Mi a fizika lényeges pontja. Anyagpont, szilárd. Kapcsolat valódi tárgyakkal

A teljes feladatok megoldásakor megkülönböztethetők a test alakjától és méretétől, és anyagi pontként tekinthetők.

Meghatározás

Anyagi pont A fizikában egy olyan testet hívnak, amelynek tömege van, de a méretek, amelyek a más testek távolságához képest elhanyagolhatók a vizsgált probléma során.

Az "anyagpont" fogalma

Az "anyagpont" fogalma absztrakció. A természetben nincsenek lényeges pontok. De a mechanika bizonyos problémáinak beállítása lehetővé teszi az absztrakció használatát.

Amikor a kinematika pontjáról beszélünk, matematikai pontként tekinthető. A kinematikában a pont alatt egy kis címkét jelent a testen vagy a testben, ha a méretei kicsiek azokkal a távolságokkal, amelyeket a test túllép.

A mechanika ebben a szakaszában, mint például a dinamika, egy anyagi pontról kell beszélnie, mint egy tömegű pont. A klasszikus mechanika főbb törvényei az anyagponthoz tartoznak, a testnek, amelynek nincs geometriai mérete, de sokat van.

A dinamikában a test mérete és alakja sok esetben nem befolyásolja a mozgás jellegét, ebben az esetben a test anyagi pontként tekinthető. De más körülmények között ugyanazt a testületet nem lehet figyelembe venni, mivel formája és mérete döntő fontosságú a testmozgás leírásában.

Tehát, ha egy személy érdekeit, hogy mennyi időt kell autót kap Moszkvától Tyumenba nem szükséges tudni, hogy mindenki mozog a kerekeket. De ha az autós megpróbálja összenyomni az autóját egy keskeny parkolóhelyen, akkor lehetetlen az autó az anyagpontra, mivel az autó mérete fontos. A földet az anyagi pontra veheti, ha a bolygónk mozgása a nap körül, de nem teheted meg, amikor a saját tengelye körül mozog, ha megpróbáljuk megállapítani az okokat, miért az éjszaka helyettesíti. Tehát ugyanez a testület bizonyos körülmények között lényeges pontként tekinthető, más körülmények között lehetetlen erre.

Vannak olyan mozgások, amelyekben a test biztonságos lehet az anyagpontra. Például a javasolt szilárd mozgást, minden részét ugyanúgy mozgatja, ezért egy ilyen mozgásban a test általában olyan pontnak tekinthető, amely egyenlő a test tömegével. De ha ugyanaz a test forog a tengelye körül, lehetetlen az anyagpontra.

És így az anyagpont a test legegyszerűbb modellje. Ha a test olyan lehet, mint egy anyagi pont, akkor jelentősen leegyszerűsíti a mozgása tanulmányozásának megoldását.

Különböző típusú forgalom megkülönböztethető, elsősorban a pálya megjelenésével. Abban az esetben, ha a pont pályája az egyenes vonal, akkor a mozgást egyszerűnek nevezik. A makroszkópos testmozgással kapcsolatban csak akkor kell beszélni az egyenes vagy görbületi testmozgásról csak akkor, ha a mozgás leírásakor lehetséges, ez a test egy pontjának mozgása korlátozott. A testen általában különböző pontok különböző típusú mozgást tehetnek.

Az anyagpontok rendszere

Ha a testet nem lehet az anyagponthoz venni, akkor az anyagi pontok rendszerként jeleníthető meg. Ebben az esetben a test mentálisan fel van osztva végtelenül kis elemekre, amelyek mindegyike az anyagpontra lehet venni.

A mechanika során minden testet anyagi pontrendszerként lehet ábrázolni. A forgalmi törvények, feltételezhetjük, hogy van egy módszerünk leírása bármely test.

A mechanikában jelentős szerepet játszanak egy teljesen szilárd test fogalma, amely anyagi pontrendszerként van meghatározva, a távolságok közötti távolságok változatlanok, a szervezet bármely kölcsönhatásával.

Példák a megoldással rendelkező feladatokra

1. példa.

A feladat. Ebben az esetben a test anyagi pontnak tekinthető:

A verseny a versenyen dobja a magot. A mag anyagi pontnak tekinthető?

A labda a tengelye körül forog. A labda az anyagpont?

A torna gyakorlása a bárokban.

A futó leküzdi a távolságot.

2. példa.

A feladat. Milyen feltételek mellett mozog a kő, tekinthető anyagi pont. Lásd az 1. ábrát és a 2. ábrát.

Döntés: Ábrán. 1 A kő méretei nem tekinthetők kicsi a távolsághoz képest. Ebben az esetben a kő nem tekinthető anyagi pontnak.

Ábrán. 2 kő forog, ezért nem tekinthető anyagi pontnak.

Válasz. A felhúzott kő anyagi pontnak tekinthető, ha méretei kicsiek a távolsághoz képest, és fokozatosan mozog (nincs forgás).

Meghatározás

Egy anyag pont egy makroszkopikus test, méretei, formája, a forgatás és belső szerkezete, amely figyelmen kívül hagyható, ha leírja annak mozgását.

Az a kérdés, hogy ez a test anyagi pontnak tekinthető-e, nem a test méretétől függ, hanem a probléma megoldására. Például a szárazföldi sugarán lényegesen kisebb, mint a talajtól a napig, és az orbitális mozgása jól leírható egy anyagi pont mozgásának, amelynek tömege egyenlő a föld tömegével és a központjában. Azonban, amikor figyelembe vesszük a föld napi mozgását a saját tengelye körül, anyagi pontja nem értelme. Az anyagpont modell alkalmazhatósága egy adott testre nem a test méretétől függ, mint a mozgás feltételeitől. Különösen a rendszer tömegének mozgása során a progresszív mozgásban lévő tömegközéppont mozgásának elmélete szerint minden szilárd test anyagi pontnak tekinthető, amelynek pozíciója egybeesik a tömegközépponttal.

Az anyagpont tömegének, pozíciójának, sebességének és más fizikai tulajdonságainak minden egyes konkrét időpontjában teljesen meghatározza a viselkedését.

A térben lévő anyagpont helyzetét a geometriai pont helyzete határozza meg. A klasszikus mechanika, az anyag tömege pont támaszkodik időben állandó és független minden jellemzőit annak mozgását és kölcsönhatás más szervek. A klasszikus mechanika kialakításának egy axiomatikus megközelítésével az alábbiak a tengely egyike:

Alapigazság

Az anyagpont egy geometriai pont, amely összhangban van egy skalárral, amelyet a Mass: $ (R, M) $, ahol $ R $ egy vektor az eukridai térben, utal minden dekarti koordináta-rendszerre. A tömeg állandó, független az űrben, idő nélkül.

A mechanikai energiát anyagi ponttal csak az űrben lévő mozgás kinetikus energiájának formájában lehet felállítani, és a mezőn való kölcsönhatás potenciális energiáját. Ez automatikusan azt jelenti, hogy az anyagpont képtelensége a deformitásokra (az anyagpont csak teljesen szilárd testnek nevezhető) és a saját tengelye körüli forgást, és a tengely irányába változik. Ugyanakkor a test modellje mozgatott, az anyagpont által leírt, amely a távolságot a pillanatnyi forgási központ és két Euler szög, amely meghatározza a vonal irányát, amely a pontot a központtal összekapcsolja Rendkívül széles körben használják a mechanika sok részében.

A valódi testületek mozgásának törvényeinek tanulmányozása az ideális modell - anyagpont mozgásának tanulmányozásával - a mechanika főszereplője. Bármely makroszkopikus test képviselheti egy összessége kölcsönható anyag pontok G, tömegekkel egyenlő a tömegek a részek. Az egyes részek mozgásának vizsgálata az anyagpontok mozgásának vizsgálatára csökken.

A korlátozott fogalmának alkalmazása az anyag pont látható ebben a példában: a ritkított gáz magas hőmérsékleten, a mérete minden molekula nagyon kicsi, mint a tipikus távolság molekulák között. Úgy tűnik, hogy elhanyagolhatóak és anyagi pontmolekulát tekinthetnek. Azonban ez nem mindig van így: rezgések és forgása a molekula - egy fontos tank „belső energia” a molekula, a „kapacitás”, amelynek méretei határozzák meg a molekula, a szerkezetét és kémiai tulajdonságait. Egy jó közelítéssel, mint anyagi pontként néha egy monimális molekulát (inert gázok, fémpárok stb.), De még az ilyen molekulákban is elég magas hőmérsékleten van, az elektronhéjak gerjesztése molekulák ütközése, majd kiemelés.

1. Feladat

a) a garázsba belépő autó;

b) Autó a pályán Voronezh - Rostov?

a) A garázsba belépő autó nem vehető igénybe az anyagpontra, mivel a jármű dimenziói elengedhetetlenek;

b) A Voronezh Rostov autópályán lévő autó az anyagpontra vehető igénybe, mivel az autó mérete sokkal kisebb, mint a városok közötti távolság.

Lehetőség van az anyagpontra:

a) egy fiú, aki az iskolából, 1 km-re halad;

b) Fiú töltés.

a) Amikor a fiú, az iskolából visszatér, 1 km-re halad a házhoz, akkor a mozgalomban lévő fiú anyagi pontként tekinthető, mert a méretei kicsiek a távolsághoz képest.

b) Ha ugyanaz a fiú végzi a reggeli töltés gyakorlatait, akkor lehetetlen figyelembe venni az anyagpontot.

Anyagi pont

Anyagi pont (Részecske) - a legegyszerűbb fizikai modell a mechanika tökéletes test, amelynek mérete nulla, akkor is számíthat a méretek, a test végtelenül kicsi, összehasonlítva más méretben vagy távolságok belül feltételezve szerinti feladatok tanulmány. A térben lévő anyagpont helyzetét a geometriai pont helyzete határozza meg.

Gyakorlatilag az anyagpont alatt megérti a testtömeg, méretét és formáját, amely ezt a feladatot megoldja.

A test egyenes mozgásával egy koordináta tengely elég ahhoz, hogy meghatározza pozícióját.

Jellemzők

Az anyagpont tömegét, pozícióját és sebességét minden egyes konkrét időpontban teljesen meghatározza viselkedését és fizikai tulajdonságait.

Kollaris

A mechanikai energiát anyagi ponttal csak az űrben lévő mozgás kinetikus energiájának formájában lehet felállítani, és (vagy) a potenciális interakció potenciális energiáját. Ez automatikusan azt jelenti, hogy az anyagpont képtelensége a deformitásokra (az anyagpont csak teljesen szilárd testnek nevezhető) és a saját tengelye körüli forgást, és a tengely irányába változik. Ugyanakkor a test modellje mozgatott, az anyagpont által leírt, amely a távolságot a pillanatnyi forgási központ és két Euler szög, amely meghatározza a vonal irányát, amely a pontot a központtal összekapcsolja Rendkívül széles körben használják a mechanika sok részében.

Korlátozás

A korlátozott fogalmának alkalmazása az anyag pont látható ebben a példában: a ritkított gáz magas hőmérsékleten, a mérete minden molekula nagyon kicsi, mint a tipikus távolság molekulák között. Úgy tűnik, hogy elhanyagolhatóak és anyagi pontmolekulát tekinthetnek. Azonban ez nem mindig van így: rezgések és forgása a molekula - egy fontos tank „belső energia” a molekula, a „kapacitás”, amelynek méretei határozzák meg a molekula, a szerkezetét és kémiai tulajdonságait. Egy jó közelítéssel, mint anyagi pontként néha egy monimális molekulát (inert gázok, fémpárok stb.), De még az ilyen molekulákban is elég magas hőmérsékleten van, az elektronhéjak gerjesztése molekulák ütközése, majd kiemelés.

Jegyzetek

Wikimedia Alapítvány. 2010.

• Mechanikai mozgás
• Teljesen szilárd test

Nézze meg, mi az "anyagi pont" más szótárakban:

Anyagi pont - Sok pont. A mechanika során az anyagpontot olyan esetekben használják, ahol a test méretei és alakja nem játszik szerepet a mozgás tanulmányozásakor, de csak a tömeg fontos. Szinte bármilyen test lehet megtekinteni anyagi pont, ha ... ... ... Nagy enciklopédikus szótár

Anyagi pont - Az objektum kijelölt mechanikájában beadott koncepció egy tömegű pontnak tekinthető. Az M. T álláspontja. PRÉ-ben a geom helyzete. Olyan pontok, amelyek jelentősen leegyszerűsítik a mechanika problémáinak megoldását. Gyakorlatilag testület lehet tekinteni ... ... ... Fizikai enciklopédia

anyagi pont - pont, amelynek tömege van. [Ajánlott feltételek összegyűjtése. 102. kiadás. Elméleti mechanika. A Szovjetunió Tudományos Akadémia. Tudományos Technikai Terminológia Bizottsága. 1984] Témák Elméleti Mechanika EN részecske de materitle Punkt FR Point Matériel ... Műszaki fordítókönyvtár

Anyagi pont Modern enciklopédia

Anyagi pont - A mechanika: végtelenül kis test. Az orosz nyelven szereplő külföldi szavak szótára. Chudinov A.n., 1910 ... Az orosz nyelv külföldi szavainak szótárja

Anyagi pont - Az anyag pont, a koncepció adjuk be, mechanika, hogy kijelölje a test, a méretek és a formája, amely el lehet hanyagolni. A térben lévő anyagpont helyzetét a geometriai pont helyzete határozza meg. A test anyagnak tekinthető ... ... ... Illusztrált enciklopédikus szótár

anyagi pont - A koncepció adagolhatjuk mechanika az objektum a végtelenül kicsi méretű tömegű. A térben lévő anyagpont helyzetét a geometriai pont helyzete, amely leegyszerűsíti a mechanikai problémák megoldását. Gyakorlatilag minden test ... ... ... enciklopédikus szótár

Anyagi pont - geometriai pont tömeggel; Anyag dot absztrakt kép egy anyagi test, amelynek tömege és nincs mérete ... A modern természettudomány kezdete

anyagi pont - Materialusis TAŠKAS STATUSAS T SRITIS FIZIKA ATITIKMENYS: ANGL. Tömegpont; Anyagpont vok. Massenpunkt, m; Materieller Punkt, M Rus. anyagpont, f; Pont Mass, F Pranc. Point Masse, M; Point Matériel, M ... Fizikos Terminų žodynas

anyagi pont - Pont sok ... Polytechnikai terminológiai szótár

Könyvek

• Táblázatok készlete. Fizika. 9. fokozat (20 táblázat) ,. 20 lapos akadémiai album. Anyagpont. Egy mozgó test koordinátái. Gyorsulás. Newton törvényei. A globális gravitáció törvénye. Egyenes és görbületi mozgás. Testmozgás

A test mechanikus mozgását úgy nevezik, hogy az űrben lévő térben lévő helyzetben változik. Tanulja a szerelő testének mozgását. A mozgása abszolút szilárd (nem deformálódó, amikor a mozgó és interakció), amelyben annak minden pont abban a pillanatban mozog egyformán, nevezzük transzlációs mozgást, szükséges, hogy leírja a mozgását egy pont a test. A mozgalom, amelyben a pályáira minden pont a test köröket közepén egy egyenes vonal és a repülőgépek a körök merőlegesek ezt a közvetlen, az úgynevezett rotációs mozgás. A test, a forma és a méretek, amelyek ilyen körülmények között elhanyagolhatók, anyagi pontnak nevezik. Ez elhanyagolható

az érték megengedhető, ha a test méretei kicsiek a távolsághoz képest, vagy a test távolsága más testekhez. A testmozgás leírásához bármikor tudnia kell a koordinátáit. Ez a mechanika fő feladata.

2. A mozgás relativitása. Referencia rendszer. Egységek.

Az anyagpont koordinátáinak meghatározásához ki kell választania a referencia szervt, és társítja a koordináta-rendszert vele, és állítsa be az idő kezdetét. A koordináta-rendszer és az idő időzítésének megkezdésének megjelölése referenciarendszert képez, amelyhez a testmozgást figyelembe vesszük. A rendszernek mozognia kell a postcant rátával (vagy pihenésre, ami általában ugyanazzal a dologgal beszél. A testmozgás, az átadott útvonal és a mozgás pályája - függ a referenciarendszer kiválasztásától, azaz Mechanikai mozgás relatív. A hosszúsága hossza a távolság, a fény vákuumban egy másodperc alatt. Másodszor - Az idő mérési egysége megegyezik a cézium-133 atom sugárzási idejeivel.

3. Pályázat. Útvonal és mozgás. Azonnali sebesség.

A test pályáját az űrmozgó anyagban leírt vonalnak nevezik. Az út a pálya területének hossza az anyagpont végső mozgásához. RADIUS vektor - vektor, amely összekapcsolja az eredetét és a helyet. Mozgás - vektor, amely összekapcsolja az idő alatt kiképzett pályakeret kezdeti és végpontját. A sebesség olyan fizikai érték, amely egy adott időpontban jellemzi a mozgás sebességét és irányát. Az átlagos sebesség meghatározása. Az átlagos pályasebesség egyenlő az utat az út át a szervezet által az időintervallum ezt a hiányosságot. . Azonnali sebesség (vektor) - a sugárvektor mozgó pont első származtatása. . Az azonnali sebesség célja a pályán, a közepén - a szekció mentén. Instant pályasebesség (skalár) - az első származékot az út időben, mérete megegyezik a pillanatnyi sebesség

4. Egyenletes egyenletes mozgás. A kinematikai értékek függőségének grafikonjai az egyenletes mozgásban. Addíciós sebességek.

Az állandó modulóval és irányú mozgás egységes egyszerű mozgásnak nevezik. Egységes egyenletes mozgalommal a test ugyanolyan távolságokat ad el egyenlő időközönként. Ha a sebesség állandó, akkor az átutaló útvonal kiszámításra kerül. A sebességet a sebesség hozzáadása a következőképpen fogalmazzák meg: az anyagpont mozgási sebessége a rögzített referenciarendszerre vonatkoztatva megegyezik a mozgatható rendszer mozgásának sebességének vektorösszegével és A mobilrendszer mozgási sebessége viszonylag rögzített.

5. Gyorsulás. Egyenlő egyenértékű mozgalom. A kinematikus mennyiségek függőségének grafikonjai időről az egyensúlyi mozgásra.

Mozgás, amelyben a test egyenlő időközönként egyenlő időközönként egyenlőtlen mozgást végez, egyenetlen mozgásnak nevezik. Az egyenetlen progresszív mozgással a test sebessége idővel változik. A gyorsulás (vektor) olyan fizikai érték, amely jellemzi a modul sebességének megváltoztatásának sebességét és az irányt. Azonnali gyorsítás (vektor) az első idő származéka. . Alternatívaként a mozgalom gyorsulása, állandó modul és iránya. Az egyensúlyi mozgás sebességét kiszámítjuk.

Innen megjelenik az egyensúlyi mozgású útvonal képlete

Továbbá a sebességegyenletből származó képletek és az egyensúlyi mozgás útja.

6. Szabad csepp test. A gravitáció gyorsítása.

A test leesik a testmozgásnak a gravitációs területen (???) . A vákuumban lévő testek csökkenését szabad cseppnek nevezik. Kísérletileg megállapították, hogy amikor a test szabad, ugyanez ugyanúgy mozognak, függetlenül a fizikai jellemzőitől. A felgyorsulás, amellyel a testet a földbe esik, a szabad esés gyorsulásának nevezik, és jelzik

7. Egyenletes mozgás a kerület körül. Gyorsítás egységes testmozgással a kör körül (centripetális gyorsulás)

A pályán kellően kis részének bármilyen mozgása megközelítőleg a kerület körül egységes mozgásnak tekinthető. A kör körüli egyenletes mozgás folyamatában a sebességérték állandó marad, és a sebességvektor iránya megváltozik.<рисунок>.. A sebesség a gyorsulás, amikor vezetői körül a kör merőleges a sebességvektor (irányított által tangens), a közepén a kör. Az időtartam, amelyre a szervezet teljes körű fordulatot tesz a kerület körül, egy időszak. . Az érték, fordított időszak, amely az időegységenkénti fordulatszámok számát mutatja, gyakoriságnak nevezik. Ezen képletek alkalmazása, ez lehet, vagy. Szögsebességet (rotációs sebesség) definiálunk . A test minden pontjának szögsebessége ugyanaz, és jellemzi a forgó test egészének mozgását. Ebben az esetben a test lineáris sebességét fejezi ki, mint a gyorsulás - tetszik.

