Natūralus yra materialinio taško charakteristika naudojant inercijos koeficiento masę. Tokiu atveju pagrindinė objekto dinamikos teisė gali būti suformuluota taip: pranešta pagreitis kiekvienu laiko momentu yra lygus jėgos santykiui, kuris veikia objektui, jo masei. Taigi kinematikos nusodinimas yra priešinama dinamikos pristatymą. Mišios, kuri dinamikoje apibūdina medžiagos tašką, pristatė a posteriori (nuo patirties), o trajektorijos, padėtis, pagreitis, greitis yra leidžiamas a priori.

Šiuo atžvilgiu objekto dinamikos lygtis teigia, kad objekto nagrinėjamo objekto produktas bet kuriam jos pagreičio komponentams yra lygūs atitinkamam objekto veikiančios jėgos komponentui. Manoma, kad jėga yra žinoma funkcija laiko ir koordinatės, koordinates už materialiojo taško pagal laiką nustatymas atlieka trys įprastos antrosios eilės diferencialinės lygtys laiku.

Vadovaujantis gerai žinomu matematinės analizės kursų teore, šios lygčių sistemos sprendimas yra unikaliai lemiamas pagal koordinates nuoroda, taip pat jų pirmieji dariniai bet kuriuo pradinio laiko intervalu. Kitaip tariant, su žinoma materialiojo taško ir greičio pozicija tam tikru momentu galima tiksliai nustatyti jo judėjimo pobūdį į visus būsimus laikotarpius.

Dėl to tampa aišku, kad klasikinė nagrinėjamo objekto dinamika yra absoliučiai laikoma fizinio determinizmo principo. Pasak jo, esminio pasaulio būsima būsena (pozicija) gali būti prognozuojama dalyvaujant parametrams, kurie nustato savo poziciją tam tikru ankstesniu tašku.

Dėl to, kad medžiagos taško dydis yra be galo mažas, jo trajektorija bus linija, kuri trimatėje erdvėje trunka tik vieną dimensiją. Kiekvienoje trajektorijos dalyje yra tam tikra jėga, kuri nustato perėjimą į kitą begalinį laikotarpį.

/ Atsakymai į fiziką, ne visus

Klausimas.

Mechanika, kinematika, dinamika (apibrėžimas, užduočių sritis).

Atsakymas

Mechanika. \\ T - Mokslas dėl bendrųjų eismo įstatymo įstatymų.

Aplink mus kūnai juda gana lėtai. Todėl jų judėjimus taikomi Niutono įstatymai. Taigi klasikinės mechanikos apimtis yra labai plati. Ir šioje srityje žmonija visada bus naudojama apibūdinti bet kokį kūno judėjimą Niutono įstatymus.

Kinematika - tai yra mechanikos skyrius, kuriame studijų metodai apibūdinant judesius ir santykius tarp šių judesių apibūdinančių vertybių.

Apibūdinkite kūno judėjimą - tai reiškia, kad bet kuriuo metu būtų galima nustatyti savo padėtį erdvėje.

Klausimas.

Mechaninis judėjimas, atskaitos korpusas, atskaitos sistema, metodai, rodantys materialinio taško padėtį koordinatės plokštumoje, kinematinės lygties materialaus taško koncepcija.

Atsakymas

Mechaninis judėjimas Jis vadinamas judančiais kūnais ar kūno dalimis erdvėje, palyginti su viena kitai.

Kūnas, palyginti su judėjimu, vadinamas kūno nuoroda.

Su juo susijusios su ja susijusios etaloninės korpuso ir laikrodžio skambučio derinys tvarkaraštis.

Matematiškai, kūno judėjimas (arba materialinio taško), palyginti su pasirinkta orientacinė sistema, yra aprašyta lygtis, kurios nustato, kaip koordinatės apibrėžiant kūno padėtį (taškas) šioje atskaitos sistemoje. Šios lygtys vadinamos judėjimo lygtimis. Pavyzdžiui, carteso koordinatėse X, Y, Z, taško judėjimą lemia lygtys ,,

Būdai, kaip nurodyti materialiojo taško padėtį koordinačių plokštumoje

Nustatymo taško padėtis naudojant koordinates. Nuo matematikos kurso žinote, kad taško padėtis plokštumoje gali būti nustatyta naudojant du numerius, kurie vadinami šio taško koordinatais. Už tai, kaip yra gerai žinoma, galima atlikti du susikirtimo abipusiai statmenai ašių plokštumoje, pavyzdžiui, oh ir oy ašis. Ašių sankirtos taškas vadinamas koordinatės pradžia, o patys ašys yra koordinatės ašys.