A mozgások függetlenségének elve a test bármely pontjának mozgása, mint két mozgás összege - progresszív és rotációs.

8. Az első Newton törvény. Inerciális referenciarendszer.

A test sebességének megőrzésének jelensége a külső hatások hiányában tehetetlenségnek nevezik. Az első törvénye Newton, aki a törvény a tehetetlenség, azt mondja: „Vannak hivatkozási rendszerek, amelyhez képest fokozatosan mozgó testek megtartják állandó fordulatszámot, ha más szervek nem járnak rájuk.” A referencia-rendszer, amelyhez képest a szervek hiányában a külső befolyások mozognak egyenes és egyenletes úgynevezett inerciális referencia rendszerek. A Földhöz kapcsolódó referenciarendszerek inerátornak tekinthetők, a Föld forgásának elhanyagolására vonatkoznak.

9. Tömeg. Kényszerítés. Newton második törvénye. Erők hozzáadása. Gravitáció középpontja.

A test testének megváltoztatásának oka mindig más testekkel való kölcsönhatása. A két test kölcsönhatása mindig megváltozik a sebesség, azaz Gyorsulást vásárolnak. A két test gyorsulásának aránya ugyanolyan kölcsönhatásokkal rendelkezik. A testtulajdon, amelyen a gyorsítása függ, amikor más testekkel való kölcsönhatásba kerül, tehetetlenségnek hívják. Az inertség mennyiségi mérése a test tömege. A kölcsönhatásos testek tömegének aránya megegyezik a gyorsító modulok fordított arányával. Newton második törvénye meghatározza a mozgás - gyorsulás, valamint a kölcsönhatás dinamikus jellemzőit. , vagy pontosabban, vagyis Az anyagpont impulzusának változása megegyezik a rajta erejével. A több erő egy testének egyidejű akciójával a test olyan gyorsulással mozog, amely egy olyan gyorsulást jelent, amely az egyes erőknek külön-külön van kitéve. A vektorok kialakulásának szabályainak egy pontra alkalmazandó erők. Ezt a rendelkezést az erők függetlenségének elvének nevezik. A tömegek középpontja olyan szilárd vagy szilárd testű rendszer, amely ugyanúgy mozog, mint az anyagi tömeg, amely egyenlő az egész rendszer tömegének teljes összegével, amelynek ugyanaz az ebből eredő ereje cselekszik a testen. . Ezt a kifejezést időben integrálva kifejezést kaphat a tömegközéppont koordinátáira. A gravitációs központ egyformán a gravitáció mindegyikének súlypontjának alkalmazása, amely a test részecskéire vonatkozik az űrben lévő bármely helyzetben. Ha a test lineáris méretei kicsiek a föld méretéhez képest, a tömegek középpontja egybeesik a súlyponttal. Az összes elemi gravitációs erők pillanatának összege a gravitációs központon áthaladó tengelyhez képest nulla.

10. A harmadik Newton törvény.

A két test bármely kölcsönhatásával a megszerzett gyorsulások moduljainak aránya folyamatosan megegyezik a tömegek inverz viszonyával. Mivel A testek kölcsönhatásában a gyorsulások sebessége ellentétes irányba van, rögzítheti ezt . Newton második törvénye szerint az első testületen fellépő erő egyenlő a másodikval. Ily módon ,. A harmadik Newton-törvény megköti az erőt, amellyel a testületek egymással járnak el. Ha két test egymással kölcsönhatásba lép, a köztük lévő erőket különböző testekre alkalmazzák, egyenlő méretűek, ellentétben az irányt, az egyenes vonal mentén, ugyanolyan jellegűek.

11. Rugalmassági erők. A szuka törvénye.

A test deformációjából eredő erő és a testrészecskék mozgásaival ellentétes oldalra irányuló erő a rugalmasság ereje. A rúddal végzett kísérletek azt mutatták, hogy kis deformációval a test méretéhez képest a rugalmassági erő modulja közvetlenül arányos a vektor moduljával a rúd szabad végének mozgatásához, amely a vetületben úgy néz ki. Ezt a kapcsolatot az R.GUK létrehozta, törvényét úgy alakították ki, mint: A test deformációja során felmerülő rugalmasság ereje arányos a test hosszúságával szemben a testrészecskék mozgásának irányával szemben a deformáció során. Együttható k. A test merevsége, és a test alakjától és anyagától függ. A méteren Newtonban fejeződik ki. A rugalmasság erőssége az elektromágneses kölcsönhatások miatt következik be.

12. Súrlódási erők, csúszó súrlódási együttható. Viszkózus súrlódás (???)

A testek kölcsönhatásának határán felmerülő erőt a testületek relatív mozgása hiányában békeszerző erőnek nevezik. A pihenés súrlódási ereje megegyezik a külső erőmodullal, amelynek célja a testek érintkeztetése és az irányban ellentétes. Az egyik test egy másik mozgása a másik felületén, a külső erő hatására a testre, az erő érvényes a hajtóerő moduljára és az ellenkező irányra. Ezt az erőt súrlódás erejének nevezik. A slip súrlódási szilárdság vektor célja a sebességvektorral szemben, így ez az erő mindig a test relatív sebességének csökkenéséhez vezet. A súrlódási erők is, valamint a rugalmasság ereje, elektromágneses jellegű, és az érintkező testek atomjai elektromos töltései közötti kölcsönhatás következtében következik be. Kísérletileg megállapították, hogy a nyári súrlódási erő moduljának maximális értéke arányos a nyomás erejével. A többi súrlódási erő és a csúszó együttható maximális értékével is megközelíthető, mint a súrlódási erők és a testnyomás közötti arányossági együtthatókkal.

13. Gravitációs erők. A globális gravitáció törvénye. Gravitáció. Testsúly.

Abból a tényből, hogy a testek, függetlenül attól, hogy tömegesséből ugyanazzal a gyorsulással, következik, hogy a rájuk járó erő arányos a test tömegével. Ez a vonzerő ereje, amely a földről minden testen működik, súlyos gravitációnak nevezik. A testületek közötti bármely távolságra érvényes gravitációs erő. Minden testet vonzanak egymáshoz, a világ ereje közvetlenül arányos a tömegek tömegével, és fordítottan arányos a négyzet alakú köztük. A világ erősségeinek vektorai egy egyenes vonalú összekötő tömegközpontok mentén irányulnak. , G gravitációs állandó, egyenlő. A testtömegét úgynevezik, hogy a test a gravitáció következtében a támogatást vagy a felfüggesztést biztosítja. A test súlya megegyezik a modullal, és ellentétes a támogatás rugalmasságának irányával Newton harmadik törvénye szerint. Newton második törvénye szerint, ha nincs hatalom ereje a testen, a test gravitációja rugalmassággal egyenlő. Ennek eredményeképpen a fix vagy egyenletesen mozgó vízszintes támogatás testtömege megegyezik a gravitáció erősségével. Ha a támogatás gyorsulással mozog, akkor a második Newton törvényre Hol jelenik meg. Ez azt jelenti, hogy a test súlya, amelynek iránya, amelynek iránya egybeesik a szabad esés gyorsulásának irányával, kisebb, mint a test többi része.

14. A testmozgás függőlegesen a gravitáció alatt. Mesterséges műholdak mozgása. Súlytalanság. Első kozmikus sebesség.

Amikor a testet párhuzamosan dobja a föld felszínéhez, a repülési távolság lesz, annál nagyobb a nagyobb sebesség. Nagy sebességű értékeken figyelembe kell venni a föld shag-képződését is, amely a gravitációs vektor irányában való változásban tükröződik. A sebesség bizonyos értékén a test a világ ereje alatt mozoghat a föld körül. Ez a sebesség, az első kozmikusnak nevezhető, meghatározható a testmozgás egyenletéből a kör körül. Másrészről, Newton második törvényéből és a világ világából következik, hogy. Így távol van R. az égi testtömeg közepétől M. Az első kozmikus sebesség egyenlő. A test testének megváltoztatásakor az ellipszis köréről az orbit alakja megváltozik. Amikor elérte a második kozmikus sebességet, az orbit parabolikus lesz.

15. Body lendület. Az impulzus megőrzésének törvénye. Sugárhajtás.

Szerint a második törvénye Newton, függetlenül attól, hogy a test békében vagy mozgatható, a változás a sebessége csak akkor következhet be, ha kölcsönhatásba más szervezetekkel. Ha a testtömegen van m. egy ideig t. Erő van, és a mozgás sebessége korábban változik, majd a test gyorsulása egyenlő. Newton második törvénye alapján erőt írhat. A cselekvés időpontjában megegyező erővel megegyező fizikai értéket erőteljesítménynek nevezik. Az impulzus erő azt mutatja, hogy van egy nagyságrenddel egyformán változik minden testben hatása alatt ugyanazok az erők, ha az idő erő egyaránt egyaránt. Ezt az értéket a testtömegének a mozgás sebességének termékével egyenlő testimpulzusnak nevezik. A testimpulzus változása megegyezik az erő impulzusával, ami ezt a változást okozza. Két test, tömeg, masszív és sebességgel mozog. Szerint a harmadik törvénye Newton, ható erők a szerveket a kölcsönhatás mértéke megegyezik a modul, és ellentétes irányban, azaz a Ezek jelölhetők. Az impulzusok változásaihoz, amikor kölcsönhatásba kerülhetők. Ezekből a kifejezésekből ezt kapjuk Vagyis a két testek vektorösszege, mielőtt az interakció megegyezik az interakció utáni impulzusok vektoros összegével. Általánosabb formában az impulzus-védelmi törvény így hangzik: ha ezután.

16. Mechanikai munka. Erő. Kinetikus és potenciális energia.

Munka DE Az állandó erőt az erő és a mozgás moduljainak termékével megegyező fizikai értéknek nevezzük, amelyet a vektorok közötti szög koszinuszával szorozunk. . A munka skaláris érték, és negatív érték lehet, ha a szög a venózisok és az erők között van. A munkaegység nevezzük Joule, 1 Joule egyenlő által végzett munka erő 1 Newton mozgatása közben az a pont az alkalmazás 1 méterrel. A hatalom egy fizikai érték, amely megegyezik a munka arányával a munka elvégzésével. . A teljesítmény az úgynevezett Watt, 1 Watt egyenlő a teljesítmény, amely a munka 1 Joule végezzük 1 másodperc. Tegyük fel, hogy van egy tömeg m. Van egy erő (amely általában több erők eredménye lehet), amelynek hatása alatt a test a vektor irányába mozog. A második Newton törvény hatalommodulja egyenlő ma., és a mozgás vektor modul a gyorsulással és a kezdeti és végsebességekkel társul. Innen dolgozni, kiderül a képlet . A testtömegének négyzetméteres termékének fizikai értékét a kinetikus energiának nevezik. A testre alkalmazott egyenlő erők munkája megegyezik a kinetikus energia változásaival. A fizikai értéke egyenlő a termék a testtömeg a szabadesés gyorsulás modul és a magasságot, ameddig a test fölé a felületre zéró potenciálú nevezzük a potenciális energia a test. A potenciális energia változása jellemzi a testmozgás mozgását. Ez a munka megegyezik az ellenkező jelzéssel vett potenciális energia változásaival. A föld felszínén található test negatív potenciális energiával rendelkezik. A potenciális energia nemcsak felemelte a testeket. Tekintsük a rugalmasság erejével végzett munkát a tavasz deformációja során. A rugalmasság ereje közvetlenül arányos a deformációval, és átlagos értéke egyenlő lesz , a munka megegyezik a deformáció erejével vagy . A test merevségének felét négyzet alakú deformációra jutó fizikai értéke a deformált test potenciális energiájának nevezik. A potenciális energia egyik fontos jellemzője, hogy a test nem tudja, anélkül, hogy más testekkel kölcsönhatásba lépne.

17. Az energiatakarékosság megőrzése a mechanikában.

A potenciális energia jellemzi a kölcsönhatásokat, kinetikus - mozgást. Mindkettő, a másik pedig az interakció eredményeként felmerül. Ha több test van kölcsönhatásba lépni egymással az erők és a rugalmassági erők, és nincsenek külső erők az általuk cselekedni (vagy rokona nulla), akkor bármilyen kölcsönhatással, a rugalmasság erejének vagy a sír erejének munkája egyenlő a Változás az ellenkező jelekkel. Ugyanakkor a kinetikus energia tétele szerint (a test kinetikus energiájának változása megegyezik a külső erők munkájával). Az azonos erősség munkája megegyezik a kinetikus energia változásaival. . Ebből az egyenlőségből következik, hogy a zárt rendszert alkotó testületek kinetikus és potenciális energiáinak összege és az egymással való kölcsönhatásban és a rugalmassággal kölcsönhatásban marad. A testek kinetikai és potenciális energiáinak összegét teljes mechanikai energiának nevezik. Az egymással összekapcsolt testek zárt rendszerének teljes mechanikai energiája változatlan marad. A gravitációs és rugalmassági erők munkája egyenlő, egyrészt a kinetikus energia növekedése, másrészt a potenciális csökkenés, azaz a munka megegyezik az egyik energiával fajok egy másiknak.

18. Egyszerű mechanizmusok (ferde sík, kar, blokk) használatuk.

A ferde síkot használják, hogy a test testét egy nagy tömeg lehet mozgatni az erő hatással, szignifikánsan alacsonyabb testtömeg. Ha a lejtős sík szöge egyenlő, akkor a test mozgatásához a sík mentén kell mozgatni, hogy erőt kell alkalmazni. Az erő aránya a test súlyának a súrlódó erő figyelmen kívül hagyásával megegyezik a sík szögének sinusával. De amikor erőt akartam, nincs győztes a munkában, mert Az út időnként nő. Ez az eredmény az energia megőrzésének törvényének következménye, mivel a gravitációs munka nem függ az emelési pályától.

A kar egyensúlyban van, ha az óramutató járásával megegyező irányban forgó erők pillanata megegyezik a megvilágítás pillanatával, az óramutató járásával ellentétes irányba forgatva a kart. Ha az irányok a erők a ható erők a kar merőleges a legrövidebb közvetlen összekötő a kérelem pontok és a forgástengely, az egyensúlyi feltételeket formájában. Ha a kar nyereményt biztosít. A győzelem hatályban nem ad győzelmet a munkában, mert Ha egy szögben fordul elő, az erő teszi a munkát, és az erő teszi a munkát. Mivel feltétel szerint.

A blokk lehetővé teszi, hogy megváltoztassa az erő irányát. A rögzített blokk különböző pontjaihoz kapcsolódó erők vállai azonosak, ezért a rögzített blokk nyerési ereje nem ad. Amikor a rakományt egy mobil egység segítségével emeli, a nyeremények kétszer hatályosak, mert A gravitációs váll kétszerese a kábelfeszítő erő vállának válla. De ha a kábelt hosszabb ideig nyújtja l. A terhelés magasra emelkedik l / 2.Ezért a rögzített blokk nem ad nyereményt a munkában.

19. Nyomás. Pascal törvény folyadékok és gázok számára.

A felületre merőleges erőmodul arányának megfelelő fizikai érték, amely a területre merőleges, úgynevezett nyomás. Nyomásegység - Pascal, egyenlő az 1 Newton által 1 négyzetméteres területre. Minden folyadék és gáz sugárzási nyomást ad az összes irányban.

20. Jelentési hajók. Hidraulikus nyomás. Légköri nyomás. Bernoulli egyenlet.

A hengeres edényben az edény alján lévő nyomás nyomása megegyezik a folyadékoszlop tömegével. Az edény alján lévő nyomás egyenlő ahol a nyomás mélységben van h. Egyaránt. Az edény falán ugyanaz a nyomás érvényes. Egyenlőség a folyadék nyomást gyakorol az azonos magasságban vezet az a tény, hogy a jelentési hajók bármely formában, szabad felületei a korlátozott homogén folyadékot ugyanazon a szinten (esetében elhanyagolva a alamizsnául kapilláris erők). Egy inhomogén folyadék esetében a sűrűbb folyadékoszlop magassága kevésbé lesz kisebb sűrű. A Pascal törvénye alapján hidraulikus gép működik. Két kommunikációs edényből áll, különböző területek zárt dugattyúja. Az egyik dugattyú külső erő által termelt nyomást a Pascal törvénye a második dugattyúba továbbítja. . A hidraulikus gép erős erősséget ad, annyiszor, mint a nagy dugattyú területe kisebb négyzet.

A befogadhatatlan folyadék álló mozgásával a folytonosság egyenlete érvényes. Az ideális folyadékhoz, amelyben elhanyagolhatja a viszkozitást (vagyis a részecskék közötti súrlódás) matematikai kifejezést Az energia megőrzésének törvénye a Bernoulli-egyenlet .

21. Torricelli tapasztalat. Változások a légköri nyomás magasságával.

A gravitáció hatása alatt a légkör felső rétegei az alapul szolgálnak. Ez a nyomás a Pascal törvénye szerint minden irányba kerül. Ez a nyomás a föld felszínén a legnagyobb jelentőséggel bír, és a légoszlop súlyának köszönhető a légköri határon. A magasság növekedésével az atmoszféra rétegei, amelyek a felületre csökkentek, ezért a magasságú légköri nyomás csökken. A tengerszintű légköri nyomás 101 kPa. Az ilyen nyomás 760 mm-es higanymagasságú szája van. Ha a csövet folyékony higanyba dobjuk, amelyben a vákuum létrejön, akkor atmoszferikus nyomás alatt, a higany olyan magasságban emelkedik, amelyben a folyadékoszlop nyomása egy külső légköri nyomásnak felel meg a higany nyitott felületén. Amikor a légköri változás megváltozik, a csőben lévő folyadékoszlop magassága szintén megváltozik.

22. Archimedean A folyadékok és gázok napja. Az úszás feltételei Tel.

A nyomás függése a folyadékban és a mélységből a mélységből a folyadékban vagy gázban merülő bármely olyan testen működő övezőerő előfordulásához vezet. Ezt az erőt archimedean hatalomnak nevezik. Ha a testet a folyadékba terheljük, akkor az edény oldalfalára nyíló nyomást megegyezik egymással, és az ebből eredő nyomások az alsó és a fentiek az archimedean erő. . A folyadékba merülő test (gáz) a test által elmozdult folyadék (gáz) súlyával megegyezik a test tömegével. Az archimedean erejét ellentétesen irányítja a gravitációs erejével, így a testtömeg folyadékban való mérése során kisebb, mint vákuumban. A folyadék testén, a gravitáció erőssége és az archimedean erő. Ha a modul súlyerőssége több - a test süllyed, kevesebb - felbukkan, egyenlő - lehet egyensúlyban lévő mélység. Ezek a kapcsolatok megegyeznek a testsűrűség és a folyadék (gáz) viszonyával.

23. A molekuláris kinetikus elmélet és tapasztalt indoklás fő rendelkezései. Brownian mozgás. Súly és méret molekulák.

A molekuláris kinetikus elméletet az anyag szerkezetének és tulajdonságainak tanításának nevezik az atomok és molekulák létezésének az anyag legkisebb részecskéinek. Az MKT fő rendelkezései: Az anyag atomokból és molekulákból áll, ezek a részecskék kaotikusan mozognak, a részecskék kölcsönhatásba lépnek egymással. Az atomok és molekulák mozgása és kölcsönhatásai megfelelnek a mechanika törvényeinek. A molekulák kölcsönhatásában a konvergenciájukkal, a vonzerő ereje érvényesül. Néhány távolságban vannak olyan visszataszító erők, amelyek jobbak a vonzerő erő moduljához. A molekulák és az atomok válogatás nélküli ingadozásokkal rendelkeznek azok a rendelkezések tekintetében, ahol a vonzerő és a visszataszító egyensúly erőssége egymást. A folyadékban a molekula nemcsak ingadozik, hanem ugrik az egyensúlyi helyzetből a másikra (folyékonyság). Az atomok közötti távolságban, sokkal nagyobb, mint a molekulák mérete (összenyomhatóság és kiterjesztés). R. Browne a 19. század elején felfedezte, hogy a szilárd részecskék véletlenszerűen mozognak a folyadékban. Ez a jelenség csak megmagyarázhatja az MTK-t ,. A véletlenszerűen mozgó folyadék vagy gázmolekulák szilárd részecskékkel szembesülnek, és megváltoztatják mozgásának irányát és sebességmodultját (ugyanakkor természetesen, változó és iránya és sebessége). Minél kisebb a részecskeméretek, annál jobban észrevehetőek, az impulzus változása. Bármely anyag részecskékből áll, így az anyag mennyisége arányosnak tekinthető a részecskék számával. Az anyag mennyiségének egysége mól. A MOL egyenlő az olyan anyag mennyiségével, amely olyan sokatomot tartalmaz, amely 0,012 kg szén-dioxid-12 S-ban tartalmazza őket. A molekulák számának aránya az anyag mennyiségéhez állandó Avhipa-nak nevezhető: . Az anyag mennyisége megtalálható a molekulák számának arányának az állandó avogadróhoz. Moláris tömeg M. az anyag tömegének arányának megfelelő értéke m. az anyag mennyiségére. A moláris tömeget kilogrammban fejezzük ki. A moláris tömeg a molekula tömegén keresztül fejezhető ki m 0. : .

24. Tökéletes gáz. A tökéletes gáz molekuláris kinetikus elméletének fő egyenlete.

Az anyag tulajdonságainak magyarázata egy gáznemű állapotban, ideális gázmodellt használnak. Ebben a modellben a következő feltételeket feltételezzük: a gázmolekulák elhanyagolható méretűek a hajó térfogatához képest, a molekulák közötti vonzerő erőssége, ha az edényt ki kell kapcsolni, és a hajó falait. A gáznyomás jelenségének minőségi magyarázata az, hogy az ideális gáz molekulái az edény falaival való ütközésekben való ütközésben rugalmas testekkel kölcsönhatásba lépnek velük. A molekula az edény falával történő ütközésénél a tengelyre merőleges sebességvektor vetítése a falra merőleges az ellenkezőjére változik. Ezért, amikor ütközés, a vetítés gyors -Mv X. előtt mv X., és az impulzus változása egyenlő. Az ütközés során a molekula a falra cselekszik a Newton harmadik törvényével, az irányával ellentétes csendben. A molekulák nagyon, és az egyes molekulák oldalán működő erők geometriai összegének átlagos értéke, és gáznyomást képez az edény falára. A gáznyomás megegyezik a nyomóerő modul arányával az edény falának területére: p \u003d f / s. Tegyük fel, hogy a gáz egy köbös edényben található. Az egyik molekula impulzusja 2 mv, egy molekula átlagosan befolyásolja a falat 2MV / dt.. Idő D. t. a hajó egyik faláról egy másik egyenlő 2L / V., ennélfogva, . Az összes molekula edényének falán lévő nyomás ereje arányos a számukkal, azaz . A molekulák teljes kaotikus mozgásának köszönhetően az egyes utasítások mindegyikének mozgása ugyanolyan és egyenlő a molekulák teljes számának 1/3-értékével. Ily módon ,. Mivel a nyomást a kubai tér szélén állítják elő l 2., a nyomás egyenlő lesz. Ezt az egyenletet a molekuláris kinetikus elmélet fő egyenletének nevezik. A molekulák átlagos kinetikus energiájára terveztük.

25. Hőmérséklet, mérése. Abszolút hőmérséklet-skála. Gázmolekulák sebessége.

A tökéletes gáz fő MCT-egyenlet létrehoz egy kapcsolatot a mikro- és makroszkópos paraméterek között. Ha két testet érintkezik, a makroszkópos paraméterek megváltoznak. Amikor ez a változás megszűnt, azt mondják, hogy van egy termikus egyensúly. A fizikai paraméter, ugyanaz a test testének minden részében, amely hőegyensúlyban van, a testhőmérsékletnek nevezik. A kísérletek kimutatták, hogy a termikus egyensúlyban lévő bármely gáz esetében a térfogatú nyomás aránya a molekulák mennyiségére ugyanaz . Ez lehetővé teszi, hogy az összeget a hőmérséklet mértéke. Mint n \u003d n / v, figyelembe véve a fő MKT-egyenletet, ezért az érték megegyezik a molekulák átlagos kinetikus energiájának kétharmadával. hol k. - Az arányossági együttható a skála függvényében. Az egyenlet bal oldalán a paraméterek nem negatívak. Innen - a gázhőmérséklet, amelynél állandó térfogatú nyomás nulla, abszolút nulla hőmérsékletnek nevezhető. Ennek az együtthatónak az értéke két ismert állapotban található, ismert nyomás, térfogat, hőmérsékletmolekulák száma. . Együttható k., a boltzmann állandónak nevezik, egyenlő . A hőmérséklet és a közepes kinetikus energia hőmérsékletének egyenleteiből következik, azaz. A molekulák kaotikus mozgásának átlagos kinetikus energiája arányos az abszolút hőmérsékletgel. . Ez az egyenlet azt mutatja, hogy ugyanolyan hőmérsékleti értékekkel és molekulák koncentrációja, a gázok nyomásának egyaránt.

26. Az ideális gáz (Mendeleev-Klapairon egyenlet) egyenlete. Izotermikus, izochrán és izobárfolyamok.

A nyomástól függően a koncentráció és a hőmérséklet függvényében lehetőség van a makroszkopikus gázparaméterek - a térfogat, a nyomás és a hőmérséklet közötti kapcsolatot. . Ezt az egyenletet az ideális gáz (Mendeleev-Klapairon egyenlet) egyenletének nevezik.

Az izotermus folyamatot az állandó hőmérsékleten folyó folyamatnak nevezik. Az ideális gáz állapotának egyenletéből következik, hogy a gáz állandó hőmérséklete, tömege és összetétele, a térfogatra gyakorolt \u200b\u200bnyomásnak állandónak kell maradnia. Az izoterm (ívelt izotermikus folyamat) grafikonja hiperbole. Az egyenletet a Boyle Mariotta törvényének nevezik.

A gáz állandó térfogatával, tömegével és összetételével folytatott folyamatot izoormális folyamatnak nevezik. Ilyen körülmények között Hol van a gáznyomás hőmérsékleti együtthatója. Ezt az egyenletet Károly törvénynek nevezik. Az izokorikus folyamategyenlet grafikonját Isochora nevezik, és közvetlen, áthaladva a koordináták eredetén keresztül.

Az izobárfolyamat úgynevezett folyamat, amely folyamatosan nyomás, tömeg és gáz összetétele áramlik. Hasonlóképpen, mint egy izoklorin-folyamat, akkor egyenletet kaphat az izobárfolyam számára. . A folyamatot leíró egyenletet a homoszexuális Loursak törvénynek nevezik. Az izobárfolyam egyenletének grafikonját Isobarnak nevezik, és közvetlen, áthaladva a koordináták eredetén.

27. Belső energia. Munka a termodinamikában.

Ha a molekulák kölcsönhatásának potenciális energiája nulla, akkor a belső energia megegyezik az összes gázmolekula mozgásának kinetikai energiáinak összegével . Következésképpen, amikor a gázok hőmérséklete és a gáz belső energiája megváltozik. Az ideális gáz állapotának egyenletének egyenletét helyettesítjük, hogy a belső energia közvetlenül arányos a gáznyomás termékével a térfogatra. . A test belső energiája csak akkor változhat, ha más testekkel kölcsönhatásba léphet. A testek mechanikai kölcsönhatásával (makroszkopikus kölcsönhatás) a továbbított energia mértéke a munka DE. Hőcserélővel (mikroszkopikus kölcsönhatás), a továbbított energia mértéke a hő mennyisége Q.. A szigetelt termodinamikai rendszerben a belső energia változása d U. egyenlő a hőmennyiség mennyiségével Q. és külső erők DE. A munka helyett DEkülső erők által végzett, kényelmesebb a munka megfontolása A`a rendszer külső testületek felett. A \u003d -a. Ezután a termodinamika első törvénye kifejeződik, vagy. Ez azt jelenti, hogy bármely gép csak a külső testeken végezhet munkát Q. vagy csökkenti a belső energiát D U.. Ez a törvény kizárja az elsődleges örök motor létrehozását.

28. A hőmennyiség. Az anyag specifikus hőteljesítménye. Az energia megőrzésének törvénye a termikus folyamatokban (a termodinamika első törvénye).

Az egyik testről a másikra történő hő átvitelének folyamata a munka elvégzése nélkül hőcserélőnek nevezik. A testcsere eredményeként a test által továbbított energiát a hőmennyiségnek nevezik. Ha a hőátadási folyamatot nem kíséri a munka, akkor a termodinamika első törvénye alapján. A test belső energiája arányos a test tömegével és annak hőmérsékletével . Érték tól től Ezt specifikus hő kapacitásnak nevezik, egy -. Az adott hőteljesítmény azt mutatja, hogy mennyi hőt kell továbbítani 1 kg-os anyagot 1 fokonként. Az adott hőteljesítmény nem egyértelmű jellemző, és a hőátadás során a test által végzett műveletetől függ.

A két test közötti hőcserék végrehajtása során a külső erők közötti egyenlőségű nulla működés feltételei és más testületek hőszigetelésének feltételei között az energiatakarékosság törvénye szerint . Ha a belső energia változása nem működik a munka, akkor, vagy ahonnan. Ezt az egyenletet termikus egyensúlyi egyenletnek nevezik.

29. A termodinamika első törvényének alkalmazása az izoprocesszorokra. Adiabat folyamat. A hőfolyamatok visszafordíthatatlansága.

A legtöbb gép egyik fő folyamatának egyik fő folyamata a gáz teljesítményének növelése a munka elvégzésével. Ha az ISOBAR gáz bővülése a kötetből V 1.a kötethez V 2. A henger dugattyújának mozgatása volt l., akkor dolgozzon A. A tökéletes gáz egyenlő, vagy . Ha összehasonlítja a területet az Isobar és az izoterm alatt, akkor azt a következtetést vonhatjuk le, hogy ugyanazzal a gázzal, amely ugyanazzal a kezdeti nyomásgal rendelkezik, az izotermikus folyamat esetében kisebb lesz, mint a munka mennyisége. Az izobár, az izoklorin és az izotermikus folyamatok mellett úgynevezett. Adiabat folyamat. Adiabatar-t olyan folyamatnak nevezik, amely hőcserélő hiányában történik. Az adiabatum közelében található, gyors terjeszkedés vagy gázgyűjtés folyamatának tekinthető. Ebben a folyamatban a munkát a belső energia változásai miatt végzik, azaz Ezért adiabatikus folyamat esetén a hőmérséklet csökken. Mivel egy adiabatikus gáz-tömörítéssel a gázhőmérséklet emelkedik, a térfogatcsökkenéssel rendelkező gáznyomás gyorsabban növekszik, mint egy izotermikus eljárással.

A hőátadási folyamatokat spontán módon csak egy irányba hajtják végre. Mindig a hőátvitel hidegebb testre fordul elő. A termodinamika második törvénye azt állítja, hogy a termodinamikai folyamat nem hatékony, melynek eredményeképpen az egyik testből a másikra való hőátadás más, melegen, bármilyen más változás nélkül. Ez pontozza a másodlagos örök motor létrehozását.

30. A termikus motorok cselekvésének elvét. A termikus motor hatékonysága.

Általában a hőgépeknél a munkát a gáz kibővítésével végzik. Gáz, dolgozó munkát, amikor bővül, úgynevezett munkafolyadék. A gáz bővítése a hőmérséklet és a nyomás növelése következtében történik. Az eszköz, amelyből a munkafolyadék megkapja a hőt Q. úgynevezett fűtés. Olyan eszköz, amelyhez a gép a működő stroke végrehajtása után adja meg a hőt, hűtőszekrénynek nevezik. Először is, a nyomás az amoothorikusan növekszik, izoikálisan bővül, amooterálisan lehűtött, összeszorítják.<рисунок с подъемником>. A munkaciklus működésének eredményeként a gáz visszatér a kezdeti állapotba, belső energiája a kezdeti értékét veszi át. Ez azt jelenti . A termodinamika első törvénye szerint ,. A testciklusonként végzett munka egyenlő Q. A ciklusonként kapott hő mennyisége megegyezik a fűtőberendezéssel és az adott hűtőszekrénnyel. Ennélfogva, . A gép hatékonyságát a felhasznált energia számára hasznos kapcsolatnak nevezik .

31. Párolgás és kondenzáció. Telített és telítetlen párok. Légnedvesség.

A termikus mozgás kinetikus energiájának egyenetlen eloszlása. Ez bármely hőmérsékleten, a kinetikus energia egy részét a molekulák meghaladhatja a potenciális kötési energia a többi. A párolgást úgy nevezzük, hogy a molekulák a folyadék vagy a szilárd test felületéről repülnek. A párolgást hűtés kíséri, mert A gyorsabb molekulák elhagyják a folyadékot. A folyadék zárt edényben történő elpárologtatása állandó hőmérsékleten a molekulák koncentrációjának növekedéséhez vezet egy gáznemű állapotban. Egy idő után egyensúly van az elpárologtató molekulák mennyiségével, és visszatér a folyadékhoz. A folyadékkal dinamikus egyensúlyban lévő gáznemű anyagot telített komp. A telített pár nyomás alatti nyomáson lévő párok telítetlenek. A telített pár nyomása nem függ állandó hőmérsékleten a térfogatból (a). A molekulák állandó koncentrációjával a telített gőznyomás gyorsabban növekszik, mint az ideális gáz nyomása, mert A hőmérséklet hatása alatt a molekulák száma nő. A vízgőz nyomása egy adott hőmérsékleten a telített párnak a százalékos arányban kifejezett telített pár nyomására relatív páratartalomnak nevezik. Minél alacsonyabb a hőmérséklet, annál kisebb a telített gőz nyomás, így egy bizonyos hőmérsékletre hűtve, a gőz telített. Ezt a hőmérsékletet harmatpontnak nevezik. t P..

32. Crystal és amorf testek. A szilárd testek mechanikai tulajdonságai. Elasztikus deformációk.

Az amorfot testek nevezik, amelyek fizikai tulajdonságai minden irányban megegyeznek (izotróp testek). A fizikai tulajdonságok izotrópiáját a molekulák kaotikus tartalma magyarázza. A molekulákat rendelt szilárd testek kristályoknak nevezik. A kristályos testek fizikai tulajdonságai különböző irányokban (anizotróp testek). A kristályok tulajdonságainak anizotrópiáját az a tény, hogy a különböző irányú interakciós erő rendezett szerkezetével. A test külső mechanikai hatása az atomok egyensúlyi helyzetének elmozdulását okozza, amely a test alakjának alakulásához és térfogatához vezet. A deformáció lehet jellemezni abszolút nyúlása különbségével azonos hosszban előtt és után deformáció, vagy relatív megnyúlás. A test deformálásakor felmerül a rugalmasság. A rugalmassági erő arányának megfelelő fizikai értékét a test keresztmetszetének területére mechanikai feszültségnek nevezik. Alacsony deformációval a feszültség közvetlenül arányos a relatív nyúlással. Arányossági együttható E. Az egyenletet elasztikus modulusnak (Jung modulnak) nevezik. A rugalmas modul állandó ez az anyag számára. Honnan. A deformált test potenciális energiája megegyezik a nyújtás vagy a tömörítés által eltöltött munka. Innen .

A torok törvényét csak kis deformációkkal végzik. A maximális feszültség, amelyen még mindig elvégezhető, az arányos határértéknek nevezik. A határ mögött a feszültség megszűnik arányosan. Mindaddig, amíg bizonyos szintig a stressz deformált test, a terhelés eltávolítása után visszaállítja méretét. Ezt a pontot a test rugalmasságának határértékének hívják. Ha a rugalmasság túllépése meghaladja, megkezdődik a műanyag deformáció, amelyben a test nem állítja vissza korábbi alakját. A műanyag deformáció területén a feszültség szinte nem növekszik. Ezt a jelenséget anyagi folyékonyságnak nevezik. A hozamerősséghez a feszültség növeli a pontot, az erősség erősségét, majd a feszültség csökkenti a test megsemmisítését.

33. A folyadékok tulajdonságai. Felületi feszültség. Kapilláris jelenségek.

A molekulák szabad mozgásának lehetősége a folyadékban folyadékáramlást okoz. A folyékony állapotban lévő testnek nincs állandó formája. A folyadék alakját az edény formájával és a felületi feszültség erejével határozzák meg. A folyadék belsejében a molekulák vonzerejének ereje kompenzálódik, és a felület nem. A felületen lévő molekulákat a folyadék belsejében lévő molekulák vonzzák. A molekula ezen erők hatására a felületre kerülnek, amíg a szabad felület minden lehetséges minimális lesz. Mivel A minimális felület ezzel a térfogattal golyóval rendelkezik, más erők kis hatásával, a felület egy gömb alakú szegmens alakja. A folyadék felületét az edény szélén meniszkusznak nevezik. A nedvesítő jelenséget a felület és a meniszkusz közötti határszög jellemzi a metszéspontban. A felületi feszültség nagysága a d hosszúsághoz l. egyenlő. A felület görbülete túlzott nyomást gyakorol a folyadékra, amely megegyezik a híres sarok és sugár . Az S együtthatót felszíni feszültségi együtthatónak nevezik. A kapilláris kis belső átmérőjű csőnek nevezhető. A teljes nedvesedéssel a felületi feszültség erőssége a testfelület mentén irányul. Ebben az esetben a folyadék felemelése a kapillárisnál folytatódik az erő hatása alatt, amíg a gravitáció ereje nem egyenlíti meg a felületi feszültség erősségét, mivel azután.

34. Elektromos töltés. A töltött testületek kölcsönhatása. A Coulon törvénye. Az elektromos töltés megőrzésének törvénye.

Sem a mechanikus, sem az IKT nem tudja megmagyarázni az erők kötő atomok jellegét. Az atomok és molekulák kölcsönhatásának törvényei az elektromos díjak ötlete alapján magyarázhatók.<Опыт с натиранием ручки и притяжением бумажки> Az ebben a kísérletben észlelt testek kölcsönhatását elektromágnesesnek nevezik, és az elektromos díjak okozzák. A vádak vonzására és helyreállítására való képesség magyarázza a kétféle díj fennállását - pozitív és negatív. Az azonos töltéssel felszámított testek visszaszorulnak, különböző dolgok vonzódnak. A töltőegység egy medál - a vezeték keresztmetszetének áthaladása 1 másodperc alatt 1 mp. Egy zárt rendszer, amelybe elektromos töltések nem tartalmazza, és amely a villamos töltések nem lép ki semmilyen kölcsönhatás algebrai összege díjak valamennyi szerv állandó. Az elektrosztatika főbb törvénye, a Coulomb törvénye, azt mondja, hogy a két díj közötti interakciós erőmodul közvetlenül arányos a töltési modulok termékével, és fordítottan arányos a köztük lévő távolság négyzetével. Az erő a töltött testeket összekötő egyenes vonal mentén irányítja. A repulzió vagy a vonzerő ereje a díjak jelétől függően. Állandó k. A Culon törvény kifejezésében egyenlő . Ehelyett az együtthatót az úgynevezett. Az együtthatóval kapcsolatos elektromos konstans k. kifejezés, ahonnan. A mozgástalan elektromos díjak kölcsönhatását elektrosztatikusnak nevezik.