M1 punkto (1.2 pav.) Koordinatės yra XJ \u003d 2, WOW - 4; M2 punkto koordinatės yra x2 \u003d -2,5, Y2 \u003d -3,5.

Maleko padėtis erdvėje, palyginti su atskaitos korpusu, gali būti nustatytos naudojant tris koordinates. Norėdami tai padaryti, tai yra būtina per pasirinktą atskaitos korpuso tašką praleisti tris abipusiai statmens ašys OH, OY, OZ. Gautoje koordinačių sistemoje taško padėtis bus nustatoma pagal tris koordinates x, y, z.

Jei numeris X yra teigiamas, tada segmentas yra atidėtas teigiama kryptimi ašies OH (1 pav.) (X - O a). Jei numeris X yra neigiamas, segmentas atidedamas neigiamos ašies kryptimi OH. Nuo šio segmento pabaigos jie praleidžia tiesią lygiagrečią ašį Oy ir segmentą iš ašies Oi, atitinkantis numerį y (Y \u003d AB), teigiamai kryptis Oy ašies, jei skaičius yra teigiamas, ir neigiamoje oy ašies kryptimi, jei numeris yra neigiamas.

Be to, nuo kito taško pjovimas atliekamas tiesiai, lygiagrečiai Axis OZ. Dėl šio tiesioginio, XOY koordinačių plokštuma yra segmentas, atitinkantis numerį 2. kryptis, Fig. 1.4 Kadangi šis segmentas yra išspręstas, yra apibrėžiamas taip pat, kaip ir ankstesniais atvejais.

Trečiojo segmento pabaiga yra ta vieta, kurios pozicija pateikiama pagal koordinates X, Y, Z.

Siekiant nustatyti šio punkto koordinates, būtina atlikti atvirkštine tvarka operacijos, kad mes atlikome ieškant šio taško poziciją pagal savo koordinates.

Nustatyti taško padėtį naudojant spindulio vektorių. Po taško padėtis gali būti nustatyta ne tik su koordinatėmis pagalba, bet ir su spindulio vektoriaus pagalba. Radio vektorius yra nukreiptas segmentas, atliktas nuo koordinačių pradžios šiuo metu. _

Vektoriaus spindulys pagamintas siekiant paskirti RA DIUS-vektoriaus ilgio raidę arba tas pats, jo modulis (1.4 pav.), Yra atstumas nuo kilmės iki taško M.

Po taško padėtis bus nustatoma naudojant spindulio vektorių tik tuo atveju, jei žinomas jo modulis (ilgis) ir kryptis erdvėje. Tik pagal šią sąlygą mes žinosime, kokia kryptimi nuo koordinatės pradžios turėtų būti atidėtas ilgio ilgiu, kad nustatytumėte taško padėtį.

Taigi, vietos vietos pozicija nustatoma pagal jos koordinates arba jo spindulio vektorių.

Modulis ir bet kokio vektoriaus kryptis suranda savo prognozes dėl koordinatės ašies. Suprasti, kaip tai daroma, pirmiausia reikia atsakyti į klausimą: ką jūs suprantate pagal vektoriaus projekciją ant ašies?

Praleisti nuo pradžios ir baigti vektoriuje ir statmenai ašiai Oi.

Taškai AJ ir INJ yra projekcijos, atitinkamai, pradžia ir pabaiga vektorinio A ant šios ašies.

Vektoriaus ir bet kokios ašies projekcija vadinama A1v1 segmento ilgiu tarp šios ašies pradžios ir pabaigos projekcijos, paimtos su "+" arba "-" ženklu.

Vektoriaus projekcija Mes žymime tą patį laišką kaip ir vektorių, bet pirmiausia, be rodyklės virš jos ir, antra, su indeksu apačioje, nurodant, kurį ašį numatoma vektoriaus. Taigi, Ah ir Ay - vektorinių sąnarių su koordinatės ašimi ir Oy.

Pagal vektorinio projekcijos apibrėžimą ant ašies, jis gali būti parašytas: ah \u003d ± i ajej.

Vektoriaus ant ašies projekcija yra algebrinė vertė. Jis išreiškiamas tose pačiose vienetuose kaip vektoriaus modulis.

Mes sutinkame apsvarstyti "Vector" projektą apie teigiamą ašį, jei nuo vektoriaus pradžios iki jo pabaigos projekcijos būtina eiti į teigiamą prognozių ašies kryptį. Kitaip (žr. 1.5 pav.) Manoma, kad jis yra neigiamas.