35. Elektromos mező. Elektromos térerősség. Az elektromos mezők szuperpozíciójának elvét.

Az egyes díjak körüli elektromos terület a Closestream elmélet alapján. Az elektromos mező egy anyagi tárgy, folyamatosan létezik az űrben, és más díjakra is képes. Az elektromos mezőt a fénysebességben helyezik el. A fizikai érték egyenlő az arány a mechanikai szilárdság, amely az elektromos mező hat vizsgálati díj (egy pont pozitív kis díjat, amely nem befolyásolja a mező konfiguráció), hogy az értéke a töltés, az úgynevezett villamos térerősség. A Coulomb törvényének használata lehetséges, lehetséges, hogy a töltés által létrehozott térerősség képletét kapja. q. távolságra r. díjmentes . A mező ereje nem függ attól, hogy milyen díjat cselekszik. Ha díjat fizet q. A több díj elektromos területei egyidejűleg működnek, a kapott erő kiugrik az egyes mezőktől eltérő erők geometriai összegével. Ezt az elektromos mezők szuperpozíciójának elvének nevezik. Az elektromos térerősség vonalát érintő, amelyre minden ponton egybeesik a feszültségvektorral. A feszültségvonalak pozitív töltésekkel kezdődnek, és negatívak, vagy végtelenbe kerülnek. Az elektromos mező, amelynek feszültsége mindenki számára ugyanaz, homogén elektromos mezőnek nevezik. Körülbelül homogén tekinthető a két párhuzamos variepelly töltött fémlemez között. Egyenletes töltési elosztással q. A tér felszínén S. A felszíni töltési sűrűség egyenlő. A felületi töltéssűrűségű végtelen sík számára a térerőssége ugyanaz, mint az összes hely és egyenlő .

36. Az elektrosztatikus mező működése a töltés feltöltésekor. Lehetséges különbség.

Ha a díjat egy távoli területen mozgatja, tökéletes munka egyenlő . Mint a gravitációs munka esetében, a Coulomb erő munkája nem függ a díj pályájától. Amikor a mozgási vektor iránya 180 0-ra változik, a terepi erők működése az ellenkezőjére változik. Így az elektrosztatikus mező erejének munkája, ha a töltés a zárt kontúr mentén mozog, nulla. A mező, az erők működése, amelyeknek a zárt pályára nulla, potenciális területnek nevezik.

Csakúgy, mint a testtömeg m. A gravitáció területén potenciálisan energia, arányos tömege van, az elektrosztatikus mezőben lévő elektromos töltés potenciális energiával rendelkezik W.arányos a töltéssel. Az elektrosztatikus mező erejének munkája megegyezik az ellenkező jelzéssel ellátott töltés energiájának változásával. Az elektrosztatikus mező egyik pontján különböző díjak eltérhetnek különböző potenciális energiával. De a potenciális energia aránya ennek a pontnak az értéke az érték állandó. Ezt a fizikai értéket az elektromos mező potenciáljának nevezik, ahonnan a potenciális töltési energia megegyezik a töltés potenciáljának előállításával. A potenciál skaláris érték, a több terület potenciálja megegyezik a területek potenciáljának összegével. Az energia változása a testek kölcsönhatásában a munka. A töltés feltöltésekor az elektrosztatikus mező erejének működése megegyezik az ellenkező jelekkel való energia változásával. Mivel A munka függ a különbség potenciál és nem függ a pálya között, a potenciálkülönbség lehet tekinteni az energetikai jellemzői az elektrosztatikus mező. Ha a potenciál végtelen távolságon van a díjtól, hogy egyenlő legyen nulla, akkor távolról r. A díjat a képlet határozza meg .

Az arány az elvégzett munka bármely elektromos mező mozgatása közben a pozitív töltés az egyik pontból a mezőről a másikra, hogy a díj értékét az úgynevezett feszültség két pont között, ahol nem a munka származik. Az elektrosztatikus mezőben a két bármely pont közötti feszültség megegyezik a pontok közötti potenciális különbséggel. A feszültségegység (és a potenciálok különbsége) úgynevezett volt ,. Az 1 Volt egyenlő olyan olyan feszültséggel, amelyben a mező 1 joule-ban készít munkát, hogy 1 medálban mozgassa a díjat. Egyrészt a töltés mozgásának munkája megegyezik az erőmozgás munkájával. Másrészt a jól ismert feszültségen található az út ösvényei között. Innen. Az elektromos térerősség egysége a mérőhelyen volt ( v / m.).

A kondenzátor két vezetékes, dielektromos réteggel elválasztott rendszer, amelynek vastagsága kicsi a vezetők méretéhez képest. A lemezek között a mező szilárdsága megegyezik az egyes lemezek kettős feszültségével, a lemezeken kívül, ez nulla. A lemezek egyikének arányának megfelelő fizikai értékét a lemezek közötti feszültségre a kondenzátor elektromos kapacitásának nevezik. Az egység elektromos kapacitás - Farad, amelynek kapacitása 1 pharade, egy kondenzátort, a lemezek között, amely a feszültség 1 V, amikor a felelős a töltés 1 medál. A szilárd kondenzátor lemezek közötti térerősség megegyezik a lemezek feszültségének összegével. , és az Homogén mezőt hajtanak végre, akkor . Az elektromos kapacitás közvetlenül arányos a lemezek területével, és fordítottan arányos a köztük lévő távolsággal. A dielektromos lemezek között, az elektromos kapacitása az e-t, ahol e a bevezetett anyag dielektromos állandója.

38. A dielektromos állandó. Elektromos mező energia.

A dielektromos állandó egy fizikai érték, amely jellemzi az arány a villamos térerősség modul vákuumban az elektromos mező modul homogén dielektrikum. Az elektromos mező működése egyenlő, de a kondenzátor töltése során a feszültsége növekszik 0 előtt U., így . Következésképpen a kondenzátor potenciális energiája megegyezik.

39. Elektromos áram. Aktuális erő. Elektromos áram létezésének feltételei.

Az elektromos áramot az elektromos töltések rendezett mozgásának nevezik. A jelenlegi irányításra a pozitív díjak mozgását veszik. Az elektromos töltések rendezhetik az elektromos mező hatását. Ezért elegendő feltétele a jelenlegi létezésért egy mező és ingyenes töltésű hordozók jelenléte. Az elektromos mező két összekapcsolt varianetikusan töltött testet hozhat létre. A Díj aránya D. q.a karmester keresztmetszetét a d időintervallum felett t. Ehhez az intervallumhoz áram. Ha az aktuális áram nem változik idővel, az áramot állandónak nevezik. Annak érdekében, hogy az áram hosszú ideig létezte a vezeték, szükség van arra, hogy az áramot okozó feltételek változatlanok legyenek.<схема с один резистором и батареей>. Az aktuális forráson belüli díjat okozó erőket harmadik félnek nevezik. Galvanikus elemben (és bármilyen akkumulátor - G. ???) Ezek a kémiai reakció ereje, a DC autóban - Lorentz ereje.

40. Ohma törvény láncszakaszra. A vezetők ellenállása. A vezetékek hőmérsékletének ellenállásának függése. Szupravezetés. A vezetők szekvenciális és párhuzamos csatlakoztatása.

Az áramkör áramkörének vége közötti feszültség aránya az áramerősség erőssége az állandó értéke, és ellenállásnak nevezik. Az ellenállási egység 0 ohm, az 1 ohm ellenállása olyan lánccal rendelkezik, amelyben 1 Ampere feszültség 1 volt. Az ellenállás közvetlenül arányos a keresztmetszeti terület hosszával és fordítottan arányosjával, ahol R egy konkrét elektromos ellenállás, az érték ezen az adott körülmények között állandó az érték. Fűtött, hogy a fémek ellenállása lineáris törvényekkel nő, ahol R 0 jelentése 0 ° C-on, A jelentése az ellenállás hőmérsékleti együtthatója, különleges minden fémre. Az abszolút nulla hőmérséklethez közel áll, az anyagok ellenállása élesen csökken. Ezt a jelenséget szupraonduktivitásnak nevezik. A szupravezető anyagok áramának áthaladása a karmester elveszett fűtése nélkül történik.

Az OHM törvényét a láncszakaszra az egyenletnek nevezik. A vezetékek következetes csatlakoztatásával az áram megegyezik az összes vezetékben, és a lánc végein a feszültség megegyezik az egymást követően engedélyezett vezetékek feszültségével. . A vezetékek következetes csatlakoztatásával az általános ellenállás megegyezik az ellenállási összetevők mennyiségével. Párhuzamos csatlakozással a lánc minden szakaszának végein egyenletes feszültség, és a jelenlegi erő ágak külön részekre vonatkoznak. Innen. Párhuzamos vezető vezetékek, az érték inverz teljes ellenállás összegével egyenlő a fordított ellenállása minden párhuzamos karmester.

41. Munka és áramerősség. Elektromos erő. Ohm törvény teljes láncra.

Az elektromos áram létrehozását létrehozó elektromos áram erejének munkáját az aktuális műveletnek nevezik. Munka DE Jelenlegi áramlás ellenállással R. D. D. t. egyenlő. Az elektromos áram ereje megegyezik a Bizottság idejének arányával, azaz . A munkát szokásos módon fejezzük ki, Joulesben, Power - wattban. Ha nincs munka a pályán területen hatására az elektromos mező és a kémiai reakciók nem fordulnak elő, akkor a munka vezet a fűtés a karmester. Ugyanakkor a munka megegyezik a vezetõ által kiadott hő számával a jelenlegi (Joule-Lenza törvénye).

Az elektromos áramkörben a munka nemcsak a külső oldalon, hanem az akkumulátorban is elvégezhető. Az áramforrás elektromos ellenállását belső ellenállásnak nevezik r.. A lánc belső szegmensében a hőmennyiség egyenlő. A teljes működését a hatalom az elektrosztatikus mező, amikor mozog a zárt szelvényű nulla, így az összes munkát elvégzik a külső erők hatására támogató állandó feszültség. A külső erők kapcsolatát a hordozható töltéshez az elektromotoros forráserőnek nevezik, ahol D q. - Hordozható díj. Ha a DC áthaladása következtében csak a vezetők fűtése történt, majd az energiatakarékosság törvénye . . Az elektromos áramkörben lévő Yaux közvetlenül arányos az EMF-vel és fordítottan arányos a teljes lánc ellenállással.

42. Félvezetők. A félvezetők elektromos vezetőképessége és a hőmérséklet függése. A félvezetők saját és szennyeződési vezetője.

Sok anyag nem tölti az áramot és a fémeket, de ugyanakkor nem a dielektrics. A félvezetők közötti különbség az, hogy fűtött vagy megvilágításkor speciális ellenállásuk nem növekszik, de csökken. De a legfontosabb gyakorlatilag alkalmazható tulajdonság egyoldalú vezetőképességnek bizonyult. A termikus mozgás energia egyenetlen eloszlása \u200b\u200bmiatt egy félvezető kristályban egyes atomok ionizálódnak. A kiadott elektronok nem rögzíthetők a környező atomok által, mert Valencejuk telített. Ezek az ingyenes elektronok fémben mozoghatnak, és elektronikus vezetőképességi áramot hozhatnak létre. Ugyanakkor egy atom, egy elektron elromlott a héjból, iongá válik. Ezt az iont a szomszéd atomjának rögzítésével semlegesítjük. Az ilyen kaotikus mozgalom eredményeképpen a hátránya a hiányzó ionnal van mozgása, amely a pozitív töltés mozgatásával kívülről látható. Ezt az úgynevezett lyuk vezetési áram. A tökéletes félvezető kristályban az áramot egyenlő mennyiségű szabad elektronok és lyukak mozgatásával hozza létre. Ezt a típusú vezetőképességet saját vezetőképességnek nevezik. Amikor a hőmérséklet csökken, a szabad elektronok száma, arányos az atomok átlagos energiájával, az esik és a félvezetőtől hasonlóan a dielektromos. A vezetőképesség javítása érdekében a szennyeződést néha hozzáadják, amelyek adományozók (növelik az elektronok számát a lyukak számának növelése nélkül) és az elfogadó (növelése a lyukak számának növelése nélkül az elektronok számának növelése nélkül). Semiconductors, ahol az elektronok száma meghaladja a lyukak száma, az úgynevezett elektronikus félvezetők, vagy N-típusú félvezetők. Semiconductors, ahol a lyukak száma meghaladja a elektronok, az úgynevezett lyuk félvezetők, vagy P-típusú félvezetők.

43. Semiconductor dióda. Tranzisztor.

A félvezető dióda a p-n. Átmenet, vagyis A különböző típusú vezetőképesség két összekapcsolt félvezetője. Ha csatlakoztatva van, az elektronok diffúziója bekövetkezik r-félvezető. Ez az adományozó szennyeződésének kompenzált pozitív ionjainak megjelenését eredményezi az elektronikus félvezetőben, valamint a lyukak - negatív ionok az elfogadó szennyeződések, amelyek rögzítették a hajlított elektronokat. A két réteg között elektromos mező merül fel. Ha van egy pozitív töltést elektronikus vezetőképesség területet, és a terület egy lyuk negatív, akkor a zár területén is növekedni fog, a jelenlegi csökken meredeken, szinte független a feszültség. Ezt a beegyezés módját reteszelésnek nevezzük, és a dióda aktuális áramának fordított. Ha van egy pozitív töltést a területet egy lyukvezetés, és a terület az elektronikus negatív, akkor a zár területén gyengíti, a jelenlegi erőssége diódán keresztül ebben az esetben attól függ, csak az ellenállást a külső lánc. Ezt a befogadási módszert sávszélességnek nevezik, és a dióda aktuális áramának közvetlen.

Tranzisztor, ez a félvezető triode, kettőből áll p-n. (vagy n-p.) Átmenetek. A kristály középső részét alap, extrém - emitter és kollektornak nevezzük. A tranzisztorok, amelyekben az alap lyuk vezetőképességét tranzisztoroknak nevezik p-n-p Átmenet. A tranzisztor működtetéséhez p-n-p-Típus a kollektornak a negatív polaritás feszültségét az emitterhez képest. Az adatbázis feszültsége pozitív és negatív lehet. Mivel a lyukak nagyobbak, akkor a főáram az átmeneten keresztül a lyukak diffúziós árama lesz r- Bejegyzés. Ha van egy kis közvetlen feszültsége az emitteren, akkor a lyukak diffundálnak tőle áramlik r- Bíróság B. N.- Tekintettel (adatbázis). Hanem azért, mert Az alap keskeny, akkor a lyukak repülnek rajta, felgyorsítva a mezőt, a kollektorban. (???, valami hiányzott ...). A tranzisztor képes elosztani az áramot, ezáltal fokozta. A kollektor áramkörének jelenlegi változásának aránya az alaplánc áramváltozásához, más hasonlóakkal egyenlő, az érték állandó, az alapáram átadásának szerves koefficiense. Ennek következtében az áramkör áramkörének megváltoztatása az aktuális áramkör áramának megváltoztatása lehetséges. (???)

44. Elektromos áram gázokban. A gázkibocsátások típusai és alkalmazásukat. A plazma fogalma.

A fény vagy a hő hatása alatt gáz áramvezető lehet. A gázon áthaladó áramlás jelenségét a külső befolyás állapotában független elektromos kisülésnek nevezik. A hőmérséklet hatását a hőmérséklet hatására termikus ionizációnak nevezik. Az ionok előfordulása a fénysugárzás hatása alatt. A gáz, amelyben a molekulák jelentős részét ionizáltuk, plazmanak nevezik. A plazma hőmérséklete több ezer fokot ér el. Az elektronok és a plazma ionok képesek az elektromos mező hatása alatt mozogni. A mező intenzitásának növekedésével a gáz nyomásától és természetétől függően a külső ionizátorok hatása nélkül kisülést jelent. Ezt a jelenséget független elektromos kisülésnek nevezik. Annak érdekében, hogy az elektron az atom ütközik, szükség van, szükség van arra, hogy a nem kevésbé ionizáció energiáját birtokolja. Ez az elektron elektron megvásárolható a külső elektromos mező erők hatása alatt a gázban a szabad futás útján, vagyis . Mivel A szabad futásteljesítmény hossza kicsi, független kisülés lehetséges csak magas mezővel. Alacsony gáznyomás esetén a GASEY kibocsátás kialakul, amelyet a gáz vezetőképességének megnövelésével magyarázunk (a szabad kilométeremelkedés útja). Ha az aktuális áram független kisülésben nagyon magas, az elektronok a katód és az anód fűtését okozhatják. A katód felszínéről magas hőmérsékleten az elektronkibocsátás előfordul, amely támogatja a gáz kibocsátását. Az ilyen típusú kisülést Arcnak hívják.

45. Vákuumban elektromos áram. Termoelektronikus emisszió. Katódsugárcső.

A vákuumban nincs szabad töltés nélküli vivőanyag, így az áram külső hatása van vákuumban. Lehet, hogy ha az egyik elektróda magas hőmérsékletig melegszik. A fűtött katód elektronokat bocsát ki a felületéről. A fűtött testek felületéről a szabad elektronok kibocsátásának jelenségét termoelektronikus kibocsátásnak nevezik. A legegyszerűbb eszköz a termoelektronikus kibocsátásokkal elektrotávozható dióda. Az anód fémlemezből, katódból áll - egy vékony hengerelt huzal spirálból. A katód körül az elektronikus felhő keletkezik, amikor felmelegszik. Ha csatlakoztatja a katódot az akkumulátor pozitív képalkotásához, és a negatív anód, a dióda belsejében lévő mező az elektronokat a katódra váltja, és nincs áram. Ha ellenkezőleg csatlakozik - az anód a pluszhoz, és a katód mínuszig az elektromos mező, amely az elektronokat az anód felé mozgatja. Ez megmagyarázza a dióda egyoldalú vezetőképességét. A katódból az anódra mozgó elektronok elektromágneses mezővel vezérelhetők. Ehhez a dióda módosul, és egy rácsot adunk az anód és a katód között. A kapott eszközt a triggernek hívják. Ha a rács negatív potenciált javasol, a rács és a katód közötti mező megakadályozza az elektronmozgalom. Ha pozitív - akkor a mező megakadályozza az elektronok mozgását. A katód által kibocsátott elektronok elektromos mezőkkel beszélhetnek, hogy túlhajtják a nagy sebességeket. Az ELT-ben az elektromágneses mezők hatása alatt az elektronsugarak képesek az elektromágneses mezők hatására.

46. \u200b\u200bAz áramok mágneses kölcsönhatása. Mágneses mező. A karmesteren működő erő a mágneses mezőben. A mágneses mező indukálása.