1.5 ir 1.6 paveikslai nėra sunku pamatyti, kad projekcija. Vektorius ant ašies bus teigiamas, kai vektorius yra ūminis kampas su prognozių ašies kryptimi, ir neigiamas, kai vektorius yra su krypties ašimi iš nuobodu kampu.

Svečių taško padėtis gali būti nustatyta naudojant koordinates arba spindulio vektorių, jungiančią kilmę ir tašką.

Būdų apibūdinti judėjimą. Referencinė sistema

Jei kūnas gali būti laikomas tašku, tada apibūdinti savo judėjimą, turite išmokti apskaičiuoti taško padėtį bet kuriuo metu, palyginti su pasirinktu etaloniniu korpusu.

Yra keletas būdų apibūdinti arba tas pats, užduotis, taško judėjimas. Apsvarstykite du iš jų dažniausiai taikomi.

Koordinatės metodas. Mes nurodysime taško padėtį naudodami koordinates (1.7 pav.). Jei taškas juda, jos koordinatės laikui bėgant skiriasi.

Kadangi taško koordinatės priklauso nuo to laiko, tada mes galime pasakyti, kad jie yra laiko funkcijos. Matematiškai, tai įprasta įrašyti kaip

(1.1)

Lygtys (1.1) vadinamos kinematinėmis lygtimis taško, įrašytų koordinačių formoje. Jei jie yra žinomi, tada už kiekvieną laiko momentą galėsime apskaičiuoti taško koordinates, todėl jos pozicija, palyginti su pasirinktu etaloniniu korpusu. Lygčių (1.1) forma kiekvienam konkrečiam judėjimui bus gana apibrėžta.

Linija, kurioje taškas juda erdvėje, vadinama trajektorija.

Priklausomai nuo trajektorijos formos, visi judėjimo taškai yra suskirstyti į tiesius ir kreivius. Jei trajektorija yra tiesia linija, taško judėjimas yra tiesinis, ir jei kreivė yra kreivės.

Vektorius metodas. Galima nurodyti taško padėtį, kaip ir žinoma, ir su spindulio vektoriaus pagalba. Kai materialus taškas yra perkeltas, spindulio-vektorius, nustatantis savo poziciją pasikeičia laikui bėgant (pasukamas ir keičia ilgį; 1.8 pav.), I.E. yra laiko funkcija:

Paskutinė lygtis yra vektoriaus formos įrašytų taškų judėjimo teisė. Jei tai žinoma, tada mes galime apskaičiuoti spindulio vektorinį tašką bet kuriuo metu, todėl nustatykite jo padėtį. Taigi trijų skaliarinių lygčių užduotis (1.1) yra lygiavertė vienos vektorinio lygties (1.2) užduočiai.

Kinematinės lygtys judesio įrašyti į koordinačių ar vektorinės formos leidžia nustatyti taško poziciją bet kuriuo metu.

Klausimas.

Trajektorija, kelias, judėjimas.

Atsakymas

Medžiagos trajektorija yra linija erdvėje, kuri yra taškų rinkinys, kuriame jis buvo įsikūręs, yra arba medžiaga taškas bus įsikūrusi savo poslinkio erdvėje, palyginti su pasirinkta nuoroda sistema. Labai svarbu, kad trajektorijos sąvoka turi fizinę reikšmę netgi nesant jo judėjimo. Kelias aiškiai iliustruoja Bobsley trasoje. (Jei pagal užduoties sąlygas galima apleisti savo plotį). Ir tai yra greitkelis, o ne pats pupeles.

Tai įprasta apibūdinti trajektoriją Medžiagos taškas žalingoje koordinačių sistemoje su spindulio vektoriaus, krypties, ilgio ir pradinio taško, kurio priklauso nuo laiko. Tokiu atveju kreivė, aprašyta iki spindulio vektoriaus erdvėje, gali būti atstovaujama kaip konjugatas, įvairių kreivių, kurie yra bendruoju atveju sankryžose. Tuo pačiu metu kiekvieno lanko kreivumas nustatomas pagal jo kreivio spindulį, nukreiptą į lanką iš momentinio posūkio centro, esančio toje pačioje plokštumoje, kaip ir pats lankas. Kai tiesi linija laikoma ribinančiu kreivės atveju, kurio kreivumo spindulys gali būti laikomas lygus begalybei. Ir todėl trajektorija bendroje byloje gali būti atstovaujama kaip konjuguotų lankų rinkinys.