Ha egy irányú áramot átadnak a vezetőkön keresztül, vonzódnak, és ha egyenlőek, akkor visszahúzódnak. Következésképpen a vezetők között van némi kölcsönhatás, amelyet nem lehet megmagyarázni egy elektromos mező jelenlétével, mert Általánosságban elmondható, hogy a vezetékek elektronikusak. A mágneses mezőt elektromos töltések mozgatásával hozták létre, és csak a mozgó töltéseken járnak el. A mágneses mező különleges típusú anyag és folyamatosan az űrben. Az elektromos áram áthaladását a karmester fölött a mágneses mező generációja kíséri a médiumtól függetlenül. A vezetékek mágneses kölcsönhatása a jelenlegi erő értékének meghatározására szolgál. 1 amp jelenlegi erőssége áthaladó két párhuzamos vezetékek ¥ hosszúságú, és egy kis keresztmetszetű, található egy 1 m távolságra egymástól, ahol a mágneses fluxus okok alacsony teljesítményen a kölcsönhatás azonosan méterenként. Az a erő, amellyel a mágneses mező a karmesterrel az árammal az áramerősségnek nevezik. A mágneses mező azon képességének jellemzésére, hogy a karmester áramerősségét befolyásolja, a mágneses indukciónak nevezik. A mágneses indukció modul egyenlő a maximális értéke az erősítő ható erő a karmester a jelenlegi, a hatalom a jelenlegi a karmester és a hossza. Az indukciós vektor irányát a bal oldali szabály határozza meg (kézzel a karmester, a hüvelykujjban, a tenyér indukcióban). Az egység mágneses indukció Tesla, egyenlő a indukciós egy ilyen mágneses fluxus, amelyben a maximális erejét a amper 1 N nyitóerő 1 amp 1 méter. A vonal, amelynek bármely pontján a mágneses indukció vektora egy érintő, úgynevezett mágneses indukciós vonal. Ha valamilyen helyen valamennyi helyen van, az indukciós vektor ugyanolyan értékű a modul és ugyanaz az irány, a mező ebben a részben egységesnek nevezik. A karmester hajlandóságának szögétől függően az AMPER-erők mágneses indukciós vektorához viszonyított árammal szemben a szög sinus arányában változik.

47. Ampere törvény. Mágneses mező hatás mozgó töltésen. Lorentz teljesítmény.

A mágneses mező hatása a vezetőben a karmesterben azt sugallja, hogy a mozgó díjakon jár el. Tok teljesítmény ÉN. A koncentrációhoz kapcsolódó karmesterben n. Ingyenes töltött részecskék, sebesség v. a megrendelt mozgásuk és a négyzetük S. keresztmetszetvezető kifejezés, ahol q. - Egy részecske töltése. Ezt a kifejezést az amper teljesítmény formájában helyettesítjük, kapunk . Mivel nSL. megegyezik a vezetékes hosszúságú szabad részecskék számával l., akkor az erő, amely a mező oldalán helyezkedik el, töltött részecske sebességgel v. A mágneses indukciós vektor szögében B. egyenlő . Ezt az erőt Lorentz erőnek nevezik. A Lorentz-erő irányát a pozitív töltéshez a bal oldali szabály határozza meg. Homogén mágneses mezőben, egy részecske, amely merőleges a mágneses mező indukciójának vonalaira, a Lorentz erő hatása alatt a centripetrikus gyorsulást megszerzi És mozog a kerület körül. A kör sugara és a forgalom időtartama kifejezések határozzák meg . A sugara és a sebesség reformálásának időtartamának függetlenségét a töltött részecskék - ciklotron gyorsítójában használják.

48. Az anyag mágneses tulajdonságai. Ferromágnetika.

Az elektromágneses interakció az a médiumtól függ, amelyben a díjak találhatók. Ha van egy kis tekercs, egy kis tekercs, akkor megdöbbent. Ha a vas magot nagy betétbe helyezzük, akkor az eltérés növekedni fog. Ez a változás azt mutatja, hogy az indukció változik, amikor a mag kész. A külső mágneses mezőt szignifikáns anyagokat ferromagnetnek hívják. A fizikai érték mutatja, hogy hány alkalommal az induktivitás a mágneses mező a tápközegben eltér az induktivitás a mező vákuumban, nevezzük a mágneses permeabilitás. Nem minden anyag fokozza a mágneses mezőt. A Paramagnetics egy gyenge mezőt hoz létre, amely egybeesik a külső irányban. Diamagnets gyengíti a mezőt egy külső mezőt. A ferromágnesességet az elektron mágneses tulajdonságai magyarázzák. Az elektron mozgó töltés, ezért saját mágneses mezője van. Egyes kristályokban vannak olyan feltételek, amelyek az elektronmágneses mezők gonosz párhuzamos tájolására vonatkoznak. Ennek eredményeként a ferromagnet kristály, mágneses területek fordulnak elő, nevezik domainek. A domainek külső mágneses mezőjének növekedésével szervezik orientációjukat. Egy bizonyos indukciós értékkel a domainek tájolásának teljes racionalizálása és mágneses telítettség. Ha a ferromagnet külső mágneses mezőből származik, akkor nem minden tartomány elveszíti orientációját, és a test állandó mágneses lesz. A domainek orientációjának megrendelése károsodhat az atomok termikus ingadozásaival. A hőmérsékletet, amelyben az anyag szaggatottan megszűnik, curie hőmérsékletnek nevezzük.

49. Elektromágneses indukció. Mágneses patak. Az elektromágneses indukció törvénye. Lenza szabály.

Zárt áramkörben az elektromos áram a mágneses mező cseréje során történik. Ezt az áramot indukciós áramnak nevezik. A jelenség a jelenlegi esemény egy zárt áramkört változások a mágneses mező, átható a kontúr, az úgynevezett elektromágneses indukció. A zárt áramkör aktuális megjelenése jelzi a nem elektrosztatikus jellegű harmadik fél erők jelenlétét, vagy az EDC indukciójának előfordulását. Az elektromágneses indukció jelenségének mennyiségi leírása az EDC indukció és a mágneses áramlás kialakításán alapul. Mágneses áramlás F. A felületen keresztül a felületi terület fizikai értéke S.mágneses indukciós vektor modulon B. És az a szöget a szög és a normál felület között. A mágneses fluxus-weber egysége, amely egyenlő az áramlással, amely egyenletesen nullára csökkenő, 1 volt 1 volt nullára 1 másodperc alatt. Az indukciós áram iránya attól függ, hogy az áramlás növekszik-e, vagy csökken-e, áthatolva a kontúrot, valamint a terület irányát a kontúrhoz képest. Lenz általános formulációja: A zárt áramkörben megjelenik az indukciós áram, amelynek olyan iránya van, hogy a kontúr által korlátozott területen keresztül létrehozott mágneses áramlás a mágneses fluxus változásának kompenzálására törekszik, amelyet az aktuálisan hívnak. Az elektromágneses indukció törvénye: Az EMF indukciója zárt hurokban közvetlenül arányos a mágneses áramlás változásának sebességével az áramkör által korlátozott felületen keresztül, és egyenlő a változás sebességével, és figyelembe véve a Lenz szabályt. Az EMF megváltoztatásakor a tekercsben n. azonos fordulatok, közös EMF n. Még egyszer EDC egy külön csavar. A mágneses fluxus meghatározásán alapuló homogén mágneses mező esetében következik, hogy az indukció 1 tesla, ha az áramkör 1 négyzetméteren keresztüli áramlása 1 Weber. A rögzített vezetékben való elektromos áram előfordulását nem magyarázza a mágneses interakcióval, mert A mágneses mező csak a mozgó töltésekre érvényes. A mágneses mező változásából eredő elektromos mezőt vortex elektromos mezőnek nevezik. A vortex területének erejének munkája a díjak mozgatásához és az EMF indukciója. A vortex mező nem kapcsolódik a díjakhoz, és zárt vonalak. A zárt hurok munkája eltérő lehet a nullától. Az elektromágneses indukció jelensége a mágneses áramlás kiabálására is fordul elő egy kocogó vezetővel. Ebben az esetben az EMF indukció oka megegyezik Lorentz ereje.

50. Az önindukció jelensége. Induktivitás. Mágneses mező energia.

A vezetõn áthaladó elektromos áram mágneses mezőt hoz létre körülötte. Mágneses áramlás F. A kontúron keresztül arányos a mágneses indukciós vektorral BAN BEN, és indukció, viszont a karmester áramellátása. Következésképpen a mágneses fluxusra írható. Az arányossági együtthatót induktivitásnak nevezik, és a karmester tulajdonságaitól, méretétől és környezetétől függ, amelyben található. Induktivitási egység - Henry, az induktivitás 1 Henry, ha 1 AMP mágneses áramlási áram alatt 1 Weber. A tekercsben lévő áramerősség megváltoztatásakor az áram által létrehozott mágneses fluxus megváltozik. A mágneses fluxus változása az EMF indukciós tekercsben előfordul. Az EMF indukciójának előfordulásának jelensége a tekercsben az ebben a láncban bekövetkezett áramváltozásának eredményeként önindukciónak nevezik. A LENZ szabályainak megfelelően az önkorlátozás megakadályozza, hogy a lánc kikapcsolásakor bekapcsolja és csökkenjen. Az induktív tekercsben felmerülő önindukció EMF L.Az elektromágneses indukció törvénye szerint egyenlő . Hagyja, ha a hálózatot leválasztják a forrásból, az áram csökkenése a lineáris törvény szerint csökken. Ezután az EMF önindukciója állandó értéke van . Alatt t. Lineáris csökkenő, a lánc áthalad. Ugyanakkor az elektromos áram működése egyenlő . Ezt a munkát az energia fénye végzi W. Mágneses mező tekercs.

51. Harmonikus oszcillációk. Amplitúdó, időszak, frekvencia és fázis az oszcilláció.

A mechanikus oszcillációk a testmozgásokra utalnak, amelyek pontosan vagy megközelítőleg ugyanolyan időközönként megismételjük. A vizsgált rendszeren belüli testületek közötti erőket belső erőknek nevezik. A rendszer más szervekből származó testületeire ható erőket külső erőknek nevezik. A szabad oszcillációk olyan oszcillációk, amelyek a hazai erők hatása alatt merültek fel, például egy szálú inga. A külső erők cselekvései alatt - kényszerített oszcillációk, például egy dugattyú a motorban. Az összes oszcilláció általános jellemzői a mozgási folyamat megismételhetősége bizonyos időintervallumban. A harmonikusot az egyenlet által leírt oszcillációknak nevezik . Különösen a deformációval arányos, egy visszatérő erővel rendelkező rendszer ingadozása harmonikus. A minimális intervallum, amelyen keresztül a testmozgás ismétlése az oszcillációs időszaknak nevezik T.. Fizikai érték, fordított oszcilláció, és az oszcilláció számának jellemzése az időegységenként gyakoriság. A frekvenciát Hertz, 1 Hz \u003d 1 S -1-ben mérjük. A ciklikus frekvencia fogalmát is használják, amely meghatározza a 2P másodpercek oszcillációinak számát. A maximális elmozdulási modult az egyensúlyi helyzetből amplitúdónak nevezik. A kosinus jele szerinti érték az oszcillációs fázis, J 0 - az oszcillációk kezdeti fázisa. A származékok is harmonikusan megváltoznak, és a véletlenszerű eltéréssel teljes mechanikai energiát végeznek h.(szög, koordináta stb.) egyenlő hol DE és BAN BEN - A rendszer paraméterei által meghatározott konstansok. Ezt a kifejezést differenciálja, és figyelembe véve a külső erők hiányát, írható, hogy hol.

52. Matematikai inga. Rakomány oszcilláció tavasszal. A matematikai inga és a rakomány oszcillációinak időtartama tavasszal.

A test a kis méretű, felfüggeszthető a időszerűtlen szál, amelynek tömege elhanyagolható képest a test tömege, az úgynevezett matematikai inga. A függőleges helyzet az egyensúlyi helyzet, amelyben a gravitáció erejét a rugalmasság ereje kiegyenlíti. Az inga kis eltérésekkel az egyensúlyi helyzetben egyenlő erő merül fel, amelynek célja az egyensúlyi helyzet, és az oszcilláció harmonikus. A matematikai inga harmonikus oszcillációinak időtartama egyenlő. Hogy ezt a képletet hozza meg Newton második törvényét az inga. A gravitáció fénye és az erőfeszítés erőfeszítése az ingare. Az önfelszívó eltérés kis szögben egyenlő. Ennélfogva, Tól től! .

A tavasszal felfüggesztett testben lévő harmonikus ingadozásokkal a rugalmasság ereje megegyezik a torok törvényével. Newton második törvénye szerint.

53. Az energia átalakítása harmonikus oszcillációban. Kényszerített oszcillációk. Rezonancia.

A matematikai inga eltérése az egyensúlyi helyzetből, a potenciális energia növekedése, mert Növeli a föld távolságot. Az egyensúly helyreállításakor az inga sebessége növekszik, és a kinetikus energia növekszik az állomány potenciáljának csökkentésével. Az egyensúlyi helyzetben kinetikus energia - a maximális, a potenciál minimális. A maximális eltérés helyzetében - éppen ellenkezőleg. A tavasz ugyanaz, de nincs potenciális energia a földterület területén, de a tavasz potenciális energiáját veszik. A szabad oszcilláció mindig enyhítő, azaz csökkenő amplitúdóval, mert Az energiát a környező testekkel való kölcsönhatásra fordítják. Az energiaveszteségek ugyanakkor egyenlőek a külső erők munkájával. Az amplitúdó a változás gyakoriságától függ. A maximális amplitúdót a külső erő oszcillációi gyakoriságában éri el, amely egybeesik a rendszer oszcillációjának saját frekvenciájával. A leírt körülmények között a kényszerített oszcillációk amplitúdójának növelésének jelenségét rezonancianak nevezik. Mivel rezonanciával a külső erő teszi a maximális pozitív munkát az időszakra, akkor a rezonancia állapot a maximális energiaátviteli rendszer állapotának meghatározása.

54. Az oszcillációk eloszlása \u200b\u200brugalmas médiában. Keresztirányú és hosszanti hullámok. Hullámhossz. A hullámhossz csatlakoztatása a forgalmazás sebességén. Hang hullámok. Hangsebesség. Ultrahang

A médiumok egy helyén lévő oszcilláció gerjesztése a szomszédos részecskék kényszerített oszcillációit okozza. A térben lévő oszcillációk elosztási folyamata hullám. Hullámok amelyben oszcilláció áll elő irányára merőleges terjedési nevezzük transzverzális hullámok. Hullámok, amelyekben az oszcillációk a hullámtermelés irányába merülnek fel, hosszanti hullámoknak nevezik. Hosszanti hullámok fordulhatnak elő az összes médiában, keresztirányban - szilárd testekben a rugalmasság hatására a felületi feszültség és gravitációs erők deformációja vagy ereje. Az oszcillációkat V-os szaporítás sebességét a hullámsebességnek nevezik. Az egymáshoz legközelebb eső pontok L közötti távolság, ugyanabban a fázisokban ingadozott, hullámhossznak nevezhető. A hullámhossz függését a sebességtől és az időszaktól függ, vagy. Ha a hullámok fordulnak elő, gyakoriságuk frekvenciája határozza meg a forrás rezgések, és a sebesség - a közeg, ahol azok terjedését, így a hullámok az egyik jelentése lehet különböző hosszúságú, különböző környezetekben. A tömörítési és a légbiztonsági folyamatok minden irányban vannak elosztva, és hanghullámoknak nevezik. A hanghullámok hosszirányúak. A hangsebesség függ, valamint a hullámok sebességétől, a táptalajtól. A levegőben 331 m / s, vízben, vízben - 1500 m / s, acélból - 6000 m / s. Hangnyomás - emellett a hanghullám által okozott gáz vagy folyadék nyomás. Az intenzitás a hang által mért energia által hordozott hanghullámok időegységenként az egység segítségével a keresztmetszeti területe, amely merőleges a terjedési irányát a hullámok, és mérik watt négyzetméterenként. A hang intenzitása határozza meg a kötetét. A hangmagasságot az oszcilláció gyakorisága határozza meg. Ultrahang és infrahound hívás A hang oszcilláció a 20 kilohertz és 20 hertz hallási frekvenciákon kívül fekszik.

55. Az áramkörben lévő elektromágneses oszcillációk. Az energia átalakítása az oszcillációs körben. Saját frekvencia oszcilláció az áramkörben.

Az elektromos oszcillációs kontúrot egy zárt lánccal összekötő kondenzátorból és tekercsből áll. Amikor csatlakoztatja a tekercs a kondenzátort a tekercs, a jelenlegi történik, és az energiát az elektromos mező alakul a mágneses mező energiát. A kondenzátor azonnal nem történik meg, mert Ezt akadályozza az EMF önindukciója a tekercsben. Ha a kondenzátor teljesen lemerült, az önindukció EMF megakadályozza az áram csökkenését, és a mágneses mező energiája az elektromos energiájára vált. Ebből eredő áram, feltölti a kondenzátort, és a bevonattal ellátott töltési jel az eredeti ellentéte lesz. Ezt követően az eljárás megismétlődik, amíg az összes energiát a láncelemek melegítésére fordítják. Így az oszcillációs áramkör mágneses energiája az elektromos és hátsó energiájává válik. A rendszer teljes energiájához lehetőség van a kapcsolatok rögzítésére: Hol van önkényes idő . Mint tudod, egy teljes láncra . Úgy véli, hogy ideális esetben R »0.Végre kapok, vagy. A differenciálegyenlet megoldása egy funkció hol. A W értéket saját kör alakú (ciklikus) frekvenciájának nevezik az áramkörben lévő oszcillációk gyakoriságának.

56. Kényszerített elektromos oszcillációk. Változó elektromos áram. Alternátor. Power AC.

Az elektromos áramkörben lévő váltakozó áram a kényszerített elektromágneses oszcilláció gerjesztése. Hagyja, hogy a lapos roorda terület legyen S. és vektor indukció B. Ez merőleges a J fordulatszög síkjára J. Mágneses áramlás F. A körzet területén ebben az esetben a kifejezés határozza meg. Ha az N frekvenciájú fordulatot forgatja, a J szög a törvény szerint változik., Akkor az áramlás kifejezésére az űrlapra kerül. Mágneses Flow változások létrehozása indukciós EMPS egyenlő mínusz áramlási sebesség változás. Következésképpen az EMF indukció változása harmonikus törvény kerül megrendezésre. A generátor kimenetéből eltávolított feszültség arányos a tekercselés számával. A harmonikus jog feszültségének megváltoztatásakor A vezetõ ereje ugyanezen törvényre változik. A mező hatása alatt a frekvencia és fázisa egybeesik a feszültség oszcilláció gyakoriságával és fázisával. A láncokban lévő aktuális ingadozások kénytelenek merülnek fel az alkalmazott váltakozó feszültség hatása alatt. Ha az aktuális és feszültségű fázisok egybeesnek, a váltakozó áram ereje egyenlő vagy . Ezért a koszinusz tér átlagos értéke 0,5. Az aktuális érték aktuális értékét DC-szilárdságnak nevezik, ugyanolyan mennyiségű hőt emelnek a vezetőben, mint a váltakozó áram. Amplitúdóval Max Harmonikus ingadozások a jelenlegi erő hatású feszültségen. Az aktív feszültség értéke is kisebb, mint amplitúdó értéke. Az áramlás átlagos teljesítményét az oszcillációs fázisok véletlenszerűen az aktív feszültség és az áramerősség határozza meg.

5 7. Aktív, induktív és kapacitív ellenállás.

Aktív ellenállás R. Úgy hívják, hogy fizikai érték legyen, amely megfelel a hatalomnak az áramerő négyzetének arányával, amelyet a teljesítmény expressziójából kapunk. Kis frekvenciáknál gyakorlatilag nem függ a frekvenciától, és egybeesik a karmester elektromos ellenállásával.

Tegyük fel, hogy a tekercs be van kapcsolva a váltakozó áramkörben. Ezután, amikor a jelenlegi változás a törvényben a tekercsben, az EMF of selfinducia következik be. Mivel A tekercs elektromos ellenállása nulla, akkor az EMF egyenlő a külső generátor által létrehozott tekercs végén lévő feszültséggel (??? Mi más a generátor ???). Következésképpen a jelenlegi változás a feszültségváltozást okozza, de fáziseltolással . A termék az oszcillációs feszültség amplitúdója, azaz . A tekercsben lévő feszültség ingadozásának amplitúdójának aránya az aktuális oszcillációk amplitúdójához induktív rezisztencia .