Labai svarbu, kad trajektorijos forma priklauso nuo referencinės sistemos, išrinktos apibūdinti materialaus taško pasiūlymą. Taigi, paprastas vienodai pagreitintas judėjimas vienoje inercinėje sistemoje bendrame atvejis bus parabolinis kitoje vienodai judančioje inercinėje atskaitos sistemoje.

Greičio medžiaga Taškai visada skirti lanko tangentui, naudojamas apibūdinti taško trajektoriją. Šiuo atveju yra ryšys tarp greičio greičio, normalus pagreitis ir trajektorijos kreivumo spindulys šiuo metu:

Tačiau ne visi judėjimas su tam tikru greičiu palei žinomo spindulio kreivę ir įprastą (centripetal) pagreitį (centripetal), randama pagal pirmiau minėtą formulę, yra susijęs su galios pasireiškimu, kuria siekiama normaliai trajektorijai (centripeto jėga ). Taigi, randama pagal kasdienio judėjimo nuotraukas, bet kurios žvaigždės nesikalbės apie šio jėgos pagreitį, pritraukiant jį į poliarinę žvaigždę, kaip sukimosi centrą.

Kelias yra fizikos medžiagos trajektorijos ilgis.

Judėjimas (kinematika) yra fizinio kūno vietos pokyčiai erdvėje, palyginti su pasirinkta nuoroda sistema. Taip pat juda vadinama vektoriumi, kuris apibūdina šį pakeitimą. Jis turi priedų turtą. Segmento ilgis yra judėjimo modulis, tarptautinėje vienetų (c) sistemoje matuojamas metrais.

Galite apibrėžti judėjimą kaip spindulio-vektorinio taško pakeitimą :.

Judėjimo modulis sutampa su ištrauka, perduota toje ir tik tada, jei greičio kryptis nesikeičia važiuojant. Tuo pačiu metu trajektorija bus tiesia linija. Bet kuriuo kitu atveju, pavyzdžiui, kirvio metu, tai išplaukia iš trikampio nelygybės, kad kelias yra griežtai didesnis.

Momentinio taško greitis yra apibrėžiamas kaip judėjimo santykių riba iki mažo laiko, už kurį jis atliekamas. Griežčiau:

Žiūrėti Veledee ................................................ ...... .. ..

Klausimas.

Greitis, vidutinis greitis, momentinis greitis, kinematinė lygtis vienodam tiesiamuoju judesiu.

Atsakymas

Greitis (dažnai vadinamas anglų kalba. Greitis arba Fr. Vitesse) - vektorinis fizinis kiekis, apibūdinantis materialinio taško judėjimo greitį, palyginti su pasirinkta orientacine sistema; Pagal apibrėžimą, lygus spindulio vektorinio taško išvestiniam naudojimui laiku. Tas pats žodis taip pat vadinamas "Scalar" vertės - arba greičio vektoriaus modulio arba taško algebriniu greičiu, t. Y. Šio vektoriaus projekcija ant trajektorijos

Vidutinis greitis yra kinematikoje, kai kurios vidutiniškai būdingos judančio kūno greičio (arba medžiagos taško). Yra du pagrindiniai vidutinio greičio apibrėžimai, atitinkantys kaip skaliaro arba vektorinės vertės greičio įvertinimą: vidutinis bėgių greitis (skaliarinė vertė) ir vidutinis judėjimo greitis (vektorinis kiekis). Nesant papildomų paaiškinimų, vidutinis važiavimo greitis paprastai suprantamas vidutiniu greičiu.

Taip pat galite įvesti vidutinį judėjimo greitį, kuris bus vektorius, lygus laiko, kuriam jis yra padarytas, santykiui

Vienodo tiesios kūno linijos greitis vadinamas vertė, lygi jo judėjimo santykiui iki laiko, per kurį šis judėjimas įvyko.

Momentinis greitis - momentinis greitis vadinamas koordinatės taško pokyčių santykiu iki laiko intervalo, kuriam šis pokytis įvyko, tuo metu, siekdami nulio.

Geometrinė prasmė momentinio greičio yra pakreipimo veiksnys link judėjimo įstatymo tvarkaraščio.

Taigi, mes "susieta" momentinio greičio vertę į tam tikrą tašką - nustatykite greičio vertę tuo metu, šiuo erdvės tašku. Taigi, mes turime galimybę apsvarstyti kūno greitį kaip laiko funkciją arba koordinatės funkciją.

Pagreitis, vidutinis pagreitis Instant pagreitis, normalus pagreitis, tangentinis pagreitis, kinematinė lygtis vienodai nurodytam judėjimui.

Atsakymas

Klausimas.

Nemokamas lašas. Svorio pagreitis.

Atsakymas

be to, judėjimas vadinamas judėjimu, kuris padarytų kūną tik pagal sunkio įtaką, neatsižvelgiant į oro pasipriešinimą. Su laisvai krintant kūną su nedideliu h aukščiu nuo žemės paviršiaus (H "RZ, kur RZ yra žemės spindulys), jis juda su pastoviu pagreičiu g, nukreipta vertikaliai žemyn.

Pagreitis g vadinama laisvo kritimo pagreitinimu. Jis yra tas pats visoms įstaigoms ir priklauso nuo aukščio virš jūros lygio ir nuo geografinės platumos. Jei laiko pradžios pradžios (t0 \u003d 0) kūnas turėjo greitį V0, tada po savavališko laiko Δt \u003d t - t0, kūno greitis su laisva lašu bus: v \u003d v0 + g · T.

PATH H praėjo prie kūno laisvo kritimo, iki to laiko t:

Kūno greičio modulis po to, kai praeis laisvas kelias H yra iš formulės:

Nes. VK2-v02 \u003d 2 · g · h tada

Laisvo kritimo trukmė be pradinio greičio (V0 \u003d 0) nuo aukščio H:

1 pavyzdys. Kūnas nukrenta vertikaliai žemyn nuo 20 m aukščio be pradinio greičio. Nustatyti:

1) kelias h, praėjusį kūną paskutinį antrą rudenį,

2) vidutinis mažėjimo VSR greitis, \\ t

3) vidurinis greitis antroje VSR2 kelio pusėje.

Klausimas.

Pagrindinės molekulinės kinematinės teorijos pozicijos.

Atsakymas

Klausimas.

Molekulės sąvoka, atominis masės vienetas, santykinė atomų ir molekulių molekulių masė (Ponas.) medžiagos kiekis, pastovus Avogadro, molinė masė.

Atsakymas

Klausimas.

Tobula dujų. Pagrindinė molekulinės - kinetinė teorija tobula dujų.

Atsakymas

Idealios dujų būklės lygtis (Mendeleev lygtis yra Klapairone).

Klausimas.

Izoterminiai, izochnijos ir izobariški procesai.

Atsakymas

Klausimas.

Elektros įkrovimas ir jo savybės.

Atsakymas

Klausimas.

Coulon įstatymas.

Klausimas.

Elektrinis laukas. Elektrinis lauko stiprumas.

Atsakymas

Klausimas.

Darbo jėgos darbas keliaujant. Potencialus ir galimas skirtumas.

Atsakymas

Klausimas.

Geometrinės optikos įstatymai, absoliutus lūžio šviesos indeksas. Santykinis šviesos lūžio rodiklis.

Atsakymas

Klausimas.

Ploni lęšiai, plona objektyvo formulė.

Atsakymas

Objektyvas - stiklakalinis organas, apribotas vienu ar dviem sferiniais paviršiais.

Medžiagos taškas?

Valentina.

Standartinis materialinės taško apibrėžimas yra objekto modelis, kurio dydžiai, kurie sprendžiant problemą, galima apleisti. Tačiau tai gali būti aiškiau sakoma: Medžiagos taškas yra mechaninės sistemos modelis, kuris turi tik progresyvus, bet ne vidinius laisvės laipsnius. Tai automatiškai reiškia, kad medžiagos taško nesugebėjimas deformuoti ir sukimosi. Mechaninė energija gali būti laikoma materialiame taške tik kinetinės energijos judėjimo arba galimo sąveikos energijos su lauku, bet ne rotacijos ar deformacijos forma. Kitaip tariant, medžiaga yra paprasčiausia mechaninė sistema, kuri turi minimalų laisvės laipsnių skaičių. Medžiagos taškas gali turėti masę, įkrovimą, greitį, impulsą, energiją.
Šio apibrėžimo tikslumas matomas iš tokio pavyzdžio: retose dujose esant aukštai temperatūrai, kiekviena molekulė yra labai maža, palyginti su tipišku atstumu tarp molekulių. Atrodytų, kad jie gali būti apleisti ir laikomi medžiagų molekule. Tačiau tai nėra taip: molekulės virpesiai ir sukimasis yra svarbi molekulės "vidaus energijos" tankas, kurio "talpa" nustato molekulės matmenys.