Hagyja, hogy a kondenzátor legyen a láncban. A befogadásával az időszak egynegyedét terheli, majd a sarkú sarok, de a polaritás megváltozásával. Ha a feszültség megváltozik a harmonikus jogi kondenzátoron A lemezek feltöltése egyenlő. A lánc jelenlegi bekapcsolása akkor fordul elő, ha a töltés megváltozik:, Hasonlóképpen, a jelenlegi erő ingadozások amplitúdójának tekercsével való esete megegyezik . Az áramerősség erősségének megfelelő értéke kapacitív ellenállásnak nevezik .

58. OHM törvény váltakozó áramra.

Tekintsünk egy egymás után összekapcsolt ellenállások, tekercsek és kondenzátorokból álló láncot. Bármikor az alkalmazott feszültség megegyezik az egyes elemeken található feszültségek mennyiségével. A jelenlegi ingadozások minden elemben törvényben fordul elő. Az ellenállás feszültség ingadozásai egybeesnek a fázisban az áramerősség ingadozásával, a kondenzátoron lévő feszültség ingadozása a folyó ingadozásai mögött marad, a tekercsen lévő feszültség ingadozása az aktuális ingadozási fázis előtt áll (Miért van valami mögött ???). Ezért a feszültségösszeg egyenlőségének feltétele általában írható. A vektordiagram kihasználását láthatja, hogy a láncban lévő feszültség amplitúdója egyenlő, vagy azaz azaz . Teljes lánc ellenállás jelöli . Nyilvánvaló, hogy a feszültség ingadozza a harmonikus jogot is. . A J első fázist a képlet tartalmazza . Azonnali áramellátás a változó aktuális áramkörben egyenlő. Mivel az időszak átlagos koszinusz négyzetértéke 0,5 ,. Ha van egy tekercs és kondenzátor a láncban, akkor az Ohm törvény szerint az AC. Az értéket úgynevezett tápvezeték.

59. Az elektromos áramkörben való rezonancia.

A kapacitív és induktív rezisztencia az alkalmazott feszültség frekvenciájától függ. Ezért az áramerősség amplitúdójának állandó amplitúdójával függ a frekvenciától. Ezzel a frekvenciaértékkel, amelyen a tekercsen és a kondenzátoron lévő feszültség összege nulla lesz, mert Az oszcillációik ellentétesek a fázissal. Ennek eredményeképpen a rezonancia aktív ellenállásának feszültsége megegyezik a teljes feszültséggel, és az aktuális teljesítmény eléri a maximális értéket. Expressz induktív és kapacitív ellenállás rezonancia: , ennélfogva . Ez a kifejezés azt mutatja, hogy a feszültség ingadozásainak amplitúdójának rezonanciájával a tekercsen és a kondenzátor meghaladhatja az alkalmazott feszültség oszcillációjának amplitúdóját.

60. Transzformátor.

A transzformátor két tekercs, különböző számú fordulattal. Ha a feszültség egyik tekercsjére vonatkozik. Ha a feszültség megváltoztatja a harmonikus jogot, akkor ugyanaz a törvény megváltoztatja az áramot. A tekercsen áthaladó mágneses áramlás egyenlő . A mágneses áramlás megváltoztatásakor az első tekercs minden fordulójában megjelenik az önindukciós EMD. A munka az EDC amplitúdója egy fordulóban, ugyanaz az EDC az elsődleges tekercsben. A másodlagos tekercs ugyanazt a mágneses áramot permeálja, így. Mivel A mágneses áramok ugyanazok, mintak. Az aktív tekercselési ellenállás nem elegendő az induktív ellenálláshoz képest, így a feszültség megközelítőleg EDC-vel egyenlő. Innen. Együttható NAK NEK úgynevezett átalakítási együttható. A vezetékek és magok fűtésének vesztesége kicsi, így F. 1 "F 2. A mágneses áramlás arányos az áramerősséggel a tekercselésben és a fordulók számában. Innen, én . Azok. A transzformátor növeli a feszültséget NAK NEK Egyszer, csökkentve az áramáramot egyszerre. Az áramellátás mindkét láncban a veszteségek figyelmen kívül hagyása ugyanaz.

61. Elektromágneses hullámok. A forgalmazás sebessége. Az elektromágneses hullámok tulajdonságai.

Az áramkörben lévő mágneses fluxus bármilyen változása az indukciós áramot okozza benne. A megjelenését egy vortex elektromos mező megjelenése magyarázza, a mágneses mező bármilyen változásával. Az örvény elektromos Poda azonos tulajdonságot, mint egy közönséges, hogy létrehoz egy mágneses mezőt. Így egy nap folyamatosan folytatódik a mágneses és elektromos mezők kölcsönös generációjának folyamata. Az elektromágneses hullámokat alkotó elektromos és mágneses mezők vákuumban létezhetnek, ellentétben más hullámfolyamatokkal. Az interferencia kísérleteiről létrejött az elektromágneses hullámok terjedésének aránya, amely megközelítőleg volt. Általánosságban elmondható, hogy az elektromágneses hullám sebességét önkényes környezetben a képlet kiszámítja. Az elektromos és mágneses komponens energiasűrűsége egyenlő egymással: Honnan. Az elektromágneses hullámok tulajdonságai hasonlóak az egyéb hullámfolyamatok tulajdonságaihoz. Ha a két környezet szakaszának határai részben tükröződnek, részben refraktáltak. A dielektromos felületről nem tükrözi, a fémek nem tükröződnek teljesen tükröződnek. Az elektromágneses hullámok interferencia tulajdonságokkal (Hertz élmény), diffrakciós (alumínium lemez), polarizáció (rács).

62. Rádiókommunikációs elvek. A legegyszerűbb rádióvevő.

A rádiókommunikáció elvégzéséhez biztosítani kell az elektromágneses hullámok sugárzásának lehetőségét. Minél nagyobb a szög a kondenzátorlemezek között - annál szabadon az EM hullám az űrben van elosztva. Valójában a nyitott áramkör egy tekercsből és egy hosszú vezetékes antennákból áll. Az antenna egyik vége földel van, a másik pedig a föld felett emelkedik. Mivel Az elektromágneses hullámok energiája arányos a negyedik fokozattal, majd az EM hullám hangfrekvenciájának váltakozó áramának oszcillációjával szinte nem fordul elő. Ezért a moduláció elve a frekvencia, az amplitúdó vagy a fázis. A legegyszerűbb modulált oszcillációs generátor az ábrán látható. Hagyja, hogy az áramkör gyakorisága a törvény által változik. Hagyja, hogy a modulált hang oszcilláció gyakorisága megváltozik-e És W.<(Mi az a rohadt pontosan ???) (G - érték, fordított ellenállás). A feszültségek effektív expresszióját helyettesítjük, ahol. Mivel A frekvencia-rezonanciával messze a rezonancia gyakoriságától függ, majd a kifejezésből ÉN. A második, harmadik és ötödik komponens eltűnik, vagyis .

Tekintsük a legegyszerűbb rádiót. Antenna, egy oszcillációs áramkör egy változó kapacitású kondenzátor, egy detektor dióda, ellenállás és telefon. Az oszcilláló áramkör frekvenciáját úgy választjuk meg, hogy egybeesik a hordozófrekvenciával, míg a kondenzátor oszcillációs amplitúdója a maximális lesz. Ezzel kiválaszthatja az összes elfogadott kívánt frekvenciát. Az áramkörből a modulált nagyfrekvenciás ingadozások az érzékelőbe kerülnek. Letétele után az érzékelő, a jelenlegi minden halfer a kondenzátor díjak, és a következő fél-kerék, ha az aktuális nem megy át a dióda, kondenzátor lemerült ellenálláson keresztül. (Megértettem helyesen ???).

64. Analógia a mechanikai és elektromos oszcillációk között.

A mechanikus és az elektromos oszcillációk közötti analógiák így néznek:

Koordináta
Sebesség		Tok teljesítmény
Gyorsulás		Jelenlegi változási sebesség
		Induktivitás
Merevség		A mennyiség, inverz elektromos kapacitás
		Feszültség
Viszkozitás		Ellenállás
Helyzeti energia deformált tavasz		Elektromos mező energia kondenzátor
Kinetikus energia, ahol. 65. Az elektromágneses kibocsátások skálája. Az elektromágneses sugárzás tulajdonságainak függése a frekvenciából. Az elektromágneses sugárzás használata. Az elektromágneses ökör hossza 10 -6 m-re m a rádióhullámok. Televíziós és rádiós kommunikációhoz használják. Hosszúság 10-6 M és 780 Nm - Infravörös hullámok. Látható fény - 780 nm és 400 nm között. Ultraibolya sugárzás - 400 és 10 nm között. Sugárzás a tartományban 10 nm és 10 óra - röntgen sugárzás. A kisebb hullámhosszak megfelelnek a gamma sugárzásnak. (Alkalmazás ???). Minél kisebb a hullámhossz (következésképpen a frekvencia felett), annál kisebb a hullámok felszívódnak a tápközegben. 65. A fény egyenes terjedése. A fénysebesség. A fényvisszaverő törvények és a fénytörés törvényei. Közvetlen, jelezve a fénytermelés irányát, fénysugárnak nevezhető. A két média határán a fény részlegesen tükröződik és elosztható az első tápközegben új irányban, és részben a határon keresztül haladhat, és a második környezetben terjedhet. A leeső sugár, tükröződik és merőleges a két környezet határára, visszaállt az őszi ponton, ugyanaz a síkban. A visszaverődés szöge megegyezik az őszi szöggel. Ez a törvény egybeesik a természeti hullámok visszaverődésének törvényével, és a Guigens elve bizonyítja. Ha a két környezet határának határát átadja, akkor a szinusz hozzáállása a leeső szög a sinus a törésszög, az az érték állandó két médiaadat.<рисунок>. Érték n. a törésmutató. A vákuumhoz viszonyított közeg törésmutatóját ehhez a közeg abszolút törésmutatója lehet. Ha megfigyeljük a refrakciós hatás, látható, hogy abban az esetben egy átmeneti környezet egy optikailag sűrűbb közeg kevésbé sűrű, egy fokozatos növekedése a előfordulása az őszi, lehetséges elérni ezt az értéket, hogy a A törésszög egyenlővé válik. Ugyanakkor egyenlőséget végeznek. A 0 csökkenő szöget a teljes visszaverődés korlátozó szögének nevezik. A szögben, nagy A 0, van egy teljes gondolkodás. 66. Lencse, képépítés. Lens formula. A lencsét egy átlátszó testnek nevezik, amelyet két gömb alakú felület határol. A közepén vastagabb lencse homorú, amely a középső vastagabb a konvex. Közvetlenül, amely mindkét gömb alakú lencsefelületek központjain áthalad, a lencse fő optikai tengelyének nevezik. Ha a lencse vastagsága kicsi, akkor azt mondhatjuk, hogy a fő optikai tengely egypontos objektívvel keresztezi a lencsét, a lencsék optikai központját. Közvetlenül, az optikai központon áthaladva oldalsó optikai tengelynek nevezhető. Ha a lencse a fénysugárral párhuzamosan küldje el a fő optikai tengelyt, akkor a konvex lencse köteg összejön F. A lencsék formájában a lencséktől a képzeletbeli képhez való távolság negatívnak tekinthető. A bikonotípus (és sőt) optikai ereje a lencse a görbület sugara és a törésmutató üveggel és levegővel van meghatározva . 66. A koherencia. A fény beavatkozása és a technikában való felhasználása. A fény diffrakciója. Diffrakciós rács. A diffrakció és az interferencia jelenségeiben a fény hullám tulajdonságai megfigyelhetők. Két fényfrekvenciás, amelynek különbsége nulla, úgynevezett koherens egymásnak. Interferenciában - a koherens hullámok hozzáadása - a Maxima és a fényes minimumok ellenállási mintája. A kurzus különbségével a maximális beavatkozás, amikor - Minimális. Az egyenes szaporításból származó fény eltérése a térség áthaladása során a fény diffrakciós. Ezt a jelenséget a Guygens-Fresnel elv magyarázza: A perturbáció bármely ponton a hullámfelület minden egyes eleme által kibocsátott másodlagos hullámok interferenciájának eredménye. A diffrakciót spektrális eszközökben használják. Ezeknek az eszközöknek egy eleme egy diffrakciós rács, amely átlátszó lemez, amelynek távoli átlátszatlan párhuzamos sávja van d. Barátja egymástól. Hagyja, hogy egy monokromatikus hullám esik a rácsra. Az egyes résekben diffrakció eredményeként a fény nem csak az eredeti irányban, hanem másokban is érvényes. Ha egy lencse a rudak mögé helyez, akkor a fókuszos síkban párhuzamos sugarak az összes repedésből összegyűlnek egy csíkban. A párhuzamos sugarak a tanfolyam különbségével járnak. A mozgalomkülönbség egyenlőségével a hullámok egész számában a fény maximális értéke figyelhető meg. Minden hullámhossz esetében a maximális állapot a J szög értékén történik, így a grill bomlik a fehér fényt a spektrumba. Minél nagyobb a hullámhossz, annál nagyobb a szög. 67. A fény diszperziója. Elektromágneses sugárzás spektruma. Spektroszkópia. Spektrális elemzés. Sugárzás és típusú spektrumok forrása. A fehér fény keskeny párhuzamos gerendája, amikor a prizma áthalad, bomlik a különböző színű fénykötegekre. A színes szalagot látszólag szilárd spektrumnak nevezik. A fénysebesség függőségét a hullámhossz (frekvencia) a fény diszperziónak nevezik. Ezt a hatást az a tény, hogy a fehér fény különböző hullámhosszú EM-hullámokból áll, amelyekből a törésmutató függ. A legnagyobb érték a legrövidebb hullám - lila, a legkisebb - vörös. Vákuumban a fénysebesség függetlenül a frekvenciájától függetlenül. Ha a spektrum forrása ritkált gáz, a spektrumnak van a fajta keskeny vonalak fekete háttéren. A sűrített gázok, folyadékok és szilárd testek szilárd spektrumot bocsátanak ki, ahol a színek simán be vannak kapcsolva. A spektrum jellegét azzal magyarázza, hogy minden egyes elem a sugárzott spektrum specifikus készletében van. Ez a tulajdonság lehetővé teszi a spektrális analízis használatát az anyag kémiai összetételének azonosítására. A spektroszkópot az eszköznek nevezzük, amellyel az egyes forrás által kibocsátott fény spektrális összetételét vizsgálják. A bomlást diffrakciós rács (jobb) vagy prizma alkalmazásával végezzük, az ultraibolya régió tanulmányozására kvarcoptikát alkalmaznak. 68. Fotóhatás és törvényei. Quanta fény. Einstein egyenlet a fotóhatáshoz. Fotóhatás alkalmazása a technikában. A jelenséget a kilépő elektronok szilárd és folyékony testek hatása alatt a fény az úgynevezett külső fotoelektromos hatás, és az elektronok-szakadt ezen a módon - fotoelektronok. Tapasztalt törvények a fotó hatását - a legnagyobb sebesség fotoelektrono határozza meg a frekvenciát, a fény és nem függ annak intenzitását, minden egyes anyag van saját vörös határán fotó hatását, azaz Ilyen frekvencia N MIN, amelyben a fotoelektron még mindig lehetséges, a fotoelektronok száma, amely egy másodperc alatt húzódik, közvetlenül arányos a fényintenzitással. Ezenkívül meghatározza a fotóhatás véletlenszerűségét - ez azonnal a megvilágítás kezdete után következik be, feltéve, hogy a piros szegélyt túllépték. A fotóhatás magyarázata egy olyan kvantumelmélet segítségével lehetséges, amely jóváhagyja az energiahatékonyságot. Az elektromágneses hullám ezen elméleten külön részekből áll - Quanta (Photons). Az energia kvantum elnyelésénél a Photoelectron kinetikus energiát szerez, amely megtalálható az Einstein-egyenletből egy fotóhatáshoz , hol és 0 a kimenet működése, az anyag paramétere. A fém felületét elhagyó fotoelektronok száma arányos az elektronok mennyiségével, ami viszont a megvilágítástól függ (fényintenzitás). 69. Rutterford kísérletei az alfa-részecskék eloszlására. Atom atommodell. Quantum Postulátumok Boron. Az atom szerkezetének első modellje Thomsonhoz tartozik. Azt javasolta, hogy az atom egy pozitív töltött golyó, amely belsejében negatív töltésű elektronok vannak bélelve. Rutherford tapasztalatokat végzett a fémlemez gyors alfa részecskéinek megsemmisítésében. Ebben az esetben megfigyelték, hogy némelyikük kissé eltér az egyenes szaporodástól, és néhány arányban - a több mint 2 0 sarkán. Ezt azzal magyarázta, hogy az atom pozitív töltése egyenletesen, de bizonyos térfogatban, lényegesen kisebb méretű az atom. Ezt a központi szerepet az Atom magnak nevezték, ahol pozitív töltés koncentrálódik, és szinte az egész tömeg. Az atommag sugaraja kb. 10-15 m méretű. Szintén az úgynevezett rangsor. Az atom bolygómodellje, amelyben az elektronok az atom körül forognak, mint a nap körüli bolygó. A legtávolabbi pályák sugaraja \u003d Atom sugarú. De ez a modell ellentmondott az elektrodinamika, mert A gyorsított mozgás (beleértve az elektronokat a kör körül) em-hullám sugárzás kísérte. Következésképpen az elektron fokozatosan elveszíti energiáját, és a magra kell esnie. Tény, hogy sem a sugárzás, sem az elektron dőlésszöge bekövetkezik. Ennek magyarázata N. vér adta meg, miután két posztulátumot terjesztett elő - az atomrendszer csak bizonyos állapotokban lehet, amelyben a fény nem versenyez, bár a mozgalom felgyorsult, és amikor az egyik államról a másikra vált , a kvantum megtörténik, vagy a kvantum kibocsátása törvény szerint, ahol állandó deszka van. A különböző esetleges helyhez kötött állapotokat az arány alapján határozzák meg hol n. - egész szám. Az elektron mozgásának mozgása a hidrogénatom körüli kerület körül, egy expresszió tisztességes, a Coulomber erő a kölcsönhatás a rendszermaggal. Innen. Azok. A posztulátum boron miatt az energia kvantálásával a mozgás csak álló kör alakú pályákban lehetséges, amelynek sugara van meghatározva. Minden állam, kivéve az egyiket, az egyik, az állóképesség szempontjából, és csak egy olyan fő, amelyben az elektron minimális energiatartományt tartalmaz - az atom önkényesen hosszú ideig, és a fennmaradó államokat izgatottnak nevezik. 70. A fény ürítése és felszívása az atomok által. Lézer. Az atomok spontán módon bocsáthatnak ki fénykvantát, miközben áthaladnak (mert minden atom másokat függetlenül sugároz), és spontánnak nevezik. Az elektron átmenet a felső szinttől az alsóig előfordulhat egy külső elektromágneses mező hatása alatt, amely az átmeneti frekvenciával egyenlő gyakorisággal rendelkezik. Az ilyen sugárzást kényszerítették (indukált). Azok. A gerjesztett atom kölcsönhatása következtében a megfelelő frekvencia fotonjával, két azonos irányú, azonos irányú és gyakorisággal rendelkező valószínűsége magas. Az indukált sugárzás egyik jellemzője, hogy monokromatikus és koherens. Ez a tulajdonság a lézerek (optikai kvantumgenerátorok) hatásán alapul. Annak érdekében, hogy az anyag növelje a fényt áthaladó fényt, szükség van, hogy az elektronok több mint fele az izgatott állapotban van. Ezt az állapotot az inverz népességszintű államnak nevezik. Ebben az esetben a fotonok felszívódása kevésbé gyakori, mint a kibocsátás. A lézer egy rubin rúd használatához az úgynevezett. A szivattyú lámpa, amelynek értelme az inverz népesség létrehozása. Ugyanakkor, ha egy atom metasztabil állapotból származik a főre, akkor a foton emisszió láncreakciója merül fel. A fényvisszaverő tükör megfelelő (parabolikus) formájával lehetséges egy fénysugár létrehozása. Az összes izgatott atom teljes villogása 10 -10 másodpercig történik, így a lézer teljesítmény eléri a milliárd wattokat. A gázlámpákon is vannak lézerek, amelynek előnye a sugárzás folytonossága. 70. Az Atom Nucleus összetétele. Izotópok. Az atommagok kötelező energiája. Nukleáris reakciók. Elektromos hone atom sapka q. megegyezik az elemi elektromos töltés termékével e. A sorozatszámon Z. Kémiai elem a Mendeleev táblázatban. Az azonos szerkezetű atomok ugyanazokkal az elektronikus héjjal rendelkeznek, és kémiailag megkülönböztethetetlenek. A nukleáris fizikában használja a mérési egységüket. 1 Fermi 1 femetométer ,. 1 atomegység tömeges egység - 1/12 tömegű szénatom. . Az ugyanazon magvakkal rendelkező atomok, de különböző tömegeket nevezik izotópoknak. Az izotópok különböznek a spektrumukban. Az atom rendszermagja protonokból és neutronokból áll. A rendszermagban lévő protonok száma megegyezik a töltési számmal Z., neutronok száma - tömeg mínusz a protonok száma A - z \u003d n. A proton pozitív töltése numerikusan egyenlő az elektron, a proton tömege - 1.007a.e.m. A neutronnak nincs töltése, és sok 1,009a.m. (A neutron nehezebb, mint a proton több mint két elektronikus tömeg). A neutronok csak az atommagok összetételében stabilak, szabad formában 15 percen belül élnek, és proton, elektron és antineutrino-ba szétesnek. A nukleonok nukleonok közötti gravitációs vonzerejének ereje meghaladja a 10 36-szor visszavezető elektrosztatikus erőt. A magok stabilitását speciális nukleáris erők jelenlétével magyarázzák. A parttól 1 fm a proton nukleáris erők 35-szer magasabb, mint a Coulomb, de nagyon gyorsan csökken, és a parttól körülbelül 1,5 fm, akkor lehet figyelmen kívül hagyni. A nukleáris erők nem függnek attól, hogy a részecske töltődjön. A pontos méréseket a tömegek atommagok jelenlétét mutatta a különbség a tömege a mag és az algebrai összege a tömegek a nukleonok. Az atommag megosztása az alkatrészekhez, meg kell költeni az energiát. Az értéket tömeges hiba lehet. A minimális energiát kellene fordítani a szétválasztás a kernelt a komponensei a nukleonok az úgynevezett mag kötési energia munka elvégzésére ellen nukleáris erők vonzereje. A kommunikációs energia aránya a tömegszámmal konkrét kommunikációs energia. A nukleáris reakciót a kezdeti atommag átalakításának nevezik, ha bármilyen részecskét kölcsönhatásba lépnek az eredeti példánytól. A nukleáris reakció eredményeképpen a részecskék vagy a gamma-kvantika kibocsátható. A nukleáris reakciók kétféle típusúak - egyesek végrehajtása érdekében energiát kell költeni, másokkal, az energia felszabadul. A kiadott energiát nukleáris reakcióhozamnak nevezik. A nukleáris reakciókkal minden védelmi törvényt elvégeznek. Az impulzus pillanatának megőrzésének törvénye a hátrány megőrzésének törvénye. 71. Radioaktivitás. A radioaktív sugárzás típusai és tulajdonságai. A kernelek képesek spontán bomlásra. Ugyanakkor csak azok a rendszermagok, amelyek minimális energiával rendelkeznek azokhoz képest, amelyekben a rendszermag spontán fordulhat, hogy magává váljon. Azokban a rendszermagok, amelyekben a protonok nagyobbak, mint a neutronok, instabilak, mert Növeli a Coulomb Sinukciót. Olyan kernelek, amelyekben több neutron is instabil, mert A neutron tömege nagyobb, mint a proton tömege, és a tömeg növekedése az energia növekedéséhez vezet. A magok felszabadulhatnak a túlzott energiából, vagy a stabilabb részekre (alfa-bomlásra és osztályra), vagy a töltés megváltoztatásával (béta bomlás). Az alfa-bomlás az atommag spontán megosztása az alfa-részecske és a magtermék. Az alfa-bomlás minden olyan elemnek van kitéve, mint az urán. Az a képesség, a alfa-részecske leküzdeni a vonzás a mag határozza meg az alagút hatás (Schrödinger egyenlet). Az alfa-bomlással nem az összes rendszermag energiája a mag és az alfa-részecske mozgásának kinetikus energiává válik. Az energia egy része a termék magja gerjesztése lehet. Így egy idő után az összeomlás után a termék magja több gamma-kvantát bocsát ki, és normális. Van még egy másik típusú bomlás - spontán megosztása a magok. Az ilyen bomlás legegyszerűbb eleme az urán. A bomlás a törvényben fordul elő, ahol T. - Half-Life, állandó erre az izotópra. A béta-bomlás az atommag spontán átalakítása, amelynek eredményeképpen a töltés egy elektron emelésével nő. De a neutron-tömeg meghaladja a proton és az elektron tömegének összegét. Ezt egy másik részecske - elektronikus antineutrino felszabadulása magyarázza . Nem csak a neutron képes szétesni. A szabad proton stabil, de a részecskéknek kitéve, áttörheti a neutront, a pozitronot és a neutrinót. Ha az új mag energiája kisebb, akkor van egy pozitron béta bomlás . Mint az Alpha-bomlás, a béta-bomlás is gamma-sugárzás is kísérhető. 72. Az ionizáló sugárzás regisztrálására szolgáló módszerek. A fotoemulziók módszere egy minta alkalmazása egy fotoflasztikusra, és a részecske nyomának vastagságának és hosszának manifesztése után meghatározható a radioaktív anyag mennyiségének és eloszlásának meghatározására a mintában. A szcintillációs számláló olyan eszköz, amelyben a gyors részecske kinetikus energiájának átalakítása a könnyű flashenergiabe, amely viszont elindítja a fényképhatást (elektromos áram impulzus), amely fokozott és regisztrált. A Wilson kamera üvegkamra, levegővel és kovácsolt alkoholos párokkal. Amikor a részecske átmegy a kamrán, ionizálja a molekulákat, amelyek körül a kondenzáció azonnal megkezdődik. Az eredményeként kialakított cseppek lánca részecske-pályát képez. A buborékkamera ugyanazon elveken működik, de a forrásponthoz közel álló folyadék hivatalvezetőként szolgál. A gázkibocsátó mérő (Geiger mérő) egy henger, amely ritkált gázzal töltött, és a karmesterből kifinomult szál. A részecske okoz gázionizációt, az elektromos mező hatása alatt ionokat a katódra és az anódra irányítják, az ionizálás más atomok. A korona kisülése következik be, amelynek impulzusa rögzítésre kerül. 73. Az uránmag láncreakciója. A 30-as években kísérletileg megállapították, hogy az urán-neutronok besugárzása során lanthán magokat képeznek, amelyek nem alakultak ki az alfa vagy béta bomlás következtében. Az urán-238 mag 82 protonból és 146 neutronból áll. Ha elosztó, pontosan a fele be kell alakítaniuk a praseodymiumot, hanem a neutron-praseododia-hűség stabil magjában kevesebbet. Ezért az urán felosztása során más magok és felesleges szabad neutronok alakulnak ki. 1939-ben az urán mag első mesterséges megosztása készült. Ugyanakkor megkülönböztették a 2-3 szabad neutront és 200 MeV energiát, és körülbelül 165 MeV-t különböztek meg a satter kinetikus energiái formájában, vagy vagy. Kedvező körülmények között a felszabadított neutronok más uránmagok megosztását okozhatják. A neutron reprodukció együtthatója jellemzi, hogy a reakció hogyan történik. Ha több, mint egy. Így minden egyes osztálynál a neutronok számát növeli, az uránt több millió fokos hőmérsékletre melegítjük, és nukleáris robbanás következik be. A hasadási faktor, egy kisebb egység, a reakció elhalványul, és ugyanaz az egység - tartjuk állandó szinten, amely a használt nukleáris reaktorok. Az urán természetes izotópjai közül csak a mag képes elválasztani, és a leggyakoribb izotóp elnyeli a neutronot, és a rendszer szerint plutóniumba fordul. A Plutonium-239 tulajdonságai hasonlóak az urán-235-hez. 74. Nukleáris reaktor. Termonukleáris reakció. A nukleáris reaktorok két faj - lassú és gyors neutronok. A divízióban felszabaduló neutronok többsége kb. 1-2 MeV energiájával és körülbelül 10 7 m / s sebességgel rendelkezik. Az ilyen neutronokat gyorsan hívják, és ugyanolyan hatékonyan felszívják mind az urán-235, mind az urán-238-at, és mert A nehéz izotóp több, és nem oszlik meg, akkor a láncreakció nem fejlődik. A 2H10 3 m / s sebességgel mozgó neutronokat termikusnak nevezik. Az ilyen neutronok aktívabbak, mint a gyors, az urán-235 felszívódva. Így az ellenőrzött nukleáris reakció megvalósításához a neutronokat lassítania kell a hőáramokhoz. A reaktorok leggyakoribb retarderjei grafit, rendes és nehéz víz. Annak érdekében, hogy az egység szintjén fennmaradó megosztási együttható legyen, az abszorbereket és a reflektorokat használják. Az abszorberek a kadmiumból és a bórból származó rudak, lélegzetelállító hő neutronok, reflektor - berillium. Ha olyan üzemanyagként használják az uránot, amely 235 tömegű izotópdal gazdagodik, a reaktor a gyors neutronok retarder nélkül működhet. Ilyen reaktorban a legtöbb neutronot az urán-238 abszorbeálja, amely két béta bomlás következtében plutónium-239, valamint nukleáris üzemanyag és forrásanyag a nukleáris fegyverek számára. Így a gyors neutronok reaktor nem csak energiatelepítés, hanem egy éghető égésegység a reaktor számára. A hátránya annak szükségessége, hogy az uránt könnyű izotóppal gazdagítsák. Az energiát nukleáris reakciókban nemcsak a nehéz magok elválasztásával, hanem a tüdő összekapcsolásával is kiemelik. A magok csatlakoztatásához szükség van a repulzió Coulombomb erejének leküzdésére, amely körülbelül 10,7 -10 8 K plazmamezőjén lehetséges. A hélium szintézise a deutériumból és a tríciumból vagy . Az 1 gramm hélium szintézisében a 10 tonna dízel üzemanyag égetésére megfelelő energiát szabadítanak fel. A szabályozott termonukleáris reakció akkor lehetséges, ha a megfelelő hőmérsékletre melegítjük, átadva egy elektromos áramot, vagy lézerrel. 75. Az ionizáló sugárzás biológiai hatása. Sugárvédelem. A radioaktív izotópok használata. Az anyagok sugárzásának expozíciójának mértéke felszívódik a sugárzás adagja. A dózis egység Gray, egyenlő a dózist, amely a besugárzott anyag 1 kg súlyú által továbbított energia 1 joule. Mivel A fizikai hatás bármely sugárzás az anyag össze van kötve nem annyira melegítés, as ionizáció, az egység az expozíció dózis bevezetésre, amely jellemzi az ionizációs hatása sugárzás levegőbe. Az expozíciós dózis egy véletlenszerű egysége x-sugár, amely 2,58H10 -4 cl / kg. Az 1 cm3 levegőben 1 x-sugarak expozíciós dózisával 2 milliárd pár ionot tartalmaz. Ugyanazzal az abszorbeált dózissal a különböző típusú besugárzások hatását besugározzák. A nehezebb részecske - annál erősebb az akciója (azonban nehezebb és keletkezik könnyebb). A sugárzás biológiai hatásának különbségét a gamma sugarak, 3 termikus neutronok, 10 a neutronok esetében, a 0,5 MeV energiával végzett neutronoknak jellemzik. A dózis szorozva a együttható jellemzi biológiai hatását az adagot és az úgynevezett ekvivalens dózis, mért zivers. A test legfontosabb mechanizmusa az ionizáció. Ionok adja meg a kémiai reakcióba lépnek a sejtben, és sérti a működését, ami a halál vagy mutáció a sejt. A természetes sugárzás háttere évente átlagosan 2 MW, a városok számára évente további +1 MW. 76. A fénysebesség abszolidivitása. Elemek száz. Relativisztikus dinamika. A kísérleti mód azt találtuk, hogy a fénysebesség nem függ attól, hogy a megfigyelő melyik referenciarendszerben található. Ez is lehetetlen szétszóródni az elemi részecskék, például egy elektron, a fénysebességgel egyenlő sebességgel. A tényt és a Galilee relativitása közötti ellentmondást az A. Einstein határozta meg. Az alapja az a [speciális] relativitáselmélet volt két posztulátumai: bármilyen fizikai folyamatok eljárni egyformán különböző inerciális referencia rendszerek, a fény sebessége vákuumban nem függ a sebesség a fényforrás és a megfigyelő. A relativitás elméletével leírt jelenséget relativisztikusnak nevezik. A relativitás elméletében a részecskék két fokozata kerül bevezetésre - a sebességgel mozgó, kevesebb tól tőlés amellyel csatlakoztathatja a referenciarendszert, és azok, amelyek a sebességgel mozognak tól tőlAmellyel nem kötheti meg a referenciarendszert. Az egyenlőtlenség szorzása (), kapunk. Ez a kifejezés relativisztikus sebessége a sebességek hozzáadásával, amely egybeesik a Newtonian-val v.<. Az inerciális referenciarendszerek v Saját ideje, vagyis Amely a részecskehez kapcsolódó referenciarendszerben jár, azaz invariáns, azaz Nem függ az inerciális referenciarendszer megválasztásától. A relativitás elve módosítja ezt a kijelentést, hogy minden inerciális referencia rendszer, az idő folyik az azonos, de az egyik az összes, az abszolút, az idő nem létezik. A koordináta ideje a saját idejéhez kapcsolódik. . Ezt a kifejezést egy négyzetben, kapjuk. Nagyság s. Úgynevezett intervallum. A következmény a relativisztikus hozzáadásának sebességét a sebesség az a Doppler-effektus, amely jellemzi a változás a gyakorisága oszcillációk, attól függően, hogy a sebességet a sebesség a hullám és a megfigyelő. Ha a megfigyelő q szögben mozog a forrásig, a gyakoriság változik törvény . A forrásból való eltávolítás során a spektrum a nagyobb hullámhossz, azaz a nagyobb hullámhossznak megfelelő frekvenciákra változik. A piros színre, amikor közeledik - lila. Az impulzus is a közelben található sebességgel változik tól től:. 77. Elemi részecskék. Kezdetben az elemi részecskék proton, neutron és elektron, később - foton voltak. Ha a neutronot felfedezték - a muonok és a peoniák hozzáadták az elemi részecskék számához. A tömegük 200 és 300 elektronikus tömeg között volt. Annak ellenére, hogy a neutron szétesik a csatorna, az elektron és a neutrínók, nincsenek ezek a részecskék, és elemi részecskéknek tekintendők. A legtöbb elemi részecskék instabilak, és felezési ideje körülbelül 10-6 -10 -16 s. A Diák által kifejlesztett elektronmozgalomban az atomon belüli elektronmozgalomnak kellett volna lennie, hogy egy elektron kettős lehet az ellenkező töltéssel. Ezt a részecskét, amelyet kozmikus sugárzás, pozitronnak neveznek. Ezt követően bebizonyosodott, hogy minden részecskék léteznek anti-foltok, jellemezve a spin és (ha van ilyen) töltés. Vannak olyan igazi semleges részecskék is, amelyek teljesen egybeesnek az anti-collies (PI-nulla mezon és ez a null mezon). A megsemmisítési jelenség két energiaszigeteléssel rendelkező két anti-részecskék kölcsönös megsemmisítése, például . Az energia megőrzésének törvénye szerint az energiatermékek arányosak a progenikus részecskék tömegének összegével. A megőrzési törvények szerint a részecskék soha nem merülnek fel. A részecskék csoportokra vannak osztva, növekvő tömeg - foton, leptonok, mezonok, baroonok. 4fajta alapvető (mások, mások) kölcsönhatás - gravitációs, elektromágneses, gyenge és erős. Az elektromágneses kölcsönhatást a virtuális fotonok cseréjével (a Heisenberg bizonytalanságából adja meg, következik, hogy rövid idő alatt az elektron belsõ energiájának köszönhetően kiadható kvantum, és visszatéríti az energia elvesztését az ugyanazon elfogással. A A kibocsátott kvantumot a másik által felszívja, így biztosítva az interakciót.), Erős - gluonok.) (Spin 1, súlya 0, tolerálja a "szín" kvarkdíjat), gyenge - vektoros bozonok. A gravitációs kölcsönhatás nem magyarázható, de a gravitációs tér mennyisége elméletileg sok 0, centrifugálja 2 (???).

Az anyagpont az anyagpont, a mechanikában beadott koncepció a test kijelölésére, amelynek mérete és formája elhanyagolható. A térben lévő anyagpont helyzetét a geometriai pont helyzete határozza meg. A test anyagi pontnak tekinthető olyan esetekben, amikor fokozatosan mozog a távolság (a dimenzióihoz képest); Például a 6,4 ezer km sugarú terület egy anyagi pont az éves mozgalomban a nap körül (az orbit sugara - az úgynevezett ekliptikus kb. 150 millió km). Hasonlóképpen, az anyagpont fogalma alkalmazható, ha a testmozgás forgási részét nem lehet figyelembe venni a vizsgált probléma feltételeiben (például, hogy elhanyagolja a föld napi forgását az éves mozgalom tanulmányozásakor ).

Modern enciklopédia. 2000.

Anyagi pont

Ennek alapján a lehetőségét, lokalizálása fizikai tárgyak időben és térben, a klasszikus mechanika, a tanulmány a törvények a mozgás kezdődik a legegyszerűbb eset. Ez az eset az anyagpont mozgása. Az elemi részecske analitikus mechanika vázlatos elképzelése az előfeltételeket a beszéd alapvető törvényeinek bemutatásának előfeltétele.

Az anyagpont egy olyan objektum, amely végtelenül kis méretű és véges tömegű. Ez az ötlet teljes mértékben megfelel az anyag diszkrétágának ötleteivel. Korábban a fizikusok megpróbálták meghatározni az elemi részecskék kombinációját a mozgás állapotában. E tekintetben a dinamikus anyagi pont csak az elméleti konstrukciók eszközhöz szükséges volt.

A vizsgált tárgy dinamikája inerciális elvből származik. Elmondása szerint az anyagi pont, nem a külső erők hatása alatt, megőrzi a pihenést (vagy mozgást) az idő múlásával. Ez a helyzet elég szigorú.

A tehetetlenség elvével összhangban az anyagpont (ingyenes) egyenletesen és egyszerűen mozog. Figyelembe véve a különleges esetet, amelyben a sebesség nulla, azt mondhatjuk, hogy az objektum megtartja a pihenés állapotát. Ebben a tekintetben feltételezhető, hogy egy bizonyos erő befolyásolja a témában, egyszerűen csökkenti a sebesség változásait. A legegyszerűbb hipotézis az a feltételezés, hogy a sebességváltozás, amelyet az anyagi pontnak van, közvetlenül arányos az erőforrás jelzőjével. Ebben az esetben az arányosság együtthatója csökken a növekvő tehetetlenséggel.

A természetes az anyagpont jellemzője a tehetetlenségi együttható - tömeg nagyságával. Ebben az esetben az objektum dinamikájának fő joga a következőképpen fogalmazható meg: a bejelentett gyorsulás minden egyes pillanatban megegyezik az erővel, amely az objektumon, a tömegére vonatkozik. A kinematika lerakódását tehát a dinamika bemutatásával megelőzi. A dinamikában lévő tömeg, amely a dinamikában jellemzi az anyagpontot, bevezeti a poszteri (tapasztalatból), míg egy pálya, pozíció, gyorsulás, sebesség jelenléte megengedett egy priori.

Ebben az összefüggésben az objektum dinamikájának egyenlete azt állítja, hogy a gyorsulás bármelyik összetevőjén vizsgált tárgy terméke megegyezik az objektumon működő erő megfelelő összetevőjével. Feltételezve, hogy az erő az idő és a koordináták ismert funkciója, az időkockázati koordináták meghatározása az időknek megfelelően három hagyományos másodrendű differenciálegyenlet.

A matematikai elemzési tanfolyam jól ismert tételével összhangban az egyenletrendszer oldatát egyedileg határozzák meg a koordináták, valamint az első származékaik bármely kezdeti időintervallumában. Más szóval, az anyagpont ismert pozíciójával és annak sebességével egy bizonyos ponton lehetséges, hogy pontosan meghatározhassa mozgása természetét minden jövőbeli időszakra.

Ennek eredményeképpen világossá válik, hogy a vizsgált tárgy klasszikus dinamikája abszolút megfelelés a fizikai determinizmus elvének. Elmondása szerint az anyagi világ közelgő állapota (pozíciója) előre megjósolható olyan paraméterek jelenlétében, amelyek meghatározzák pozícióját egy bizonyos korábbi ponton.

Annak a ténynek köszönhetően, hogy az anyagpont mérete végtelenül kicsi, a pályája olyan vonal lesz, amely csak egydimenziós folytonosságot vesz igénybe háromdimenziós térben. A pálya minden részében az erő bizonyos értéke van, amely a következő végtelenül kis időtartamra állítja.

/ Válaszok a fizikára, nem minden

Kérdés

Mechanika, kinematika, dinamika (definíció, feladat terület).

Válasz

Mechanika - a forgalmi törvény általános törvényei.

A körülöttünk lévő testületek viszonylag lassan mozognak. Ezért a mozgásaik Newton törvényei vannak. Így a klasszikus mechanika hatóköre nagyon kiterjedt. És ezen a területen az emberiség mindig használni fogja a Newton törvényeinek testmozgását.

Kinematika - Ez egy olyan mechanika része, amely tanulmányozza a mozgások leírását és a mozgásokat jellemző értékek közötti kapcsolatokat.

Ismertesse a test mozgását - ez azt jelenti, hogy bármikor meghatározza a térben lévő helyzet meghatározásának módját.

Kérdés

Mechanikai mozgás, referencia test, referenciarendszer, módszerek a koordináta síkon lévő anyagpont helyzetének jelzésére, az anyagpont kinematikus egyenletének fogalma.

Válasz

Mechanikai mozgás Úgy hívják, hogy mozgó testek vagy testrészek az űrben egymáshoz viszonyítva.

A szervezet, amelyhez a mozgást figyelembe veszik, hívják test referencia.

A koordinátarendszerhez kapcsolódó referencia szerv és az óra hívás kombinációja menetrend.

Matematikailag, a mozgás a test (vagy anyagi pont) képest a kiválasztott referencia rendszer leírása az egyenletek, hogy megállapítani, hogy milyen a koordináták meghatározása a helyzetben a test (pont) ebben a referencia rendszer. Ezeket az egyenleteket mozgásegyenleteknek nevezik. Például az X, Y, Z kartéziai koordinátákban a pont mozgását az egyenletek határozzák meg ,,,

Módja annak, hogy jelezze az anyagpont helyzetét a koordináta síkon

Állítsa be a pont pozíciót a koordináták segítségével. A matematikai kurzusból tudod, hogy a síkon lévő pont pozíciója két számmal állítható be, amelyeket e pont koordinátáinak neveznek. Ehhez, amint azt már ismert, lehetséges, hogy két egymást kereszteződő keresztmetszetű tengelyt végezzen a síkon, például OH és OY tengelyen. A tengelyek metszéspontját a koordináták kezdetének nevezik, és a tengelyek maguk a koordináta tengelyek.

Az M1 pont koordinátái (1.2. Ábra) xj \u003d 2, WOW - 4; Az M2 pont koordinátái x2 \u003d -2,5, y2 \u003d -3,5.

A referenciatesthez képest az M pont helyzete három koordináta segítségével állítható be. Ehhez a referencia-testület kiválasztott pontján szükséges, hogy három egymást perpendikuláris tengelyt költeni Oh, Oy, Oz. A kapott koordinátarendszerben a pont helyzetét három koordináta határozza meg X, Y, Z.

Ha az X szám pozitív, akkor a szegmens elhalasztja a tengely pozitív irányában (1.3. Ábra) (X - O A). Ha az X szám negatív, akkor a szegmenst a negatív tengely irányában elhalasztják Oh. A végén ez a szegmens, töltenek egyenes párhuzamos tengely Oy, és a szegmens a tengely ó, amely megfelel a y (y \u003d AB), a pozitív irányban a Oy tengelyhez, ha a szám pozitív, és Az OY tengely negatív irányában, ha a szám negatív.

Ezután a másik pontból a vágást egyenesen, párhuzamos tengelyen hajtjuk végre. Ezen a közvetlen, az xoy koordináta síkja a 2. számnak megfelelő szegmenst helyez el. 1.4, amelyben ezt a szegmenst rendezik, ugyanúgy határozzák meg, mint az előző esetekben.

A harmadik szegmens vége az a lényeg, amelynek pozícióját az X, Y, Z koordináták adják.

Ennek a pontnak a koordinátáinak meghatározásához a művelet fordított sorrendjében kell elvégezni, amelyet a pont pozíciójának koordinátái alapján végeztünk.

A pont helyzetének beállítása a sugárvektor segítségével. A pont helyzete nemcsak a koordináták segítségével, hanem a sugárvektor segítségével is beállítható. A RADIUS-vektor egy irányított szegmens, amelyet a koordináták kezdetén végeznek. _

A vektor sugaraja az RA diusz-vektor hosszának betűjét jelöli, vagy ugyanaz, mint a modulja (1.4. Ábra), távol van az eredetektől az M. pontig.

A pont helyzetét csak akkor határozzák meg a sugar-vector, ha a modul (hossza) és az űrben ismert irányban ismert. Csak ebben a feltételben tudjuk, hogy melyik irányba a koordináták kezdetétől el kell halasztani a pont pozíciójának meghatározásához.

Tehát a hely helyzetének helyzetét koordinátái vagy sugarvektorja határozza meg.

A modul és a vektor iránya a koordináták tengelyén található előrejelzéseken találja meg. Ahhoz, hogy megértsük, hogy ez megtörténik, először a kérdés megválaszolása: Mit értesz a vektor vetülete alatt a tengelyen?

Hagyja el az elejétől A és végét a vektorban, és merőleges a tengelyre Oh.

Az AJ és az in pontok vannak előrejelzések, a vektor kezdete és vége a tengelyen.

A vektor előrejelzését és bármely tengelyen az A1v1 szegmens hosszát nevezik a vektor kezdete és vége közötti előrejelzések között, a "+" vagy "-" jelzéssel.

A vektor vetülete ugyanazt a betűt jelöljük, mint a vektor, de először a fölötti nyíl nélkül, másrészt az alján található indexgel, jelezve, hogy a tengelyt a vektor vetíti ki. Szóval, ah és Ay - a Vektor előrejelzései a koordináta oh és oy tengelyén.

A tengely vektoros vetületének meghatározása szerint írható: Ah \u003d ± I AJEJ.

A tengelyen lévő vektor vetülete algebrai érték. Ugyanazon egységekben fejezzük ki, mint a vektormodul.

Egyetértünk azzal, hogy megvizsgáljuk a vektor előrejelzését a tengely pozitívjára, ha a vektor kezdetének vetületéből a vége vetületéhez van szükség, akkor a vetületek tengelyének pozitív irányába kell mennie. Ellenkező esetben (lásd 1.5 ábra) Negatívnak tekinthető.

Az 1.5. És 1.6. Ábrák nem nehéz látni, hogy a vetület. A tengelyen lévő vektor pozitív lesz, ha a vektor egy akut szög, amely az előrejelzések tengelyének irányával, és negatív, ha a vektor egy unalmas szög előrejelzéseinek iránya tengelye.

A pont pozíciója a térben állítható be koordinátákat vagy sugár-vektorral összekötő indulási és.

A mozgás leírásának módja. Referenciarendszer

Ha a test egy pontnak tekinthető, akkor leírja annak mozgását, hogy meg kell tanulnia, hogyan kell kiszámítani a pont helyzetét a kiválasztott referencia szervhez képest.

Számos módja van leírni, vagy ugyanaz a feladatok, a pontmozgás. Tekintsük kettőt, amelyeket leggyakrabban alkalmaznak.

Koordináta módszer. Megadjuk a pont helyzetét koordináták alkalmazásával (1.7. Ábra). Ha a pont mozog, a koordinátái idővel változnak.

Mivel a pont koordinátái az időtől függenek, akkor azt mondhatjuk, hogy azok az idő funkciói. Matematikailag szokásosan rögzíthető

(1.1)

Az egyenleteket (1.1) a koordináta formában rögzített pont mozgásának kinematikus egyenletének nevezik. Ha ismertek, akkor minden egyes pillanatban kiszámíthatjuk a pont koordinátáit, ezért a kiválasztott referenciatesthez képest pozícióját. Az egyenletek formájában (1.1) minden egyes mozgalomhoz meglehetősen meghatározásra kerül.

Az a vonal, amelyen a pont mozog a térben, a pályát hívják.

A pályától függően az összes mozgási pont egyenes és görbéire osztható. Ha a pálya egyenes vonal, akkor a pont mozgása az egyenes vonal, és ha a görbe görbéje.

Vektoros módszer. A pont helyzete meghatározható, amint az jól ismert, és a sugárvektor segítségével. Amikor az anyagpontot áthelyezzük, a sugárvektor meghatározza a helyzetét az idő múlásával (elforgatva és megváltoztatja a hosszat; 1.8. Ábra), azaz az idő függvénye:

Az utolsó egyenlet a vektor formában rögzített pont mozgásának törvénye. Ha ismert, akkor bármilyen időpontban kiszámíthatjuk a sugár-vektor pontot, és ezért határozza meg pozícióját. Így a három skaláregyenlet (1.1) feladata egyenértékű az egyik vektoregyenlet (1.2) feladatával.

A koordináta vagy vektor formában rögzített mozgás kinematikus egyenletei lehetővé teszik, hogy bármikor meghatározzák a pont helyzetét.

Kérdés

Pályán, út, mozgó.

Válasz

Az anyagpontos pályák egy sor az űrben, amely egy olyan pontot tartalmaz, amelyben található, vagy egy anyagi pont a kiválasztott referenciarendszerhez viszonyított térben való elmozdulásban helyezkedik el. Alapvető fontosságú, hogy a pálya fogalma fizikai jelentése még a mozgalom hiányában is. Az utat egyértelműen a Bobsley's pálya egyértelműen szemlélteti. (Ha a feladat feltételei alatt elhanyagolható a szélessége). És ez az autópálya, és nem a bab maga.

Szokásos leírja a pályát Anyagpont egy káros koordináta rendszerben, sugárvektorral, irányával, hosszral és a kezdeti ponttal, amely időponttól függ. Ebben az esetben a sugarúvektor térben leírt görbét az űrben lévő térben leírt különböző ívek konjugátumos ívjeként lehet ábrázolni, amelyek általános esetben metsző síkokban vannak. Ugyanakkor, a görbület mindegyik ív határozza meg a görbületi sugara felé az ív pillanatnyi esztergaközpont található ugyanabban a síkban, mint az ív is. Ha az egyenes vonal egy görbe korlátozó esetének tekinthető, a görbületi sugarúság, amelynek görbülete egyenlőnek tekinthető végtelenséggel. Ezért az általános esetben lévő pályát egy konjugátum ívek csoportjaként lehet ábrázolni.

Alapvető fontosságú, hogy a pálya formája az anyagi pont mozgásának leírására választott referenciarendszertől függ. Így egy egyszerű egyenletesen felgyorsító mozgás az egyik inerciális rendszerben az általános esetben egy másik egyenletesen mozgó inerciális referenciarendszerben parabolikus lesz.

Sebességmérő anyag A pontok mindig célozzák meg az ív érintőjét, amelyet a pont pályájának leírására használnak. Ebben az esetben a sebesség sebessége, a normál gyorsulás és a görbület görbületi sugara jelennek meg ezen a ponton:

Azonban nem minden mozgást az ismert sugár görbe mentén, valamint a fenti képlet szerint talált normál (centripetális) és a normál (centripetális) gyorsulás (centripetális), amely a pályán a pályára irányuló hatalom megnyilvánulásához kapcsolódik (centripetális erő) ). Tehát, a napi mozgalom fényképei szerint megrázta a csillagok gyorsulását, hogy a csillagok nem beszélnek arról, hogy létezik ez a gyorsulás az erő, amely vonzza a poláros csillag, mint a forgás középpontja.

Az elérési út a fizika anyagpontos pályájának hossza.

A mozgó (kinematika) a fizikai test helyének változása a kiválasztott referenciarendszerhez képest. A mozgást is a változás jellemző vektornak nevezik. Az additivitás tulajdonát képezi. A szegmens hossza a mozgásmodul, a (C) egységek nemzetközi rendszerében méterben mérjük.

Meghatározhatja a mozgatás változásként a sugár-vektor pontban :.

A mozgásmodul egybeesik a folyosón, és csak akkor, ha a sebességirány nem változik vezetés közben. Ugyanakkor a pálya egyenes lesz. Bármely esetben, például a görbületi mozgásban, egy háromszög egyenlőtlenségből következik, hogy az út szigorúan nagyobb.

Az azonnali pontsebességet úgy definiálják, mint a mozgás kapcsolatának korlátozását egy kis időtartamra, amelyre végrehajtásra kerül. Szigorúbb:

Nézd meg a szavazót ................................................ ...... .. ..

Kérdés

Sebesség, átlagos sebesség, pillanatnyi sebesség, kinematikus egyenlet az egységes egyenletes mozgáshoz.

Válasz

Sebesség (gyakran említik az angolul. Velocity vagy fr. vitesse) - vektoros fizikai mennyiség, amely a kiválasztott referenciarendszerhez képest a mozgás sebességét és mozgásának sebességét jellemzi; Definíció szerint, megegyezik a sugárvektor-pont származékával. Ugyanez a szó is nevezik skaláris értéknek - akár a sebességvektor modulját, sem a pont algebrai sebességét, azaz a vektor vetületét a tangensre a pont pályára

Az átlagos sebesség a kinematikában van, néhány átlagos jellemző a mozgó test (vagy anyagpont) sebességére. Az átlagos sebesség két alapvető definíciója van, amelyek megfelelnek a skaláris vagy vektor értékének sebességének figyelembevételével: az átlagos sávsebesség (skalárérték) és a mozgás átlagos sebessége (vektor mennyiség). További pontosítások hiányában az átlagos utazási sebesség általában átlagosan érthető.

A mozgás átlagos sebességét is megadhatja, amely egy olyan vektor lesz, amely megegyezik az elkötelezett idő arányával

A test egységes egyenes vonalának sebességét úgy hívják, hogy az érték aránya a mozgás aránya az idő alatt, amely alatt ez a mozgás történt.

Azonnali sebesség - az azonnali sebességet a koordináta pont változásainak aránya az időintervallumba, amelyre ez a változás történt az időintervallumban, nullára.

A pillanatnyi sebesség geometriai jelentése a dőlés tényező a mozgás törvényének ütemezése felé.

Így "kötöttünk" a pillanatnyi sebesség értékét egy adott pontig - állítsa be a sebesség értékét az idő pillanatában, ezen a ponton. Így lehetőségünk van arra, hogy a testsebességet az idő függvényében vagy a koordináta függvényében vegye figyelembe.

Gyorsulás, átlagos gyorsulás azonnali gyorsítás, normál gyorsítás, tangenciális gyorsulás, kinematikus egyenlet az egyenlően hivatkozott mozgásokhoz.

Válasz

Kérdés

Szabad csepp test. A gravitáció gyorsítása.

Válasz

ezenkívül a mozgást olyan mozgalomnak nevezik, amely csak a gravitációs hatás hatását teszi lehetővé anélkül, hogy figyelembe venné a levegő ellenállását. A test szabadulása a test felszínéről a Föld felszínéről (H "RZ, ahol RZ a Föld sugara van), állandó gyorsulással mozog, függőlegesen lefelé irányítva.

A G gyorsulást a szabad esés gyorsulásának hívják. Ugyanaz az összes test esetében, és csak a tengerszint feletti magasságtól és a földrajzi szélességtől függ. Ha az idő megkezdése idején (T0 \u003d 0) a testnek V0 sebessége volt, akkor tetszőleges időtartam után Δt \u003d t - T0, a testsebesség szabad cseppgel lesz: v \u003d v0 + g · T.

A Ható út a test által szabad ősszel, a t idő szerint:

A testsebességmodul az út szabad bukása után hulla a következő képletből származik:

Mivel vk2-v02 \u003d 2 · g · h akkor

A szabad esés időtartama a kezdeti sebesség nélkül (v0 \u003d 0) a H magasságból:

1. példa. A test függőlegesen lefelé esik 20 m magasságból kezdeti sebesség nélkül. Meghatározza:

1) az út H, a test által az ősszel utolsó másodpercére,

2) az esés VSR átlagos aránya,

3) középső sebesség a VSR2 útvonal második felében.

Kérdés

A molekuláris kinematikus elmélet fő pozíciói.

Válasz

Kérdés

A molekula fogalma, egy atomegység, az atomok és molekulák relatív molekulatömege (Úr.), az anyag mennyisége, állandó avogadro, moláris tömeg.

Válasz

Kérdés

Tökéletes gáz. A tökéletes gáz molekuláris - kinetikus elméletének fő egyenlete.

Válasz

Az ideális gáz állapotának egyenlete (a Mendeleev-egyenlet Klapairon).

Kérdés

Izotermikus, izochrán és izobárfolyamok.

Válasz

Kérdés

Elektromos töltés és tulajdonságai.

Válasz

Kérdés

A Coulon törvénye.

Kérdés

Elektromos mező. Elektromos térerősség.

Válasz

Kérdés

A terepi erők munkája az utazás során. Potenciális és potenciális különbség.

Válasz

Kérdés

A geometriai optika törvényei, abszolút törésmutató fény. Relatív fénysugár index.

Válasz

Kérdés

Vékony lencsék, vékony lencse formula.

Válasz

Lencse - egy vagy két gömb alakú felület által korlátozott üvegtest.

Anyagpont ??

Valentina

A mechanika anyagpontjának szabványos meghatározása az objektum modellje, amelynek mérete a probléma megoldásakor elhanyagolható. Azonban egyértelműbb lehet mondani: Az anyagpont egy mechanikai rendszer modellje, amely csak progresszív, de nem belső szabadságfokozattal rendelkezik. Ez automatikusan azt jelenti, hogy az anyagpont képtelensége deformálódik és forgatható. A mechanikai energiát az anyagpontban csak az előreműmozgás kinetikai energiájában vagy a mezőn való kölcsönhatás potenciális energiájával lehet tárolni, de nem forgás vagy deformáció formájában. Más szóval, az anyagpont a legegyszerűbb mechanikai rendszer, amelynek minimális lehetséges száma a szabadság. Az anyagpontnak tömege, töltése, sebessége, impulzus, energia lehet.
Ennek a meghatározásnak a pontossága az ilyen példából látható: a magas hőmérsékleten ritkán, mindegyik molekula nagyon kicsi a molekulák tipikus távolságához képest. Úgy tűnik, hogy elhanyagolhatóak és anyagi pontmolekulát tekinthetnek. Ez azonban nem így van: a molekula oszcillációja és forgatása a molekula "belső energiájának" fontos tartálya, amelynek "kapacitását" a molekula méretei határozzák meg.